Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2

Получено и проанализировано аналитическое решение задачи по оценке методом АЭ сканирования существующих или развивающихся в процессе эксплуатации дефектов в листовых конструкциях. Решение применено на примере пластины бесконечных размеров, что может быть использовано для листовых конструкций больш...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Datum:	2014
Hauptverfasser:	Недосека, А.Я., Недосека, С.А., Бойчук, О.И.
Format:	Artikel
Sprache:	Russian
Veröffentlicht:	Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України 2014
Schriftenreihe:	Техническая диагностика и неразрушающий контроль
Schlagworte:	Научно-технический раздел
Online Zugang:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/102021
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2 / А.Я. Недосека, С.А. Недосека, О.И Бойчук // Техническая диагностика и неразрушающий контроль. — 2014. — № 1. — С. 12-15. — Бібліогр.: 5 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-102021
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1020212016-06-10T03:03:33Z Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2 Недосека, А.Я. Недосека, С.А. Бойчук, О.И. Научно-технический раздел Получено и проанализировано аналитическое решение задачи по оценке методом АЭ сканирования существующих или развивающихся в процессе эксплуатации дефектов в листовых конструкциях. Решение применено на примере пластины бесконечных размеров, что может быть использовано для листовых конструкций больших габаритов. Поставленная задача решена путем наложения двух независимых решений с разными источниками возбуждения. В первом случае источником возбуждения упругой волны является импульс на излучающем датчике, во втором – ответная волна, полученная от источника. Показано, как генерированная датчиком АЭ волна, отразившись от дефектной области, возвращается к нему с измененной формой и амплитудами, зависящими от плотности и величины дефектов. Полученное решение позволяет определять координаты места возникновения области с развивающимися дефектами и проводить, в дополнение к АЭ контролю, оценку этих дефектов. Выполненные расчеты показывают, что с использованием разработанного метода становится возможным определение координат и оценка текущего состояния материала для областей с неразвивающимися дефектами таким же образом, как и для развивающихся, поскольку при воздействии сканирующего источника АЭ волн на область с дефектами последняя становится самостоятельным источником акустического излучения, который может быть зафиксирован датчиками мониторинговой системы АЭ контроля с последующей оценкой теми же способами, которые используют при оценке развивающихся дефектов. Analytical solution of a problem on evaluation of defects existing or developing in process of operation in sheet structures was obtained and analyzed using AE scanning method. The solution is shown by example of infinite size plate that can be used for large dimension sheet structures. The set problem was solved by superposition of two independent solutions with different sources of excitation. In the first case, the source of elastic wave excitation is a pulse on emitting transducer, in the second it is response wave obtained from the source. It is shown how the AE wave generated by the transducer and reflected from the defect area, returns to it with changed form and amplitudes depending on density and defect size. Obtained solution allows determining the coordinates of place of appearance of area with developing defects and carrying out evaluation of these defects in addition to AE testing. Performed calculations showed that the application of developed method allows determination of coordinates and evaluation of current material state for areas with undeveloping defects in the same way as for developing ones, since under effect of scanning source of AE waves on the area with defects, the latter transforms in the independent acoustic emission source which can be registered by transducers of AE testing monitoring system with further evaluation by the same methods, used in evaluation of the developing defects. 2014 Article Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2 / А.Я. Недосека, С.А. Недосека, О.И Бойчук // Техническая диагностика и неразрушающий контроль. — 2014. — № 1. — С. 12-15. — Бібліогр.: 5 назв. — рос. 0235-3474 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/102021 620.19.40 ru Техническая диагностика и неразрушающий контроль Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Научно-технический раздел Научно-технический раздел
spellingShingle	Научно-технический раздел Научно-технический раздел Недосека, А.Я. Недосека, С.А. Бойчук, О.И. Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2 Техническая диагностика и неразрушающий контроль
description	Получено и проанализировано аналитическое решение задачи по оценке методом АЭ сканирования существующих или развивающихся в процессе эксплуатации дефектов в листовых конструкциях. Решение применено на примере пластины бесконечных размеров, что может быть использовано для листовых конструкций больших габаритов. Поставленная задача решена путем наложения двух независимых решений с разными источниками возбуждения. В первом случае источником возбуждения упругой волны является импульс на излучающем датчике, во втором – ответная волна, полученная от источника. Показано, как генерированная датчиком АЭ волна, отразившись от дефектной области, возвращается к нему с измененной формой и амплитудами, зависящими от плотности и величины дефектов. Полученное решение позволяет определять координаты места возникновения области с развивающимися дефектами и проводить, в дополнение к АЭ контролю, оценку этих дефектов. Выполненные расчеты показывают, что с использованием разработанного метода становится возможным определение координат и оценка текущего состояния материала для областей с неразвивающимися дефектами таким же образом, как и для развивающихся, поскольку при воздействии сканирующего источника АЭ волн на область с дефектами последняя становится самостоятельным источником акустического излучения, который может быть зафиксирован датчиками мониторинговой системы АЭ контроля с последующей оценкой теми же способами, которые используют при оценке развивающихся дефектов.
format	Article
author	Недосека, А.Я. Недосека, С.А. Бойчук, О.И.
author_facet	Недосека, А.Я. Недосека, С.А. Бойчук, О.И.
author_sort	Недосека, А.Я.
title	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2
title_short	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2
title_full	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2
title_fullStr	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2
title_full_unstemmed	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2
title_sort	влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. сообщение 2
publisher	Інститут електрозварювання ім. Є.О. Патона НАН України
publishDate	2014
topic_facet	Научно-технический раздел
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/102021
citation_txt	Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2 / А.Я. Недосека, С.А. Недосека, О.И Бойчук // Техническая диагностика и неразрушающий контроль. — 2014. — № 1. — С. 12-15. — Бібліогр.: 5 назв. — рос.
series	Техническая диагностика и неразрушающий контроль
work_keys_str_mv	AT nedosekaaâ vliânielokalʹnogoskopleniâdefektovnarasprostranenieakustičeskihvolnvplastinahsoobŝenie2 AT nedosekasa vliânielokalʹnogoskopleniâdefektovnarasprostranenieakustičeskihvolnvplastinahsoobŝenie2 AT bojčukoi vliânielokalʹnogoskopleniâdefektovnarasprostranenieakustičeskihvolnvplastinahsoobŝenie2
first_indexed	2025-07-07T11:43:30Z
last_indexed	2025-07-07T11:43:30Z
_version_	1836988353315078144
fulltext	12 ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №1, 2014 УДК 620.19.40 ВлИяНИЕ лОКАльНОгО сКОПлЕНИя ДЕфЕКТОВ НА РАсПРОсТРАНЕНИЕ АКУсТИчЕсКИх ВОлН В ПлАсТИНАх сообщение 2 А. Я. НЕДОСЕКА, С. А. НЕДОСЕКА, О. И. БОЙЧУК ИЭс им. Е. О. Патона НАНУ. 03680, г. Киев–150, ул. Боженко, 11. Е-mail: office@paton.kiev.ua Получено и проанализировано аналитическое решение задачи по оценке методом АЭ сканирования существующих или развивающихся в процессе эксплуатации дефектов в листовых конструкциях. Решение применено на примере пластины бесконечных размеров, что может быть использовано для листовых конструкций больших габаритов. Постав- ленная задача решена путем наложения двух независимых решений с разными источниками возбуждения. В первом случае источником возбуждения упругой волны является импульс на излучающем датчике, во втором – ответная волна, полученная от источника. Показано, как генерированная датчиком АЭ волна, отразившись от дефектной области, воз- вращается к нему с измененной формой и амплитудами, зависящими от плотности и величины дефектов. Полученное решение позволяет определять координаты места возникновения области с развивающимися дефектами и проводить, в дополнение к АЭ контролю, оценку этих дефектов. Выполненные расчеты показывают, что с использованием разрабо- танного метода становится возможным определение координат и оценка текущего состояния материала для областей с неразвивающимися дефектами таким же образом, как и для развивающихся, поскольку при воздействии сканирующего источника АЭ волн на область с дефектами последняя становится самостоятельным источником акустического излу- чения, который может быть зафиксирован датчиками мониторинговой системы АЭ контроля с последующей оценкой теми же способами, которые используют при оценке развивающихся дефектов. Библиогр. 5, рис. 4. К л ю ч е в ы е с л о в а : акустическая эмиссия (АЭ), АЭ сканирование, волны деформаций, математическое моделиро- вание физических процессов В сообщении 1* были рассмотрены процессы искажения акустических волн, вызванные наличи- ем дефектов, расположенных на цилиндрической поверхности симметрично относительно центра излучения. Показано, что сопротивление распро- странению акустических волн определяют плот- ность и размеры области с дефектами. Появля- ются волны, отраженные от дефектной области, и распространяющиеся в обе стороны от поверхно- сти с дефектами. Таким образом, цилиндрическая поверхность с дефектами становится источником новых волн, зависящих от плотности дефектов на цилиндре (в нашем случае условной величины βk). с увеличением βk преодолевшие акустический ба- рьер волны существенно изменяют свою форму. В то же время цилиндрическая поверхность с равно- мерно распределенными дефектами скорее част- ный случай и рассмотрен был для подтверждения работы дефектной области как нового источника излучения. Полученные в сообщении 1 результа- ты дают возможность рассмотреть более общий случай, когда дефекты сосредотачиваются в неко- торой области с произвольными координатами по отношению к источнику излучения (рис. 1). Поставленную задачу будем решать путем наложения двух независимых решений с разны- ми источниками возбуждения. В первом случае источником возбуждения упругой волны будет импульс на излучающем датчике, во втором – от- ветная волна, полученная от источника, мощность которого пропорциональна коэффициенту βk. От- раженная от дефектной области волна будет рас- пространяться со сдвигом по времени, равном расстоянию до дефектной области, деленному на скорость распространения волны в данном мате- © А. я. Недосека, с. А. Недосека, О. И. Бойчук, 2014 Рис. 1. Пластина бесконечных размеров с областью дефектов, образующихся в процессе разрушения, и датчиком, генериру- ющим излучение * Здесь и далее по тексту: Техн. диагностика и неразруш. контроль. – 2013. – №4. – с. 30–36. 13ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №1, 2014 риале. Дефектная область будет ограничена ци- линдром радиуса аk с центром в центре цилиндра. Дифференциальное уравнение для расчета пе- ремещений поверхности пластины в направлении координаты r при условии постоянного значения сопротивления материала пластины распростра- нению упругой волны имеет вид: 2 2 2 2 2 1 1 1 r r tr C t ∂ ϕ ∂ϕ ∂ ϕ ∂ϕ + − − αβ =∂ ∂∂ ∂ 0 0( ) ( )1 1 2 kV r r t tv v r d − d −+ = − − d π , где tk − время сдвига начала действия возбужден- ного источника после прихода к нему волны от возбуждающего источника; β − коэффициент, ха- рактеризующий затухание волн в пластине. граничные и начальные условия запишем в виде: w = 0 при t = 0, ∞ и r = ∞. При r = 0 и t > 0 w ≠ 0, ∞. Тогда, положив dV0 = 2πr0 qdr0 для dϕ, а затем ϕ при tk=0, получим [1−5]: ( ) 2 1 1 1 0 1 ( )1 2 aq Cv J a J rv α α + ϕ = α α ×− πd ∫ ( )2 11 sin exp ,2 C k tC t d k   ααβ × − α   α  k > 0, ( ) * 1 1 0 2 1 1 ( )1 2 aq C J a J r α α ν+ϕ = α α ×− ν πd ∫ ( )2 11 sh exp ,2 C k tC t d k   ααβ × − α   α  k < 0, где 2 11 ;2 C k β  = −    q* − импульс возбуждения на генерирующем датчике в направлении оси r, см⋅с; а − активная контактная поверхность АЭ датчи- ка-излучателя. с учетом формулы (6) из сообщения 1 для пе- ремещений в кластере получим: ( ) ( )* 1 01 2 1 (1 )(1 2 ) k k J a J rq aC w k α α α α αν = ×− ν − ν ∫ 2 1 1exp sin ,2 k k C t C t k d  αβ  × − α α      k > 0, ( ) ( )* 1 01 2 1 (1 )(1 2 ) k k J a J rq aC w k α α α α αν = ×− ν − ν ∫ 2 1 1exp ,2 k k C t sh C t k d  αβ  × − α α      k < 0. Если положить значение импульса отклика дефектной области на воздействие волны от ге- нерирующего источника излучения q= wkbk kt , где * kt = 2аk/C1 , а bk=(βk – β)C1, то перемещения под сканирующим датчиком ωc от возбужденного (от- ветного) источника будут: при k > 0: 2 12 ( ) (1 )(1 2 ) k k k c w a C w ν β − β = ×− ν − ν ( ) ( )1 0 1 2 1 exp sin ;2 k k k k J a J r C r r k d k α α α α α αβ   × − α α    ∫ при k < 0: 2 12 ( ) (1 )(1 2 ) k k k c w a C w ν β − β = ×− ν − ν (1) ( ) ( )2 1 1 0 1exp .2 k k k k J a J r C r sh r k d k α α α α α αβ   × − α α    ∫ Здесь βk – коэффициент, характеризующий ве- личину сопротивления области с дефектами пере- мещению упругой возбужденной генерирующим источником волны (βk ≥ β); ak – радиус кластера области с дефектами; * kt − время прохождения сигнала АЭ через область с дефектами диаметром 2аk, с; а – радиус активной, контактирующей с по- верхностью пластины части АЭ датчика, см. В случае, если АЭ датчик имеет явно выра- женную амплитудно-частотную характеристику (Ачх), то интегрирование выражений для опре- деления перемещений необходимо выполнять с учетом этой характеристики. Так, для случая, ког- да показатель кривой изменения Ачх равен ξ, зна- чение wc может быть подсчитано по приведенным ниже формулам: ( ) ( )2 1 01 2 1 2 ( ) (1 )(1 2 ) k kk k k c J a J rw w k a C α α α α αν β − β = ×− ν − ν ∫ 2 21 0exp ( ) sin ,2 k k C r r k d αβ   × − − ξ α − α α α     k > 0, 2 12 ( ) (1 )(1 2 ) k k k c w C w av β − β = ×− ν − ν (2) ( ) ( )1 0 2 21 0 2 1 ( )2 k k k J a J r C r exp k α α α α α αβ  − − ξ α − α ×    ∫ sh ,kr k d × α α  k < 0. 14 ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №1, 2014 Для датчиков типа ДАЕ этот коэффициент ра- вен 0,4 см, величина α0=4,4 см−1. график Ачх для этого датчика приведен на рис. 2. формулы (1) и (2) могут быть использованы при оценке существующих или образующихся в процессе эксплуатации повреждений в областях пластины, где есть показания АЭ аппаратуры с указанием опасности начальных уровней. В этом случае, зная расстояние до проблемного кластера rk и величину перемещений wk, полученных гене- рирующим волну датчиком от ответного возбуж- денного, можно определить величину βkс1. Зная βkс1, далее по предварительно полученным экспе- риментальным данным определяем степень опас- ности зафиксированного места. Практическое применение разработанной ме- тодики может быть осуществлено в следующем порядке. Пусть на поверхности крупногабаритной емкости установлены АЭ датчики, работающие в режиме непрерывного мониторинга. В какой-то момент времени контрольная аппаратура обна- ружила область с развивающимися дефектами, например, категории второго предупреждения. Область кластеризуется с параметрами rk и ak кла- стера. Для более точной оценки состояния мате- риала в зафиксированной области на расстоянии rk от первого сработавшего датчика запустим зонди- рующую волну системой генерации аппаратуры. Полученная волна распространяется и достигает дефектной области с кластером радиусом аk, от- ражается от нее и возвращается обратно. через время tk, равное расстоянию до центра кластера, деленному на скорость распространения волны, запустивший ее датчик сработает, зафиксировав перемещение w. Зная это перемещение и соответ- ствующее ему значение βkС1 и процент деформа- ции разрушения для данного материала, уточняем состояние материала в этой области. Такая же кар- тина получается и в том случае, если проблемная область не имеет развивающихся дефектов. На- личие неразвивающихся дефектов приводит к по- вышению коэффициента сопротивления βk в этой области, а следовательно, возникновению в ней источника излучения, координаты которого будут определены системой датчиков, а оценка области будет сделана по шкале таблицы значения коэф- фициентов сопротивления среды [1]. В качестве примера рассмотрим два случая, когда центр кластера дефектной области располо- жен на расстоянии rk = 100 и 200 см от сканиру- ющего источника, а радиус образовавшегося кла- стера составляет ak = 5 см в обоих случаях. Радиус активной поверхности используемого при контро- ле стандартного АЭ датчика равен а = 0,55 см. Ус- ловный коэффициент затухания сигнала в пласти- не из материала сталь 20 составляет βС1 = 0,002. Для расчета используем реальную Ачх АЭ дат- чика (рис. 2) и для сравнения равномерную на промежутке 1…10 см−1. На рис. 3 в пределах пропускающей способности АЭ датчика (α1=1; α2=10 см−1, что соответствует диапазону частот от 80 до 800 кгц ) представлены результаты рас- чета для различных значений (βk – β)С1 при ис- пользовании реальной характеристики АЭ датчи- ка (рис. 2) и равномерной в пределах 1…10 см−1. Значения βkС1, процент деформации разрушения берутся из таблицы [1]. Если, например, за допу- стимую деформацию материала пластины при- нять [ε] = 1,5 %, что равносильно сопротивлению области с дефектами, равному 0,1 (см. таблицу), то на расстоянии кластера области с дефектами от сканирующего датчика равном 200 см значение wc на сканирующем датчике в соответствии с графи- ком рис. 2 не должно превышать 0,00032·10−5 см, а при rk = 100 см эта величина равна 0,00053·10−5 см (при сканировании пластины стандартным для АЭ оборудования ЕМА 3,9 сигналом). Таким образом могут быть построены таблицы значений wc для различных величин относительной деформации дефектной области. Зная wc, можно определить опасность развития процессов разрушения мате- Рис. 2. Ачх АЭ датчика типа ДАЕ си- стемы ЕМА3,9 (по данным М.А.яре- менко и л.ф.харченко): 1 – реальная; 2 – расчетная Рис. 3. Перемещения на сканирующем датчике в зависимости от сопротивления области с дефектами bk = (βk – β)C1 радиусом ak=5 см, обнаруженной на рассто- яниях rk= 100 и 200 см от него: а – с учетом реальной Ачх датчика (рис. 2); б – равномерной Ачх; 1 – rk = 200 см; 2 – 100 15ТЕХНИЧЕСКАЯ ДИАГНОСТИКА И НЕРАЗРУШАЮЩИЙ КОНТРОЛЬ, №1, 2014 риала. Как видно из рис. 3, сканирование пласти- ны широкополосным АЭ датчиком с равномерной Ачх в пределах 1…10 см−1 показывает значитель- но большие значения величины wc (рис. 3, б). Для выполнения интегрирования в представ- ленных выше формулах разработали универсаль- ную программу с параметром, обеспечивающим интегрирование по необходимому для построения графиков количеству точек. формула записывает- ся в окне программы, а пределы интегрирования и параметр с необходимым шагом выбираются в полях пределов и параметров, представленных в левой части окна. Верхнее поле окна програм- мы содержит некоторые обычные и специальные функции, часто встречающиеся при расчетах. Тре- буемая функция выбирается из списка курсором мыши и нажатием кнопки ввода вставляется в нужное место формулы. За полем функций следу- ет поле, содержащее в памяти программы послед- ние 20 расчетных формул. Остальные обозначе- ния ясны из рис. 4. Программа при необходимости автоматически выводит результаты расчета в виде таблиц и графиков в Excel Microsoft Office. Выводы Получено аналитическое решение задачи ска- нирования генерирующим АЭ датчиком пласти- ны с образовавшейся в ней локальной областью дефектов. Обратно к датчику возвращается изме- нившая свою форму и амплитуды отраженная от дефектной области волна. Искажение формы и ам- плитуд отраженной волны зависит от плотности и величины изменений структуры материала в об- ласти. Полученное решение, используя принцип возбужденного источника, позволяет определять координаты места возникновения области с разви- вающимися дефектами и проводить дополнитель- ную к АЭ методу оценку этих дефектов. Координаты и оценка областей с неразвиваю- щимися дефектами осуществляется таким же об- разом, поскольку при воздействии сканирующего источника АЭ волн на область с дефектами по- следняя становится самостоятельным источником излучения и может быть зафиксирована датчика- ми мониторинговой системы. Полученное решение предполагается исполь- зовать при разработке методики и технологии поиска и оценки дефектов путем сканирования волнами АЭ листовых конструкций, оснащенных постоянно действующими АЭ датчиками, работа- ющими в режиме непрерывного мониторинга. 1. Недосека А. Я., Недосека С. А. Влияние локального ско- пления дефектов на распространение волн акустической эмиссии // Техн. диагностика и неразруш. контроль. со- общение 1. − 2013. − № 2. − с. 3−8. 2. Недосека А. Я., Недосека С. А., Бойчук О. И. Влияние ло- кального скопления дефектов на распространение волн акустической эмиссии. сообщение 2 // Там же. – 2013. – № 2. – с. 9–14. 3. Недосека А. Я. Основы расчета и диагностики сварных конструкций / Под ред. Б.Е.Патона. – Киев: Индпром, 2008. – 815 с. 4. Трантер К. Дж. Интегральные преобразования в мате- матической физике. – М.: гостехиздат, 1956. – 204 с. 5. Деч Г. Руководство к практическому применению пре- образования лапласа и Z преобразования. – М.: Наука, 1971. – 288 с. Analytical solution of a problem on evaluation of defects existing or developing in process of operation in sheet structures was obtained and analyzed using AE scanning method. The solution is shown by example of infinite size plate that can be used for large dimension sheet structures. The set problem was solved by superposition of two independent solutions with different sources of excitation. In the first case, the source of elastic wave excitation is a pulse on emitting transducer, in the second it is response wave obtained from the source. It is shown how the AE wave generated by the transducer and reflected from the defect area, returns to it with changed form and amplitudes depending on density and defect size. Obtained solution allows determining the coordinates of place of appearance of area with developing defects and carrying out evaluation of these defects in addition to AE testing. Performed calculations showed that the application of developed method allows determination of coordinates and evaluation of current material state for areas with undeveloping defects in the same way as for developing ones, since under effect of scanning source of AE waves on the area with defects, the latter transforms in the independent acoustic emission source which can be registered by transducers of AE testing monitoring system with further evaluation by the same methods, used in evaluation of the developing defects. Ref. 5, Figures 4. K e y w o r d s : Acoustic emission (AE), AE scanning, deformation waves, mathematic modelling of physical processes. Поступила в редакцию 05.06.2013 Рис. 4. Окно универсальной программы вычисления интегралов

Влияние локального скопления дефектов на распространение акустических волн в пластинах. Сообщение 2

Institution

Ähnliche Einträge