Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃

Приведено результати дослідження діелектричних та провідних властивостей ферит-п’єзоелектричних композитів складу 1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ в інтервалі температур 293 – 723 К в частотному діапазоні 10⁻² – 10⁶ Гц. За даними імпеданс-спектрів виявлений при Т > 523 К домінуючий вклад електропровідност...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2012
Автори:	Бушкова, В.С., Копаєв, О.В.
Формат:	Стаття
Мова:	Ukrainian
Опубліковано:	Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України 2012
Назва видання:	Физическая инженерия поверхности
Онлайн доступ:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/101871
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ / В.С. Бушкова, О.В. Копаєв // Физическая инженерия поверхности. — 2012. — Т. 10, № 4. — С. 360-365. — Бібліогр.: 24 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-101871
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1018712016-06-09T03:02:25Z Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ Бушкова, В.С. Копаєв, О.В. Приведено результати дослідження діелектричних та провідних властивостей ферит-п’єзоелектричних композитів складу 1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ в інтервалі температур 293 – 723 К в частотному діапазоні 10⁻² – 10⁶ Гц. За даними імпеданс-спектрів виявлений при Т > 523 К домінуючий вклад електропровідності на постійному струмі. Показано, що енергія активації електропровідності σdc при зростанні температури близько 400 К значно збільшується для всіх композитів. Приведены результаты исследования диэлектрических и проводящих свойств феррит-пьезоэлектрических композитов состава 1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ в интервале температур 293 – 723 К в частотном диапазоне 10⁻² – 10⁶ Гц. По данным импеданс-спектров обнаружено при Т > 523 К доминирующий вклад электропроводности на постоянном токе. Показано, что энергия активации электропроводности σdc при возрастании температуры около 400 К значительно увеличивается для всех композитов. The results of study dielectric properties of ferrite-piezoelectric composites of 1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ are given in the temperature range 293 – 723 K in the frequency range 10⁻² – 10⁶ Hz. According to the impedance spectra the dominant contribution of electrical conductivity on direct current is detected at T > 523 К. It is shown that the activation energy of conductivity σdc increases significantly with increasing temperature about 400 K for all composites. 2012 Article Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ / В.С. Бушкова, О.В. Копаєв // Физическая инженерия поверхности. — 2012. — Т. 10, № 4. — С. 360-365. — Бібліогр.: 24 назв. — рос. 1999-8074 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/101871 537.621.3 uk Физическая инженерия поверхности Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Ukrainian
description	Приведено результати дослідження діелектричних та провідних властивостей ферит-п’єзоелектричних композитів складу 1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ в інтервалі температур 293 – 723 К в частотному діапазоні 10⁻² – 10⁶ Гц. За даними імпеданс-спектрів виявлений при Т > 523 К домінуючий вклад електропровідності на постійному струмі. Показано, що енергія активації електропровідності σdc при зростанні температури близько 400 К значно збільшується для всіх композитів.
format	Article
author	Бушкова, В.С. Копаєв, О.В.
spellingShingle	Бушкова, В.С. Копаєв, О.В. Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ Физическая инженерия поверхности
author_facet	Бушкова, В.С. Копаєв, О.В.
author_sort	Бушкова, В.С.
title	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃
title_short	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃
title_full	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃
title_fullStr	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃
title_full_unstemmed	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃
title_sort	температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)mgfe₂o₄ – xbatio₃
publisher	Науковий фізико-технологічний центр МОН та НАН України
publishDate	2012
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/101871
citation_txt	Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃ / В.С. Бушкова, О.В. Копаєв // Физическая инженерия поверхности. — 2012. — Т. 10, № 4. — С. 360-365. — Бібліогр.: 24 назв. — рос.
series	Физическая инженерия поверхности
work_keys_str_mv	AT buškovavs temperaturnaímpedansspektroskopíâkompozitívsistemi1xmgfe2o4xbatio3 AT kopaêvov temperaturnaímpedansspektroskopíâkompozitívsistemi1xmgfe2o4xbatio3
first_indexed	2025-07-07T11:30:28Z
last_indexed	2025-07-07T11:30:28Z
_version_	1836987531938234368
fulltext	360 ВСТУП Протягом останніх років помітно зросла увага до магнітовпорядкованих матеріалів, що по- в’язано з широким їх застосуванням в сучас- ній техніці [1]. Потреби сучасної науки стиму- люють пошук нових властивостей вказаних матеріалів, а також створення та дослідження матеріалів, використання яких дозволить по- кращити деякі характеристики приладів та розширити їх функціональні можливості. Іс- нування в речовинах магнітної і електричної підсистем та взаємодія між ними вносять ряд особливостей у властивості матеріалу, в реак- цію системи на електричне та магнітне поля, зокрема, появу магнітоелектричного (МЕ) ефекту. Магнітоелектричний (МЕ) ефект, вперше передбачений в [2] і експерименталь- но виявлений в [3, 4] полягає у виникненні поляризації під дією магнітного поля, або нав- паки, виникненні намагніченості під дією електричного поля. На сьогоднішній день вже відомо багато як однофазних так і багатофазних МЕ матеріалів [5 – 7] та, незважаючи на це, продовжується пошук нових. Останнім часом велика увага приділяється ферит-п’єзоелект- ричним МЕ матеріалам [8 – 12], оскільки на- явність МЕ ефекту в таких речовинах зумовле- на механічною взаємодією феритової та п’єзо- електричної компонент. При намагнічуванні МЕ структури зовнішнім полем деформація феритової компоненти, зумовлена магніто- стрикцією, призводить до деформації меха- нічно зв’язаної п’єзоелектричної компоненти, що викликає зміну поляризації п’єзоелектрика та появу електричних зарядів на границях роз- ділу вказаних компонент, і, як наслідок, виник- нення напруги на поверхнях структури. Таким чином, задача отримання та дослідження МЕ речовин є досить актуальною, зважаючи на те, що показана широка перспектива практич- ного застосування МЕ матеріалів, зокрема, для створення нового типу пам’яті. УДК 537.621.3 ТЕМПЕРАТУРНА ІМПЕДАНС-СПЕКТРОСКОПІЯ КОМПОЗИТІВ СИСТЕМИ (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 В.С. Бушкова, О.В. Копаєв Прикарпатський національний університет ім. Василя Стефаника (Івано-Франківськ) Україна Надійшла до редакції 15.10.2012 Приведено результати дослідження діелектричних та провідних властивостей ферит-п’єзо- електричних композитів складу (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 в інтервалі температур 293 – 723 К в частотному діапазоні 10–2 – 106 Гц. За даними імпеданс-спектрів виявлений при Т > 523 К домінуючий вклад електропровідності на постійному струмі. Показано, що енергія активації електропровідності σdc при зростанні температури близько 400 К значно збільшується для всіх композитів. Ключові слова: ферит-п’єзоелектричний композит, електропровідність, енергія активації. Приведены результаты исследования диэлектрических и проводящих свойств феррит-пьезо- электрических композитов состава (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 в интервале температур 293 – 723 К в частотном диапазоне 10–2 – 106 Гц. По данным импеданс-спектров обнаружено при Т > 523 К доминирующий вклад электропроводности на постоянном токе. Показано, что энергия активации электропроводности σdc при возрастании температуры около 400 К значительно увеличивается для всех композитов. Ключевые слова: феррит-пьезоэлектрический композит, электропроводность, энергия активации. The results of study dielectric properties of ferrite-piezoelectric composites of (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 are given in the temperature range 293 – 723 K in the frequency range 10–2 – 106 Hz. Ac- cording to the impedance spectra the dominant contribution of electrical conductivity on direct cur- rent is detected at T > 523 К. It is shown that the activation energy of conductivity σdc increases significantly with increasing temperature about 400 K for all composites. Key words: ferrite-piezoelectric composite, electrical conductivity, activation energy.  В.С. Бушкова, О.В. Копаєв, 2012 361ФІП ФИП PSE, 2012, т. 10, № 4, vol. 10, No. 4 На даний час створено та досліджено бага- то ферит-п’єзоелектричних композитів на основі сегнетоелектрика BaTiO3 та кобальто- вого чи нікелевого феритів, легованих іонами цинку, міді, марганцю та ін. [13 – 15]. В пред- ставленій роботі приводяться результати дос- ліджень електричних властивостей магніто- електричних композитів системи (1 – x)Mg Fe2O4 – xBaTiO3, феромагнітним матеріалом яких служить магнітом’який ферит MgFe2O4, що володіє високим значенням питомого опо- ру [16]. ЕКСПЕРИМЕНТАЛЬНА ЧАСТИНА Відомо, що більшим значенням МЕ ефекту во- лодіють неоднорідні композитні системи, то- му феритова складова композитів була синте- зована за допомогою методу золь-гель з учас- тю автогоріння [17 – 18], який дозволяє отри- мувати частинки нанометрового розміру. В якості сегнетоелектричної фази використано мікрочастинки титанату барію, який було от- римано, використовучи керамічну техноло- гію. Таким чином, була досягнута неоднорід- ність в даних композитах за рахунок різниці у розмірі частинок кожного компоненту. МЕ композити системи (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3, де x = 0.0, 12.5, 25.0, 37.5, 50.0, 62.5 об’ємних % були створені шляхом пресування у брике- ти механічної суміші порошків феромагнітного та сегнетоелектричного матеріалів з додаван- ням 10% ПВС. Отримані зразки діаметром 1,7 см та висотою близько 0,1 см піддавалися спіканню при температурі 1280 °С протягом 7 годин в атмосфері повітря з повільним охо- лодженням. На поверхню спечених зразків осаджувався тонкий шар срібла, який впікався при температурі 700 °С протягом 1 години. Фазовий склад контролювався за допомо- гою рентгеноструктурного аналізу, який про- водився на дифрактометрі ДРОН-3 з викорис- танням CuKα-випромінювання. Проведений аналіз підтвердив існування в синтезованих композитах магнітної і сегнетоелектричної фаз зі структурою шпінелі та перовскиту відповід- но. Діелектричні та провідні характеристики досліджуваних композитів визначались за па- раметрами комплексного імпедансу, вимірю- вання якого проводилось з використанням спектрометра Autolab PGSTAT 12/FRA-2 в діапазоні частот 10–2 – 106 Гц в інтервалі тем- ператур 293 – 723 К з кроком 50 К. РЕЗУЛЬТАТИ ДОСЛІДЖЕНЬ ТА ЇХ ОБГОВОРЕННЯ На рис. 1 представлені імпедансні спектри композиту складу 75MgFe2O4 – 25BaTiO3 в ко- ординатах Нейквіста при температурах 293 – 473 К. На діаграмі z″(z′) чітко виділяються дві області, що мають форму дуги. Перша область відповідає за вклад в діелектричний відгук об’єму зерен композиту. Наявність другої об- ласті, що розташована правіше попередньої області, може бути пов’язана з вкладом в діе- лектричний відгук границь зерен чи інших електричних бар’єрів [19] в даних зразках. Зі збільшенням температури друга область на ді- аграмі Найквіста звужується і при температурі 423 К зовсім зникає. Подібний характер залеж- ності z″(z′) спостерігається для всіх досліджу- ваних композитів системи (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3. Аналіз діаграм z″(z′) показав, що значення опору зразків значно зменшується з підвищенням температури. На рис. 2 зображена частотна залежність тангенса втрат для композиту з 25% об’ємним вмістом сегнетоелектрика. З даного рисунка видно, що для вказаних температур спосте- рігається загальна тенденція зменшення вели- чини діелектричних втрат зі збільшенням час- тоти. Характерне зростання tgδ при зниженні частоти є ознакою появи dc – електропровід- ності. Для підтвердження вказаного ефекту на Рис. 1. Температурні залежності годографів іпедансу композиту при х = 25%. В.С. БУШКОВА, О.В. КОПАЄВ 362 рис. 3 представлена частотна залежність дій- сної частини питомої провідності в логариф- мічних координатах. Для низьких температур при частотах f > 10 Гц спостерігається відхи- лення від лінійності частотної залежності дійсної частини електропровідності, а при високих температурах криві σ′(f) виходять на плато. Це свідчить про те, що в досліджуваних композитах має місце електропровідність на постійному струмі, вклад якої в діелектричний відгук зростає з температурою і стає доміну- ючим при Т > 523 К. Потрібно відмітити, що подібний характер залежності σ′(f) має місце для всіх складів системи (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3. Частотна залежність дійсної складо- вої питомої електропровідності описується за допомогою співвідношення: σ′ = σdc + Aωn, (1) де А і n – параметри, що залежать від темпе- ратури та складу композитів. Коефіцієнт про- порційності А визначається формулою: 2 2 6 B nqA k δ υ= , (2) де υ – частота коливань іонів у вузлах крис- талічної решітки, n, q і δ – відповідно концент- рація, заряд і довжина вільного пробігу носіїв, kB – стала Больцмана. Другий доданок у виразі (1) відповідає за поляризаційну складову пи- томої електропровідності. Величини σdc для всіх композитів при різних температурах оці- нені з використанням діаграм σ″(σ′) шляхом екстраполяції співвідношень між σ″ і σ′, які в області низьких частот мають вигляд відрізків прямих, до перетину з віссю абсцис (рис. 4). Залежність отриманої електропровідності σdc при кімнатній температурі від складу ком- позитів показана на рис. 5, з якого видно, що при х = 12.5% дана величина набуває мак- симального значення, після чого починає мо- нотонно спадати. Така ж поведінка спостері- гається для залежності ущільнення зразків при збільшенні концентрації сегнетоелектрика у складі композитів. Даний ефект пояснюється наступним чином: атоми барію при високій температурі спікання можуть утворювати з феритом рідку фазу [20], яка збільшує щільність матеріалів, очевидно при х = 12.5% утворю- ється максимальна кількість такої фази. Таким чином, зміна величини провідності корелює з лінійним ущільненням досліджуваних зраз- ків. Рис. 2. Тангенс кута діелектричних втрат як функція частоти за різних температур. Рис. 3. Частотна залежність дійсної частини питомої провідності для складу при х = 25%. Рис. 4. Діаграми σ″(σ′) при різних температурах. ТЕМПЕРАТУРНА ІМПЕДАНС-СПЕКТРОСКОПІЯ КОМПОЗИТІВ СИСТЕМИ (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 ФІП ФИП PSE, 2012, т. 10, № 4, vol. 10, No. 4 363ФІП ФИП PSE, 2012, т. 10, № 4, vol. 10, No. 4 Аналіз отриманих даних dc – електропро- відності показав, що температурну залежність σdc для всіх композитів можна описати за до- помогою виразу: 0 exp dc dc dc B E k T  ∆σ = σ −    , (3) де σdc0 – передекспоненційний множник, який не залежить від температури, ∆Edc – енергія активації носіїв заряду постійного струму, kB – стала Больцмана. На рис. 6 представлено залежності lnsdc від оберненої температури для складів х = 12.5%, 37.5% та 62.5%. Видно, що прямі лінії, які опи- сують вказану залежність, мають різний нахил в області низьких та високих температур. Крім цього, явно виражений злам цієї залежності в області температур близько 400 К прита- манний всім композитам. Враховуючи фор- мулу (3) та залежність lnσdc(Т−1) встановлені в даних температурних областях енергії акти- вації ∆Edc носіїв заряду постійного струму, які представлені в табл. 1. Відомо, що електропровідність феритових матеріалів з напівпровідниковими властивос- тями може визначається двома механізмами провідності: активаційним і стрибковим [21]. Активаційний механізм провідності має місце при низькій концентрації локалізованих станів носіїв заряду поблизу рівня Фермі. В такому випадку електропровідність визначається дрейфом електронів в напрямку електричного поля. Стрибковий механізм електропровід- ності по локалізованих станах навколо рівня Фермі реалізується при достатньо високій гус- тині локалізованих станів поблизу цього рів- ня. Як правило, стрибковий механізм електро- провідності домінує при низьких температу- рах, а активаційний – при високих. Оскільки в низькотемпературній області для всіх ком- позитів енергія активації електропровідності постійного струму ∆E′dc набагато менша в по- рівнянні з її значенням у високотемпературній області, то можна припустити, що при темпе- ратурі близько 400 К має місце зміна механізму провідності. З іншого боку в роботах [22 – 24] була зафіксована зміна величини ∆Edc при температурах, близьких до температури фазо- вого переходу, пов’язаного з характером ди- польного впорядкування. В титанаті барію при температурі близько 400 К відбувається перехід з тетрагональної у кубічну структуру, що супроводжується фазовим переходом сег- нетоелектрик – параелектрик, з яким може бути пов’язане різке збільшення енергії акти- вації при підвищенні температури. ВИСНОВКИ Таким чином, на основі аналізу імпедансних спектрів, досліджено електричні характерис- тики композитів системи (1 – x)MgFe2O4 – Рис. 5. Залежність провідності σdc та ущільнення від складу композитів. Рис. 6. Залежність питомої провідності постійного струму від оберненої температури. Таблиця 1 Значення енергії активації носіїв для твердих розчинів (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 х, % 0.0 0.44 0.24 12.5 0.43 0.24 25.0 0.46 0.23 37.5 0.49 0.21 50.0 0.54 0.19 62.5 0.60 0.15 ∆E′dc, еВ∆Edc, еВ В.С. БУШКОВА, О.В. КОПАЄВ 364 xBaTiO3 при різних температурах, які дозво- лили виявити закономірності їх зміни в залеж- ності від частоти, температури і складу. Харак- терний вигляд частотних залежностей tgd і sў свідчить про існування в досліджуваних зраз- ках електропровідності постійного струму, вклад якої в діелектричний відгук при Т > 523 К значно зростає з температурою. З діаграм σ″(σ′) оцінена величина σdc як функція від температури, поведінка якої добре опи- сується експоненціальним законом, тобто dc – електропровідність закономірно зростає зі збільшенням температури. При Т > 400 К енергія активації носіїв заряду значно більша за ∆E′dc в низькотемпературній області. При- ріст енергії активації при температурі близько 400 К співпадає з фазовим переходом в ти- танаті барію та може свідчити про існування в даних зразках двох механізмів провідності. ЛІТЕРАТУРА 1. Боков В.А. Физика магнетиков. – Санкт- Петербург: Невский Диалект, 2002. – 256 с. 2. Дзялошинский И.Б. К вопросу о магнито- электрическом эффекте в антиферромаг- нетиках//ЖЭТФ. – 1959. – Т. 37. – С. 881-882. 3. Астров Д.Н. Магнитоэлектрический эффект в окиси хрома//ЖЭТФ. – 1961. – Т. 40. – С. 1035-1041. 4. Folen V.J., Rado G.T., Stalder E.W. Anysotropy of the magnetoelectric effect in Cr2O3//Phys. Rev. Lett. – 1961. – Vol. 6, № 11. – Р. 607-608. 5. Покатилов В.С., Покатилов В.В., Сигов А.С. Локальные состояния ионов железа в мульти- ферроиках Bi1-xLaxFeO3//ФТТ. – 2009. – Т. 51, Вып. 3. – С. 518-524. 6. Бичурин М.И., Петров В.М., Филиппов Д.А., Сринивасан Г. Магнитоэлектрический эффект в композиционных матеріалах. – Великий Новгород: ИПЦ НовГУ, 2005. – 227 c. 7. Liu Y.X., Wan J.G., Liu J.-M., Nan C.W. Nume- rical modeling of magnetoelectric effect in a com- posite structure//J. Appl. Phys.– 2003. – Vol. 94, №8. – P. 5111-5117. 8. Zhou J. Magnetoelectric CoFe2O4/Pb(Zr0,52 Ti0,48)O3 double-layer thin film prepared by pul- sed-laser deposition //App. Phys. Let. – 2006. – Vol. 88. – P. 103-111. 9. Филиппов Д.А. Магнитоэлектрический эф- фект в широкой пластинке из гомогенного феррит-пьезоэлектрического композита// ФММ. – 2005. – Т. 99, № 6. – С. 1-5. 10. Wan J.G., Liu J.-M., Chand H.L.W, Choy C.L., Wang G.H., Nan C.W. Giant magnetoelectric ef- fect of a hybrid of magnetostrictive and piezo- electric composites//J. Appl. Phys. – 2003. – Vol. 93, № 12. – P. 9916-9919. 11. Laletsin V., Padubnaya N., Srinivasan G., De Vreugd C.P. Frequency dependence of magneto- electric interactions in layered structures of fer- romagnetic alloys and piezoelectric oxide//Appl. Physics. – 2004. – Vol. A78. – P. 33-37. 12. Ryu J., Carazo A.V., Uchino K., Kim H.E. Piezo- electric and Magnetoelectric Properties of Lead Zirconate Titanate / Ni-Ferrite Particulate Com- posites//J. Electroceram. – 2001. – Vol. 7. – P. 17-24. 13. Shen X. Synthesis and magnetic properties of nanocomposite BaTiO3 – Ni1-xCoxFe2O4 fibers by organic gel-thermal decomposition process// J. Sol-Gel Sci. Technol. – 2010. – Vol. 53. – P. 405-411. 14. Zheng H., Wang J., Lofland S.E. and el. Multi- ferroic BaTiO3 – CoFe2O4 Nanostructures//Sci- ence. – 2004. – Vol. 303. – P. 661-663. 15. Mahajan R.P. Magnetoelectric effect in cobalt ferrite-barium titanate composites and their elect- rical properties//Pramana. – 2002. – Vol. 58. – P. 1115-1124. 16. Рабкин Л.И. Высокочастотные ферромагне- тики. – М.: Государственное издательство физико-математической литературы, 1960. – 528 с. 17. Копаев А.В., Остафийчук Б.К., Яремий И.П., Вилка И.Я.. Структура и магнитные свойства Ni-Al-ферритовых порошков, синтезирован- ных золь-гель методом автогорения//Поверх- ность. Рентгеновские, синхротронные и ней- тронные исследования. – 2007. – Т. 10. – С. 79-83. 18. Kopayev A.V., Ostafiychuk B.K., Vylka I.Y., Za- dnipryannyy D.L. Peculiarities of nickelaluminium ferrites nanopowder structure//Mat.-wiss. u. Werkstofftech.–2009.–Vol. 40, № 4.– P. 255-257. 19. Олехович Н.М., Мороз И.И., Пушкарев А.В., Радюш Ю.В., Салак А.Н. Температурная им- педанс-спектроскопия твердых растворов (1 – х)Na1/2Bi1/2TiO3– xLaMg1/2Ti1/2O3//ФТТ. – 2008. – Т. 50, Вып. 3. – С. 472-478. 20. Hamelin A., Paulcel M. Croissance disconfime dans le ferrite de marganese dope au barium// Comptes Rendus. Hebdonomadaires des sJan- ces de L’academie des sciences. – 1968. – Vol. 266, № 23. 21. Малышев А.В., Пешев В.В., Притулов А.М. Температурные зависимости диэлектричес- ких свойств литий-титановой ферритовой керамики//ФТТ. – 2004. – Т. 46, Вып. 1. – С. 185-188. 22. Kumar M.M., Srinivas A., Suryanarayana S.V., Bhimasankaram T. Dielectric and Impedance Stu- ТЕМПЕРАТУРНА ІМПЕДАНС-СПЕКТРОСКОПІЯ КОМПОЗИТІВ СИСТЕМИ (1 – x)MgFe2O4 – xBaTiO3 ФІП ФИП PSE, 2012, т. 10, № 4, vol. 10, No. 4 365ФІП ФИП PSE, 2012, т. 10, № 4, vol. 10, No. 4 dies on BiFeO3 – BaTiO3 Solid Solutions//Phys. Status Solidi A.– 1998. – Vol. 165. – P. 317-326. 23. Lanfredi S., Dessemond L., Rodrigues A.C.M. Effect of Porosity on the Electrical Properties of Polycrystalline Sodium Niobate: I, Electrical Con- ductivity//J. Am. Ceram. Soc.– 2003. – Vol. 86. – P. 291-298. 24. Бушкова В.С., Копаев А.В. Исследования электрических свойств композитов системы (1 – х)NiAl0,5Fe1,5O4 – хBaTiO3//Восточно-Ев- ропейский журнал передовых технологий. – 2011. – Т. 52, № 4/5. – С. 43-47. LІTERATURA 1. Bokov V.A. Fizika magnetikov. – Sankt-Peter- burg: Nevskij Dialekt, 2002. – 256 s. 2. Dzyaloshinskij I.B. K voprosu o magnitoelekt- richeskom effekte v antiferromagnetikah// ZhETF. – 1959. – T. 37. – S. 881-882. 3. Astrov D.N. Magnito‘elektricheskij effekt v okisi hroma//ZhETF. – 1961. – T. 40. – S. 1035-1041. 4. Folen V.J., Rado G.T., Stalder E.W. Anysotropy of the magnetoelectric effect in Cr2O3//Phys. Rev. Lett. – 1961. – Vol. 6, № 11. – Р. 607-608. 5. Pokatilov V.S., Pokatilov V.V., Sigov A.S. Lokal- nye sostoyaniya ionov zheleza v multiferroikah Bi1-xLaxFeO3//FTT. – 2009. – T. 51, Vyp. 3. – S. 518-524. 6. Bichurin M.I., Petrov V.M., Filippov D.A., Srini- vasan G. Magnito elektricheskij effekt v kompo- zicionnyh materіalah. – Velikij Novgorod: IPC NovGU, 2005. – 227 c. 7. Liu Y.X., Wan J.G., Liu J.-M., Nan C.W. Numeri- cal modeling of magnetoelectric effect in a com- posite structure//J. Appl. Phys.– 2003. – Vol. 94, № 8. – P. 5111-5117. 8. Zhou J. Magnetoelectric CoFe2O4/Pb(Zr0,52Ti0,48) O3 double-layer thin film prepared by pulsed-laser deposition //App. Phys. Let. – 2006. – Vol. 88. – P. 103-111. 9. Filippov D.A. Magnito elektricheskij effekt v shirokoj plastinke iz gomogennogo ferrit- pezoelektricheskogo kompozita//FMM. – 2005. – T. 99, № 6. – S. 1-5. 10. Wan J.G., Liu J.-M., Chand H.L.W, Choy C.L., Wang G.H., Nan C.W. Giant magnetoelectric ef- fect of a hybrid of magnetostrictive and piezo- electric composites//J. Appl. Phys. – 2003. – Vol. 93, № 12. – P. 9916-9919. 11. Laletsin V., Padubnaya N., Srinivasan G., De- Vreugd C.P. Frequency dependence of magneto- electric interactions in layered structures of fer- romagnetic alloys and piezoelectric oxide//Appl. Physics. – 2004. – Vol. A78. – P. 33-37. 12. Ryu J., Carazo A.V., Uchino K., Kim H.E. Piezo- electric and Magnetoelectric Properties of Lead Zirconate Titanate/Ni-Ferrite Particulate Com- posites//J. Electroceram. – 2001. – Vol. 7. – P. 17-24. 13. Shen X. Synthesis and magnetic properties of nanocomposite BaTiO3 – Ni1-xCoxFe2O4 fibers by organic gel-thermal decomposition process//J. Sol-Gel Sci. Technol. – 2010. – Vol. 53. – P. 405- 411. 14. Zheng H., Wang J., Lofland S.E. and el. Multi- ferroic BaTiO3 – CoFe2O4 Nanostructures// Science. – 2004. – Vol. 303. – P. 661-663. 15. Mahajan R.P. Magnetoelectric effect in cobalt ferrite-barium titanate composites and their elec- trical properties// Pramana. – 2002. – Vol. 58. – P. 1115-1124. 16. Rabkin L.I.. Vysokochastotnye ferromagnetiki. – M.: Gosudarstvennoe izdatelstvo fiziko-mate- maticheskoj literatury, 1960. – 528 s. 17. Kopaev A.V., Ostafijchuk B.K., Yaremij I.P., Vil- ka I.Ya.. Struktura i magnitnye svojstva Ni-Al- ferritovyh poroshkov, sintezirovannyh zol-gel me- todom avtogoreniya//Poverhnost. Rentgenovskie, sinhrotronnye i nejtronnye issledovaniya. – 2007. – T. 10. – S. 79-83. 18. Kopayev A.V., Ostafiychuk B.K., Vylka I.Y., Za- dnipryannyy D.L. Peculiarities of nickelaluminium ferrites nanopowder structure//Mat.-wiss. u. Werkstofftech. – 2009. – Vol. 40, № 4. – P. 255-257. 19. Olehovich N.M., Moroz I.I., Pushkarev A.V., Ra- dyush Yu.V., Salak A.N. Temperaturnaya impe- dans-spektroskopiya tverdyh rastvorov (1 – х) Na1/2Bi1/2TiO3 – xLaMg1/2Ti1/2O3 //FTT. – 2008. – T. 50, Vyp. 3. – S. 472-478. 20. Hamelin A., Paulcel M. Croissance disconfime dans le ferrite de marganese dope au barium// Comptes Rendus. Hebdonomadaires des sJan- ces de Lacademie des sciences. – 1968. – Vol. 266, № 23. 21. Malyshev A.V., Peshev V.V., Pritulov A.M. Tem- peraturnye zavisimosti dielektricheskih svojstv litij-titanovoj ferritovoj keramiki//FTT. – 2004. – T. 46, Vyp. 1. – S. 185-188. 22. Kumar M.M., Srinivas A., Suryanarayana S.V., Bhimasankaram T. Dielectric and Impedance Studies on BiFeO3–BaTiO3 Solid Solutions//Phys. Status Sol. A. – 1998. – Vol. 165. – P. 317-326. 23. Lanfredi S., Dessemond L., Rodrigues A.C.M. Effect of Porosity on the Electrical Properties of Polycrystalline Sodium Niobate: I, Electrical Conductivity//J. Am. Ceram. Soc. – 2003. – Vol. 86. – P. 291-298. 24. Bushkova V.S., Kopaev A.V. Issledovaniya elekt- richeskih svojstv kompozitov sistemy (1 – x) Ni Al0,5Fe1,5O4 – xBaTiO3//Vostochno-Evropejskij zhurnal peredovyh tehnologij. – 2011. – T. 52, № 4/5. – S. 43-47. В.С. БУШКОВА, О.В. КОПАЄВ

Температурна імпеданс-спектроскопія композитів системи (1 – x)MgFe₂O₄ – xBaTiO₃

Репозитарії

Схожі ресурси