Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях

Методом Фарадея впервые исследована температурная зависимость магнитной восприимчивости χ(Т) редкоземельных металлов (РЗМ – Nd, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) и их соединений с In в широком интервале температур 20—1700°C, охватывающем твёрдое состояние, процесс плавления и жидкое состояние этих соединений....

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2013
Автори:	Кувандиков, О.К., Шакаров, Х.О., Абдурахмонов, А.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2013
Назва видання:	Металлофизика и новейшие технологии
Теми:	Электронные структура и свойства
Онлайн доступ:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/104162
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях / О.К. Кувандиков, Х.О. Шакаров, А. Абдурахмонов // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 7. — С. 879-888. — Бібліогр.: 22 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-104162
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1041622016-07-03T03:02:27Z Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях Кувандиков, О.К. Шакаров, Х.О. Абдурахмонов, А. Электронные структура и свойства Методом Фарадея впервые исследована температурная зависимость магнитной восприимчивости χ(Т) редкоземельных металлов (РЗМ – Nd, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) и их соединений с In в широком интервале температур 20—1700°C, охватывающем твёрдое состояние, процесс плавления и жидкое состояние этих соединений. Методом Фарадея вперше досліджено температурну залежність магнетної сприйнятливости χ(Т) рідкісноземельних металів (РЗМ – Nd, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) та їх сполук з In в широкому інтервалі температур 20—1700°C, що охоплює твердий стан, процес топлення і рідкий стан цих сполук. Temperature dependence of the magnetic susceptibility, χ(Т), of rare-earth metals (REM: Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) and their compounds with In is investigated for the first time by the Faraday method within the wide temperature range 20—1700°C that covers the solid state, melting process, and the liquid state of the compounds. 2013 Article Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях / О.К. Кувандиков, Х.О. Шакаров, А. Абдурахмонов // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 7. — С. 879-888. — Бібліогр.: 22 назв. — рос. 1024-1809 PACS numbers: 64.70.dj, 75.30.Cr, 75.50.Cc, 75.50.Mm http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/104162 ru Металлофизика и новейшие технологии Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Электронные структура и свойства Электронные структура и свойства
spellingShingle	Электронные структура и свойства Электронные структура и свойства Кувандиков, О.К. Шакаров, Х.О. Абдурахмонов, А. Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях Металлофизика и новейшие технологии
description	Методом Фарадея впервые исследована температурная зависимость магнитной восприимчивости χ(Т) редкоземельных металлов (РЗМ – Nd, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) и их соединений с In в широком интервале температур 20—1700°C, охватывающем твёрдое состояние, процесс плавления и жидкое состояние этих соединений.
format	Article
author	Кувандиков, О.К. Шакаров, Х.О. Абдурахмонов, А.
author_facet	Кувандиков, О.К. Шакаров, Х.О. Абдурахмонов, А.
author_sort	Кувандиков, О.К.
title	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях
title_short	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях
title_full	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях
title_fullStr	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях
title_full_unstemmed	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях
title_sort	исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе рзм—in в твёрдом и жидком состояниях
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate	2013
topic_facet	Электронные структура и свойства
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/104162
citation_txt	Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях / О.К. Кувандиков, Х.О. Шакаров, А. Абдурахмонов // Металлофизика и новейшие технологии. — 2013. — Т. 35, № 7. — С. 879-888. — Бібліогр.: 22 назв. — рос.
series	Металлофизика и новейшие технологии
work_keys_str_mv	AT kuvandikovok issledovaniemagnitnyhsvojstvintermetallidovvsistemerzminvtvërdomižidkomsostoâniâh AT šakarovho issledovaniemagnitnyhsvojstvintermetallidovvsistemerzminvtvërdomižidkomsostoâniâh AT abdurahmonova issledovaniemagnitnyhsvojstvintermetallidovvsistemerzminvtvërdomižidkomsostoâniâh
first_indexed	2025-07-07T14:55:33Z
last_indexed	2025-07-07T14:55:33Z
_version_	1837000435495337984
fulltext	879 PACS numbers: 64.70.dj, 75.30.Cr, 75.50.Cc, 75.50.Mm Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях О. К. Кувандиков, Х. О. Шакаров, А. Абдурахмонов Самаркандский государственный университет, бульв. Университетский, 15, 703004 Самарканд, Узбекистан Методом Фарадея впервые исследована температурная зависимость маг- нитной восприимчивости χ(Т) редкоземельных металлов (РЗМ – Nd, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) и их соединений с In в широком интервале температур 20—1700°C, охватывающем твёрдое состояние, процесс плавления и жид- кое состояние этих соединений. Установлено, что для всех изученных со- единений зависимость χ(Т), за исключением соединений системы Gd—In, подчиняется линейному закону, а для соединений системы Gd—In – модифицированному закону Кюри—Вейсса, как в твёрдом, так и в жидком состояниях. По зависимости χ−1(Т) соединений рассчитаны парамагнит- ная температура Кюри θp, константа Кюри—Вейсса С, температурно- независимая компонента восприимчивости χ0 и эффективные числа маг- нитных моментов μeff, приходящихся на атом РЗМ. Показано, что пара- магнитные состояния изученных образцов удовлетворительно описыва- ются теорией парамагнетизма Ван Флека. Методом Фарадея вперше досліджено температурну залежність магнетної сприйнятливости χ(Т) рідкісноземельних металів (РЗМ – Nd, Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) та їх сполук з In в широкому інтервалі температур 20—1700°C, що охоплює твердий стан, процес топлення і рідкий стан цих сполук. Установлено, що для всіх вивчених сполук залежність χ(Т), за виключен- ням сполук системи Gd—In, підпорядковується лінійному закону, а для сполук системи Gd—In – модифікованому закону Кюрі—Вейсса, як у твер- дому, так і в рідкому станах. За залежністю χ−1(Т) сполук розраховано па- рамагнетну температуру Кюрі θp, константу Кюрі—Вейсса С, температур- но-незалежну компоненту сприйнятливости χ0 та ефективні числа магне- тних моментів μeff, що припадають на атом РЗМ. Показано, що парамаг- нетні стани вивчених зразків задовільно описуються теорією парамагне- тизму Ван Флека. Temperature dependence of the magnetic susceptibility, χ(Т), of rare-earth metals (REM: Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) and their compounds with In is inves- Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2013, т. 35, № 7, сс. 879—888 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией © 2013 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 880 О. К. КУВАНДИКОВ, Х. О. ШАКАРОВ, А. АБДУРАХМОНОВ tigated for the first time by the Faraday method within the wide temperature range 20—1700°C that covers the solid state, melting process, and the liquid state of the compounds. As found for the investigated samples, the χ(Т) de- pendence obeys the linear Curie—Weiss law, except for Gd—In compounds, where this dependence obeys the modified Curie—Weiss law in both the solid state and the liquid one. Experimental data of χ−1(Т) are used to calculate the paramagnetic Curie temperature (θp), Curie—Weiss constant (C), temperature independent component of susceptibility (χ0), and effective magnetic moment per REM atom (μeff). As shown, the paramagnetic states of the studied sam- ples can be described satisfactory in terms of the Van Vleck’s theory of para- magnetism. Ключевые слова: редкоземельный металл, магнитная восприимчивость, магнитный момент, парамагнитная температура, плавление, жидкое со- стояние. (Получено 26 марта 2013 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ В свободных атомах (ионах) редкоземельных металлов (РЗМ) про- исходит последовательная застройка ранее пропущенного 4f-слоя электронной оболочки. Этот слой лежит глубоко и экранирован от внешних воздействий слоем 5s25p6 даже в кристаллическом состоя- нии РЗМ. Наличие 4f-электронов в РЗМ и их соединениях опреде- ляет особенности их физических, в том числе магнитных свойств этих материалов, которые находят широкое практическое приме- нение в различных областях техники. Магнитная восприимчивость РЗМ и соединений на их основе непосредственно отражает энергетические характеристики обмен- ного взаимодействия (θp), особенности заполнения 4f-оболочек, их трансформацию с изменением состава и структуры, а также степень их локализованности. Проведено достаточно много экспериментов по исследованию магнитных свойств чистых РЗМ при температурах ниже 20°C. Мно- го работ посвящено изучению их магнитных свойств в твёрдом па- рамагнитном состоянии в интервале температур 20—1200°C [1—5] и их соединений с немагнитными металлами, в том числе с индием (например, РЗМ2In [6], РЗМIn [7], РЗМIn3 [8]) в их магнитно- упорядоченном состоянии при температурах ниже 20°C. Результа- ты этих исследований обобщены в обзорах [5, 9, 10]. Число работ, посвященных изучению магнитных свойств чистых РЗМ в жидком состоянии и их соединений с In выше 20°C, крайне ограничено [11— 14]. Такие исследования имеют важное научное значение для раз- вития теории электронного строения и магнетизма соединений РЗМ с немагнитными металлами при высоких температурах, охватыва- ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ РЗМ—In 881 ющих их жидкое состояние. Целью настоящей работы является изучение влияния немагнит- ного металла (индия) на электронные и магнитные характеристики тяжёлых РЗМ (Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) путем измерения темпера- турной зависимости магнитной восприимчивости χ(T), и проверка применимости теории парамагнетизма Ван Флека [15] в широком интервале высоких температур, охватывающих и жидкое состоя- ние. Настоящая статья является продолжением и обобщением наших исследований в этом направлении. 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ Мы впервые исследовали температурную зависимость магнитной восприимчивости чистых РЗМ (Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) и их соеди- нений с индием в широком интервале температур (от комнатной температуры до 1700°C), охватывающем твёрдое состояние, процесс плавления и жидкое состояние этих объектов. При выборе условий синтеза соединений и измерения их зависи- мости χ(T) использовались диаграммы состояний изучаемых си- стем, построенные нами ранее [16, 17]. Магнитную восприимчивость измеряли методом Фарадея с по- мощью высокотемпературных маятниковых весов [18] в герметич- ном тигле из молибдена в атмосфере очищенного гелия с избыточ- ным давлением. Максимальная относительная ошибка измерения χ не превышала 3%. Зависимости χ−1(T) для образцов системы Gd—In, Tb—In, Dy—In, Ho—In, Er—In и Tm—In приведены на рис. 1 и 2. Прежде всего, следу- ет отметить, что измеренные нами значения магнитной восприим- чивости находятся в неплохом согласии с данными эксперимента других авторов для чистых РЗМ [2—5] при температурах выше 20°C и для соединений РЗМ2In [6], РЗМIn [7], РЗМIn3 [8] при температу- рах около 20°C. Анализ рисунков 1 и 2 показывает, что политермы χ−1(T) для чи- стых тяжелых редкоземельных металлов (ТРЗМ) и всех изученных их соединений с In, за исключением образцов системы Gd—In, име- ют линейный характер. Это свидетельствует о том, что зависимости χ(T) для этих образцов описываются линейным законом Кюри— Вейсса: χ = C/(T − θp), (1) где С – постоянная Кюри—Вейсса, θp – парамагнитная температу- ра Кюри. Как видно из рисунка 1, а, для образцов системы Gd—In зависи- мости χ(T) удовлетворительно описываются модифицированным 882 О. К. КУВАНДИКОВ, Х. О. ШАКАРОВ, А. АБДУРАХМОНОВ законом Кюри—Вейсса: χ = χ0 + C/(T − θp), (2) где χ0 – температурно-независимое слагаемое восприимчивости. Из рисунков 1, б и 2, а, в видно, что на зависимости χ−1(T) соеди- нений эквиатомного состава TbIn, DyIn и ErIn наблюдается тепло- вой гистерезис в интервале температур 600—720°C, несмотря на длительные (30—40 мин) изотермические выдержки между измере- ниями. По-видимому, это явление связано с перестройкой кристал- лической решетки этих соединений. Авторы работы [7] предпола- гают, что TbIn претерпевает полиморфный переход при температу- ре примерно 900°C из тетрагональной модификации к высокотем- пературной кубической. Это является косвенным доказательством надёжности наших объяснений причины наблюдаемого теплового гистерезиса. Из данных рисунков 1 и 2 видно, что процесс плавления обуслов- ливает излом зависимости χ−1(T) для всех образцов, кроме РЗМIn, РЗМ3In5 и РЗМIn3, для которых отмечен слабый скачок. Это свиде- тельствует о том, что энергетическое состояние 4f-электронов в изученных объектах в процессе плавления почти не изменяется. Известно [1], что для большинства ионов РЗМ 3+ (за исключением Sm3+ и Eu3+ ) энергетическая щель между основным и первым воз- а б Рис. 1. Зависимости χ−1(T) для образцов Gd—In и Tb—In. Зависимость 8 (а) отображает данные работы [3], зависимости 9 и 10 (б) – данные работ [3] и [4] соответственно, 11 – измерено при охлаждении. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ РЗМ—In 883 бужденным уровнем 4f-электронов (ΔE = EJ+1 − EJ) велика по срав- нению с тепловой энергией (kБT) при комнатной температуре, а за- селенность первого возбужденного уровня мала. В этом случае (слу- чай широких мультиплетов) в рамках теории парамагнетизма Ван Флека [1, 15] для зависимости χ(T) ансамбля свободных ионов по- лучено следующее выражение [1, 19—21]: J J M N Тk JJg M N α++μ=χ A Б 2 Б 2 A 3 )1( , (3) где NА – число Авогадро, М – атомная масса данного РЗМ, kБ – постоянная Больцмана, μБ – магнетон Бора, )1(2 )1()1()1( 1 + +−++++= JJ LLJJSS gJ (4) а б в г Рис. 2. Зависимости χ−1(T) для образцов РЗМ—In (РЗМ – Dy, Ho, Er, Tm). Зависимости 7 отображают данные работ [3] (а) и [2] (в); зависимости 8 из- мерены при охлаждении. 884 О. К. КУВАНДИКОВ, Х. О. ШАКАРОВ, А. АБДУРАХМОНОВ – фактор Ланде, + + −  μ α = − + − −  2 Б 1 1 1 6(2 1) J J J J J J J F F J E E E E (5) при ])(][)1[( 22221 LSJJLSJFJ −−−++= − . (6) Здесь S, L и J – квантовые числа основного состояния электронов 4f-слоя ионов РЗМ 3+ . Первое слагаемое в (3) описывает температурно-зависимую со- ставляющую магнитной восприимчивости (χТ), т.е. вклад 4f- электронов, а второе – температурно-независимый парамагнетизм Ван Флека. После обозначения M N Jα=χ A 0 , Б 2 Б 2 A 3 )1( k JJg M N C J +μ= (7) и замены Т на Т − θp (т.е. с учетом магнитного взаимодействия ионов РЗМ3+ ) из (3) получается эмпирическое выражение модифициро- ванного закона Кюри—Вейсса (2), а при χ0 = 0 – выражение линей- ного закона Кюри—Вейсса (1). В числителе формулы (7) можно выделить выражение для теоре- тического значения магнитного момента свободного иона РЗМ 3+ (которое можно вывести из векторной модели атома [1]): Б)1( μ+=μ JJgJJ . (8) Учитывая (7) и (8), из выражения (1) находим формулу для вы- числения экспериментальных значений эффективных магнитных моментов, приходящихся на один ион РЗМ 3+ : ББ2 БA Б eff 83,2 3 μ=μ μ =μ MC N MCk . (9) Когда один из компонентов бинарного соединения (In) не имеет магнитного момента, тогда целесообразно рассчитывать значение μeff, приходящиеся на один ион магнитной компоненты (РЗМ 3+ ), по следующей формуле [22]: Б 2 1eff 100 83,2 μ      − +=μ x xM MC , (10) где М1 и М2 – соответственно, атомные массы РЗМ и индия, х – содержание индия в ат.%. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ РЗМ—In 885 Значения χ0 для образцов системы Gd—In, найденные по их экс- периментальным зависимостям χ(1/T), приведены в табл. 1. Следу- ет отметить, что χ0 существенно не влияет на линейный характер зависимости χ−1(T) (рис. 1, а) образцов системы Gd—In. Построением и анализом экспериментальных зависимостей χ(1/Т) установлено, что для всех изучаемых образцов систем РЗМ—In, кро- ме образцов системы Gd—In, значения χ0 пренебрежимо малы. Обработкой методом наименьших квадратов экспериментальных зависимостей χ−1(T) образцов бинарных систем (Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm)—In были рассчитаны значения θp, С и μeff. Результаты расчетов приведены на рис. 3 и в табл. 2. Видно, что экспериментальные зна- чения μeff, найденные по (10), как для твердого, так и для жидкого состояния образцов, очень близки к их теоретическим значениям μJ, рассчитанным по формуле (8), равным 7,92, 9,72, 10,64, 10,60, 9,58 и 7,57 (в ед. μБ) соответственно для свободных ионов Gd3+ , Tb3+ , Dy3+ , Ho3+ , Er3+ и Tm3+ . Рис. 3. Концентрационные зависимости значения μeff для системы ТРЗМ—In. ТАБЛИЦА 1. Значения χ0 для образцов системы Gd—In. Образец Gd Gd3In Gd2In Gd3In5 GdIn Gd3In5 GdIn3 χ0, 10 −6 г⋅см−3 7,5 1,2 1,8 3,0 7,2 8,9 7 886 О. К. КУВАНДИКОВ, Х. О. ШАКАРОВ, А. АБДУРАХМОНОВ ТАБЛИЦА 2. Магнитные свойства интерметаллидов в системах РЗМ—In. Соединение Твердое состояние Жидкое состояние θp, К С, 10—2⋅см3⋅К⋅г−1 μeff, μБ θp,К С, 10—2⋅см3⋅К⋅г−1 μeff, μБ Gd 313 4,25 8,10 323 5,33 8,60 Gd3In 278 5,70 9,40 378 3,41 7,30 Gd2In 238 3,70 8,00 223 3,69 7,95 Gd5In3 228 3,51 7,95 305 3,48 7,90 GdIn 53 3,04 8,15 173 2,98 8,05 Gd3In5 −27 2,35 8,00 58 2,47 8,30 GdIn3 −40 1,55 7,90 68 1,62 6,70 Tb 233 7,3 9,60 339 6,64 9,17 Tb2In 210 5,25 9,54 325 4,74 9,06 Tb5In3 175 4,98 9,53 273 4,41 8,97 α-TbIn 15 4,50 9,93 — — — β-TbIn −30 4,46 9,89 277 2,63 8,92 Tb3In5 −38 3,43 9,80 258 2,81 8,87 TbIn3 −40 2,40 9,83 275 2,01 9,00 Dy 160 8,60 10,58 180 8,44 10,48 Dy2In 150 6,23 10,47 268 5,66 9,98 Dy5In3 88 6,21 10,73 310 5,23 9,85 α-DyIn 15 5,31 10,86 — — — β-DyIn −91 5,61 11,16 182 4,73 10,25 Dy3In5 −23 4,11 10,79 121 3,77 10,28 DyIn3 −25 2,78 10,63 100 2,67 10,40 Ho 90 7,04 10,70 500 6,23 9,60 Ho2In 8 8,87 10,71 325 7,64 9,94 Ho5In3 8 9,20 10,81 225 7,89 10,00 HoIn −30 9,55 10,70 91 8,49 10,09 Er 58 7,04 9,71 110 6,76 9,51 Er2In 52 5,13 9,61 98 4,98 9,47 Er5In3 23 4,89 9,63 160 4,47 9,20 α-ErIn 5 4,04 9,56 — — — β-ErIn −19 4,15 9,68 95 3,87 9,35 Er3In5 −3 3,14 9,50 80 3,04 9,35 ErIn3 −6 2,20 9,49 174 1,99 9,02 Tm 18 4,31 7,63 — — — Tm2In 7 4,78 7,60 −196 5,73 8,32 Tm5In3 −7 4,83 7,58 −34 4,64 7,43 TmIn −11 5,06 7,58 125 4,94 7,49 Tm3In5 −10 5,27 7,55 −197 6,33 8,27 TmIn3 −5 5,48 7,50 −3,6 7,20 8,60 ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ РЗМ—In 887 Значения μeff для твердого и жидкого состояния мало отличаются друг от друга. Это свидетельствует о том, что немагнитная среда (индий) и высокая температура (1500°C) почти не изменяет количе- ство и степень локализованности электронов 4f-оболочек в узлах кристаллических подрешеток изучаемых соединений. Все это указывает на то, что 4f-электроны, преимущественно обу- славливающие парамагнетизм изучаемых соединений, защищены от внешних влияний почти в такой же степени, как в чистых ТРЗМ. Иначе говоря, в указанных объектах 4f-электроны лежат глубоко под 5s25p6-оболочкой ионов ТРЗМ 3+ . Энергетические состояния 4f- электронов в этих соединениях довольно хорошо соответствуют ос- новному состоянию 4f-электронов свободных ионов РЗМ 3+ как в твердом, так и в жидком состояниях. Не изменяется электронная конфигурация и квантовые числа J этих электронов в указанных объектах при переходе из твердого состояния в жидкое. 3. ВЫВОДЫ 1. Впервые измерены зависимости χ(T) соединений РЗМ (Gd, Tb, Dy, Ho, Er, Tm) с In в интервале температур 20—1700°C, охватыва- ющем их твердое состояние, процесс плавления и жидкое состоя- ние. Установлено, что зависимость χ(T) для соединений системы Gd—In описывается модифицированным законом, а для остальных соединений – линейным законом Кюри—Вейсса. 2. При плавлении всех изученных соединений величина μeff изме- няется незначительно и близка к теоретическому значению для свободных ионов РЗМ 3+ . Это свидетельствует о том, что немагнит- ная среда (индий) и высокая температура (1500°C) почти не влияют на квантовое состояние 4f-электронов в чистых РЗМ. Ионы РЗМ в конденсированном состоянии изученных объектов ведут себя прак- тически как свободные ионы, и их парамагнитное состояние удо- влетворительно описывается теорией парамагнетизма Ван Флека для трехзарядных свободных ионов. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. С. В. Вонсовский, Магнетизм (Москва: Наука: 1971). 2. S. Arajs and D. S. Miller, J. Appl. Phys., 31, No. 5: 3255 (1960). 3. S. Arajs and R. V. Colvin, J. Appl. Phys., 32, No. 3: 336S (1961). 4. M. Muller, E. Huber, and H. J. Guntherodt, J. Phys., 40, No. 5: C5-260 (1979). 5. С. Аражc, Р. В. Кольвин, Новые исследования редкоземельных металлов (Москва: Мир: 1964). 6. H. Gameri-Seale, T. Anagnostopuls, and T. R. Vakinhos, J. Appl. Phys., 50, No. 1: 434 (1979). 7. P. Lethuillier and A. Percheron-Gougen, J. Less-Common Met., 46: 85 (1976). 888 О. К. КУВАНДИКОВ, Х. О. ШАКАРОВ, А. АБДУРАХМОНОВ 8. K. H. J. Buschow, H. W. dе Wijn, and A. M. Van Diepen, J. Chem. Phys., 50, No. 1: 137 (1969). 9. К. Тейлор, Интерметаллические соединения редкоземельных металлов (Москва: Мир: 1974). 10. K. H. J. Bushov, Rep. Prog. Phys., 42, No. 8: 1373 (1979). 11. А. А. Алуф, Х. О. Шакаров, А. А. Семянников, С. П. Яценко, Изв. вузов. Цветная металлургия, № 5: 90 (1989). 12. О. К. Кувандиков, Х. О. Шакаров, Ш. Усанов, Н. С. Хамраев, Изв. вузов. Физика, № 7: 115 (1988). 13. Х. О. Шакаров, Изв. вузов. Физика, № 12: 7 (2004). 14. Х. О. Шакаров, Изв. вузов. Физика, № 1: 88 (2005). 15. Van Vleck, The Theory of Electric and Magnetic Susceptibilities (Oxford: Ox- ford Univ. Press: 1932). 16. Х. О. Шакаров, А. А. Семянников, С. П. Яценко, О. К. Кувандиков, Изв. АН СССР. Металлы, № 2: 243 (1981). 17. S. P. Yatsenko, A. A. Semyannikov, H. O. Shakarov, and E. G. Fedorova, J. Less-Common Met., 90, No. 1: 95 (1983). 18. О. К. Кувандиков, Х. О. Шакаров, К. М. Иргашев, Оптико-акустические, электрические, магнитные исследования конденсированных сред (Самар- канд: СамГУ: 1982). 19. П. Сельвуд, Магнетохимия (Москва: ИЛ: 1958). 20. С. Г. Кринчик, Физика магнитных явлений (Москва: Изд-во МГУ:1976). 21. К. Тейлор, М. Дарби, Физика редкоземельных соединений (Москва: Мир: 1974). 22. В. А. Антропов, И. З. Радовский, С. П. Давгополь, П. В. Гельд, УФЖ, 21, № 3: 360 (1976).

Исследование магнитных свойств интерметаллидов в системе РЗМ—In в твёрдом и жидком состояниях

Репозитарії

Схожі ресурси