Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах

Исходя из интерпретации рентгеновского излучения дальних от квазара узлов джета 3С 273 как обратного комптоновского рассеяния на реликтовом излучении и отсутствия вклада в рассеяние от синхротронного излучения этих узлов, приходим к выводу о существовании излома в энергетическом спектре электронов,...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2008
Автори:	Михайлова, М.С., Банникова, Е.Н., Конторович, В.М.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України 2008
Назва видання:	Вопросы атомной науки и техники
Теми:	Коллективные процессы в космической плазме
Онлайн доступ:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/110372
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах / М.С. Михайлова , Е.Ю. Банникова , В.М. Конторович // Вопросы атомной науки и техники. — 2008. — № 4. — С. 128-132. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-110372
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1103722017-01-04T03:03:18Z Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах Михайлова, М.С. Банникова, Е.Н. Конторович, В.М. Коллективные процессы в космической плазме Исходя из интерпретации рентгеновского излучения дальних от квазара узлов джета 3С 273 как обратного комптоновского рассеяния на реликтовом излучении и отсутствия вклада в рассеяние от синхротронного излучения этих узлов, приходим к выводу о существовании излома в энергетическом спектре электронов, ускоряемых в узлах ударными волнами. Виходячи з інтерпретації рентгенівського випромінювання далеких від квазара вузлів джета 3С 273 як зворотного комптонівського розсіювання на реліктовому випромінюванні й відсутності внеску в розсіювання від синхротронного випромінювання цих вузлів, дійдемо висновку про існування зламу в енергетичному спектрі електронів, що прискорюються у вузлах ударними хвилями. The interpretation of X-ray radiation for distant from the quasar jet knots as inverse Compton scattering on cosmic microwave background is used. The absence of influence the synchrotron photons from these knots is interpreting by in such a way that the spectrum of relativistic electrons accelerated on shocks in the knots must have the break. 2008 Article Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах / М.С. Михайлова , Е.Ю. Банникова , В.М. Конторович // Вопросы атомной науки и техники. — 2008. — № 4. — С. 128-132. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 1562-6016 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/110372 52-735-683 ru Вопросы атомной науки и техники Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Коллективные процессы в космической плазме Коллективные процессы в космической плазме
spellingShingle	Коллективные процессы в космической плазме Коллективные процессы в космической плазме Михайлова, М.С. Банникова, Е.Н. Конторович, В.М. Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах Вопросы атомной науки и техники
description	Исходя из интерпретации рентгеновского излучения дальних от квазара узлов джета 3С 273 как обратного комптоновского рассеяния на реликтовом излучении и отсутствия вклада в рассеяние от синхротронного излучения этих узлов, приходим к выводу о существовании излома в энергетическом спектре электронов, ускоряемых в узлах ударными волнами.
format	Article
author	Михайлова, М.С. Банникова, Е.Н. Конторович, В.М.
author_facet	Михайлова, М.С. Банникова, Е.Н. Конторович, В.М.
author_sort	Михайлова, М.С.
title	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах
title_short	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах
title_full	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах
title_fullStr	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах
title_full_unstemmed	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах
title_sort	излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3с 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах
publisher	Національний науковий центр «Харківський фізико-технічний інститут» НАН України
publishDate	2008
topic_facet	Коллективные процессы в космической плазме
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/110372
citation_txt	Излом в энергетическом спектре релятивистских электронов в джете квазара 3С 273, определяемый по интенсивности излучения джета в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах / М.С. Михайлова , Е.Ю. Банникова , В.М. Конторович // Вопросы атомной науки и техники. — 2008. — № 4. — С. 128-132. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.
series	Вопросы атомной науки и техники
work_keys_str_mv	AT mihajlovams izlomvénergetičeskomspektrerelâtivistskihélektronovvdžetekvazara3s273opredelâemyjpointensivnostiizlučeniâdžetavradiooptičeskomirentgenovskomdiapazonah AT bannikovaen izlomvénergetičeskomspektrerelâtivistskihélektronovvdžetekvazara3s273opredelâemyjpointensivnostiizlučeniâdžetavradiooptičeskomirentgenovskomdiapazonah AT kontorovičvm izlomvénergetičeskomspektrerelâtivistskihélektronovvdžetekvazara3s273opredelâemyjpointensivnostiizlučeniâdžetavradiooptičeskomirentgenovskomdiapazonah
first_indexed	2025-07-08T00:32:56Z
last_indexed	2025-07-08T00:32:56Z
_version_	1837036760922587136
fulltext	УДК 52-735-683 ИЗЛОМ В ЭНЕРГЕТИЧЕСКОМ СПЕКТРЕ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ В ДЖЕТЕ КВАЗАРА 3С 273, ОПРЕДЕЛЯЕМЫЙ ПО ИНТЕНСИВНОСТИ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЖЕТА В РАДИО-, ОПТИЧЕСКОМ И РЕНТГЕНОВСКОМ ДИАПАЗОНАХ 1 1,2 1,2 М.С. Михайлова , Е.Ю. Банникова , В.М. Конторович 1Харьковский национальный университет им. В.Н. Каразина, Харьков, Украина; 2Радиоастрономический институт НАН Украины, Харьков, Украина E-mail: aniramtiger@rambler.ru; bannikova@astron.kharkov.ua; vkont@ri.kharkov.ua Исходя из интерпретации рентгеновского излучения дальних от квазара узлов джета 3С 273 как обратного комптоновского рассеяния на реликтовом излучении и отсутствия вклада в рассеяние от синхротронного излучения этих узлов, приходим к выводу о существовании излома в энергетическом спектре электронов, ускоряемых в узлах ударными волнами. 1. ВВЕДЕНИЕ Для джетов активных галактик и квазаров ни один из основных параметров, таких как скорость джета, число Маха или отношение плотности джета к плотности межгалактической среды не могут быть получены непосредственно. Нет даже согласия в вопросе о составе джетов. Определенно известно только то, что в них присутствуют ультрарелятивистские электроны. Поэтому приходится полагаться только на косвенные данные и предлагаемые теоретические модели. Космические струи (джеты) представляют собой выбросы с малым углом раскрытия, по которым переносится масса, момент, энергия и магнитный поток из центра активного ядра галактики или квазара на периферию − в радиоизлучающие облака. Такие струи могут быть удалены от своих галактик на десятки килопарсек и иметь максимальные размеры вплоть до мегапарсека [1]. Излучение джетов носит нетепловой характер и присутствует в широкой области частот от радио- до рентгеновского диапазонов. В большинстве случаев радио- и оптическое излучение джетов вызвано синхротронным механизмом [2], а излучение в рентгеновском диапазоне образуется за счет обратного комптоновского рассеяния [3]. Эти процессы предполагают наличие ультрарелятивистских электронов, а это, в свою очередь, наличие механизмов ускорения в самих джетах. Наиболее вероятный механизм – это ускорение Ферми первого порядка на фронте ударной волны [4]. Причинами возникновения ударных волн в джете могут быть: неустойчивость Кельвина- Гельмгольца [5], ветровая неустойчивость [6], возникающая на границе между джетом и окружающей средой, огибание веществом джета плотного препятствия, столкновения компонент джета между собой, проникновение вещества джета в межгалактическую среду (головная ударная волна) и т.п. [7]. Наблюдательным подтверждением присутствия в джете ударных волн являются области джета с повышенной яркостью – узлы. По данным поляризационных наблюдений в узлах присутствует магнитное поле, направленное перпендикулярно направлению движения [1]. Рис.1. Квазар 3С 273 с джетом. Комбинированное изображение в радио- и оптическом диапазонах [9]. На оптическом изображении квазара с большой экспозицией видны дифракционные выступы, которые использовались для точного определения оптического центра квазара В данной работе на примере джета квазара 3С 273 (Рис.1) обсуждается возможность качественного и количественного анализа энергетического спектра электронов, используя наблюдения с высоким угловым разрешением в радио-, оптическом и рентгеновском диапазонах [8]. Джеты активных ядер галактик и квазаров наблюдаются с высоким разрешением (порядка 1″) в радиодиапазоне интерферометрами MERLIN и VLA, в оптическом диапазоне – космическим телескопом Hubble и в рентгеновском – космической обсервато- рией Chandra. Результаты рентгеновских наблюде- ний доступны на сайте [8]. 2. ОСОБЕННОСТИ МОРФОЛОГИИ КИЛОПАРСЕКОВОГО ДЖЕТА 3С 273 С высоким угловым разрешением (порядка 1″) джет наблюдался в радиодиапазоне интерфе- рометром Merlin на частоте 1.647 ГГц [9, 10], в _______________________________________________________________ ВОПРОСЫ АТОМНОЙ НАУКИ И ТЕХНИКИ. 2008. № 4. Серия: Плазменная электроника и новые методы ускорения (6), с.128-132. 128 оптическом диапазоне − широкоугольной плане- тарной камерой, установленной на космическом телескопе «Хаббл» [9], в рентгеновском − косми- ческой обсерваторией «Чандра» [11, 12] (Рис.2). Джет имеет длину примерно 10″ (для 3С 273 1″ соответствует проекционное расстояние 2.7 кпк [8]), первый узел расположен на расстоянии 13″ от квазара. В оптическом диапазоне четко прослеживается «цепочка» областей повышенной поверхностной яркости − узлов. В радио-, как и в оптическом, диапазонах яркость узлов увеличивается с удалением от квазара и достигает максимума в «голове» джета. Это связано с наличием «головной» ударной волны, вызванной набеганием вещества джета на межгалактическую среду. 129 Рис.2. Изображение джета 3С 273 (сверху вниз) в рентгеновском, оптическом и радиодиапазонах [11]. Квазар находится слева за пределами рисунка Обращает на себя внимание тот факт, что распределение рентгеновской интенсивности вдоль джета существенно отличается от распределения интенсивностей в радио- и оптическом диапазонах. Наибольшую рентгеновскую интенсивность имеют два ближайших к квазару узла, соответствующие оптическим узлам А1 и В1 (Рис.3), затем интенсивность уменьшается до малого, но еще определяемого уровня и имеет примерно постоянное значение («полочка»). Из этого рисунка видно, что значения интенсивности в рентгеновском диапазоне на узлах А1 и В1 убывают с удалением от квазара, что может быть следствием обратного комптоновского рассеяния на излучении квазара, плотность энергии излучения которого уменьшается с расстоянием от источника. Для далеких узлов уменьшение интенсивности не наблюдается, а имеется «полочка» вплоть до завершающего узла Н3, за которым интенсивность спадает до фонового уровня. Основываясь на указанных различиях, в работе [13] было предположено, что рентгеновское излучение для двух ближайших к квазару узлов А1 и В1 формируется за счет обратного эффекта Комптона на квантах внешнего источника (квазара), а излучение остальных узлов связано с обратным комптоновским рассеянием электронов на фотонах реликтового фона. Из распределения оптической интенсивности, связанной с синхротронным излучением, заметно (см. Рис.3), что узлы имеют примерно одинаковую яркость. Это позволяет допустить, что в этих узлах имеется одинаковое число релятивистских электронов при одном и том же значении магнитного поля. Исключение составляют первый и последний узлы. Для последнего узла большее значение интенсивности вероятно вызвано увеличением магнитного поля в головной ударной волне. При этом число электронов в узле не должно увеличиться, так как это отразилось бы на интенсивности рентгеновского излучения этого узла. Для первого узла бóльшую интенсивность можно связать с бóльшим числом релятивистских электронов в узле. Квадратичному спаду рентгеновской интенсивности для узлов А1 и В1 при этом можно удовлетворить, если отношение концентраций электронов в этих узлах равно двум. Используя известное значение плотности энергии реликтового излучения , согласно данным Рис.3, находим плотность энергии излучения квазара на ближайшем узле А1: 137.5 10CMBW −= ⋅ 8 1ES CMBW W 2= ⋅ . Теперь можно оценить светимость квазара, используя расстояние от узла А1 до 3С 273. Полученная оценка светимости 3С 273 [13] по порядку величины совпала с наблюдаемой [14]. Рис.3. Распределение интенсивности в оптическом и рентгеновском диапазонах вдоль джета, рисунок любезно предоставлен Маршаллом [11] 3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ В ДАЛЬНИХ УЗЛАХ ДЖЕТА 3С 273 Энергия, теряемая электронами, переходит в излучение. Темп потерь при синхротронном процессе (Рис.4) и обратном Комптон-эффекте (Рис.5) описывается идентичными формулами [3] вида: 24 3 T dE c Wdt σ⎛ ⎞ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎝ ⎠ − = Γ , (1) HW W= – томсоновское сечение рассеяния; где Tσ в случае синхротронного излучения ( − плотность энергии магнитного поля) или HW rW W= при излучении за счет обратного Комптон-эффекта при 130 ( – плотность энергии рассеиваемого низкочастотного излучения). rW Рис.4. Схема синхротронного механизма излучения Рис.5. Схема обратного комптоновского рассеяния Интенсивность излучения (физические пределы опущены, − вдоль луча зрения) выражается следующим образом: dz∫ ,dEI dx dy dz dE N Edt ⎛ ⎞ ⎛⎜ ⎟ ⎜⎜ ⎟ ⎝ ⎝ ⎠ = −∫ ∫ ∫ r ⎞ ⎟ ⎠ ) , (2) где – функция распределения релятивистских электронов, берется в пределах узла. В данной работе не учитывается зависимость распределения электронов от координат в пределах узла. Предполагается однозначная связь между энергией электрона и излучаемой им частотой. ( ,N E r dxdy∫ В случае, когда в обратном Комптон-эффекте участвуют фотоны реликтового фона, частота которых сосредоточена около частоты максимума планковского распределения 12 12.1 10CMB cω −= ⋅ , соответствующей красному смещению квазара 3С 273 , характеристики рассеиваемого излучения известны. Учет релятивистской аберрации при обратном Комптон-эффекте (см. рис.5) дает для частоты рассеянного излучения 0.158z = 2ω ω= Γ% , где 4 3 CMBω ω=% . В случае синхротронного механизма, когда имеется широкое распределение электронов по энергии, существенный вклад вносят частоты вблизи максимума синхротронного излучения. Это также позволяет использовать однозначную связь между энергией релятивистских электронов и частотой излучаемых ими фотонов: 2ω ω= Γ% , где ( ) ( )3 2e H m cω =% . Энергетический спектр электронов для космических источников синхротронного излучения традиционно описывается степенным законом в ограниченном интервале энергий: ( )N E E γ− =K , (3) maxminE E E< < , где ⎯ нормировочная постоянная. Степенное распределение по энергиям приводит к степенному спектру излучения K ( )F αω ω−∝ с индексом . ( )1 / 2α γ= − Коэффициент пропорциональности можно выразить через концентрацию релятивистских электронов в узле (учитывая, что показатель электронного спектра K 1γ > ): ( ) max min 1 1 max min min 1 1 1 E E E E E dE 1E γ γ γ γγ γ − − − −− − ⎛ ⎞ ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ = = ≈∫ - 1 K KN K . (4) Используя выражения (2) и (4), получим плотность потока принимаемого радио- и оптического излучения: 2min 12 113 T dIF c W Vd D 1α γ ωσ γ ω ωω ⎛ ⎞⎛ ⎞ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ − −= = ⋅ − Γ⋅ % % N , (5) где − соответствующая плотность энергии; − объем узла; − концентрация излучающих электронов; W V N 2 min min E m c=Γ − минимальный гамма- фактор электронов; − расстояние до 3С 273 (749 Мпк [8]). D Далее рассматриваем только удаленные от квазара узлы. Так как электроны практически одной и той же энергии излучают в радиодиапазоне синхротронным механизмом, а в рентгеновском диапазоне за счет обратного комптоновского рассеяния реликтового излучения, то, сравнивая наблюдаемые плотности потоков радио- и рентгеновского излучения, можно получить значение напряженности магнитного поля в узлах. Заметим, что в данной оценке не используется предположение о равнораспределении энергии между частицами и магнитным полем. Из отношения IC CMB ICH H Syn H CMB CMB Syn F W F W αα ωω ω ω ω ω −− ≈ ⎛ ⎞⎛ ⎞ ⎜ ⎟⎜ ⎟ ⎜ ⎟⎝ ⎠ ⎝ ⎠ (6) при известных плотностях потока рентгеновского ICF SynF и синхротронного радиоизлучения [15] и наблюдаемом спектральном индексе α ≈ 0.8 [9] находим среднее магнитное поле в узлах (табл. 1), которое оказалось ~ 610− Гс. В завершающем узле магнитное поле выше и достигает Гс. 510− Таблица 1. Магнитное поле в узлах джета, определенное по отношению радио- и рентгеновского потоков Магнитное поле, Гс Узел С1 1.5·10-6 С2 1.5·10-6 С3 2.7·10-6 D/H3 3.2·10-6 H2 10-5 Из выражения (5), зная напряженность магнитного поля и принимая , получаем min 1Γ = также концентрацию релятивистских электронов в узлах, равную . 4 3 T H CMl W Wωσ ω⋅ ⋅ <⋅ % N2 310 см− −≈N B (10) 4. СЛЕДСТВИЯ ДЛЯ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО СПЕКТРА ЭЛЕКТРОНОВ оценку максимально возможной энергии излома в спектре релятивистских электронов, определенную по данным рентгеновского излучения: Как уже было сказано, рентгеновская интенсивность удаленных от квазара узлов имеет малое постоянное значение. Увеличение радио- и оптической интенсивностей, а следовательно, и плотности энергии синхротронного излучения никак не проявляются в рентгеновском диапазоне. Следовательно, вклад обратного комптоновского рассеяния на синхротронных фотонах незначителен. Этот факт, как будет видно ниже, позволяет прийти к выводу о наличии излома в энергетическом спектре электронов в области Лоренц-факторов 10 6 10<Γ . В пользу существования излома свидетельствует и независимый анализ спектрального индекса радио-, оптического и ультрафиолетового излучения, выполненный Джестером, Рёзером, Мезенхаймером и др. [16] (Рис.7). Для удаленных от квазара узлов, согласно их данным, спектральный индекс радиоизлучения 0.8Rα ≈ , в то время как спектральный индекс оптического излучения (см. Рис.7). 1.5Optα ≈5…106. Рис.6. Модель излома в энергетическом спектре электронов в узлах джета 3С 273 Рис.7. Распределение спектральных индексов излучения в различных спектральных диапазонах вдоль джета из работы [16] Будем описывать электронное распределение следующим образом (Рис.6): ( ) 1 2 1 2 min * max* ,1 2 3 3 , , , E E E E E E E N E E γ γ γ γ ⎧ ⎪ ⎨ ⎪ ⎩ − − ≤ ≥ < < < < = K K 131 , (7) Электроны, имеющие энергию меньшую , дают вклад в синхротронное радиоизлучение, а электроны, имеющие энергию большую энергии излома, излучают в оптическом диапазоне. Показатель степени E где − энергия излома в электронном спектре. E Из вышесказанного следует, что должно выполняться неравенство для плотностей энергии синхротронного и реликтового излучения: 1 2γ = соответствует ускорению электронов на сильной ударной волне. Как видно из данных для спектральных индексов (см. Рис.7), такая модель спектра достаточно хорошо соответствует наблюдаемым результатам. Syn CMBW W< . (8) Для спектра вида (6) в силу 2 1γ α= + в обоих частотных интервалах основной вклад в даст окрестность частоты излома Сравнивая наблюдаемые плотности потоков, можно также оценить гамма-фактор излома энергетического спектра (табл. 2): SynW ω . Из (1), (2), (4), (7) с применением (8) получаем 1 21 1 1 2 Syn CMB IW A A Wc α αω ω− −= = + < , (9) где 1, 2 1, 2 1 1, 2 1, 2 1 min 2 ( 1) 3 T HA W γ α σ γ ω −− = − ⋅Γ %N , ( )I dz d Iω ω= ∫ ∫ − интенсивность синхротронного излучения. Неравенство (8) дает ограничение сверху на энергию излома. Используя это неравенство для и предполагая 1 22, 4γ γ= = 1min =Γ min 1Γ = , получаем из условия (l ~ в пределах узла, ∫dz ω ω>> % ) 1 2 12 2 1 2* 1 2 F F α α α αω ω ω− −Γ = % . (11) Таблица 2. Гамма-фактор излома энергетического спектра электронов, полученный из сравнения плотностей потоков синхротронного радио- и оптического излучения Узел Г-фактор излома С1 8·105 С2 7·105 С3 4·105 D/H3 5·105 H2 3·105 132 ВЫВОДЫ Таким образом, для джета квазара 3С 273 можно получить некоторые характеристики энергетического спектра релятивистских электронов, основываясь только на действующих в джете механизмах рентгеновского излучения и не вводя дополнительных предположений. Зная энергетический спектр электронов, далее можно более подробно исследовать механизмы ускорения электронов, потери ими энергии, пространственное распределение электронов и магнитного поля в узлах. ЛИТЕРАТУРА 1. Теория внегалактических источников радиоизлучения // Физика внегалактических источников радиоизлучения / Под ред. Р.Д. Дагкесаманского. М.: «Мир», 1987, 364 с. 2. В.Л. Гинзбург. Теоретическая физика и астрофизика. Доп. главы. М.: «Наука», 1981, 504 с. 3. В.В. Железняков. Излучение в астрофизической плазме. М.: «Янус-К», 1997, 512 с. 4. М. Лонгейр. Астрофизика высоких энергий. М.: «Мир», 1984, 298 с. 5. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц. Гидродинамика. М.: «Наука», 1986, 736 с. 6. С.Г. Гестрин, В.М. Конторович. Ветровая неустойчивость в астрофизике (применительно к джетам, кометным хвостам, спиральной структуре галактик) // Радиофизика и радиоастрономия. 1997, т.2, №4, с.419-438. 7. C.L. Carilli, P.D. Barthel. A. Cygnus // The astron- omy and astrophysics review. 1996, v.7, p.1-54. 8. http://hea-www.harvard.edu/XJET/. 9. R.G. Conway, S.T Garrington, R.A. Perley et al. Synchrotron radiation from the jet of 3C 273. II The radio structure and polarization // Astron. Astrophys. 1993, v.267, p.347-362. 10. J.N. Bahcall, S. Kirhakos, D.P. Schneider et al. Hubble space telescope and MERLIN observations of the jet in 3C273 // Astrophysical Journal. 1995, v.452, p.L91-L93. 11. H.L. Marshall, D.E. Harris, J.P Grimes et al. Struc- ture of the X-ray emission from the jet of 3C 273 // Astrophysical Journal. 2001, v.549, p.167-171. 12. R.M. Sambruna, C.M. Urry, F. Tavecchio et al. Chandra observations of the X-ray jet of 3C 273 // Astrophysical Journal. 2001, v.549, p.161-165. 13. Е.Ю. Банникова, В.М. Конторович. Определение параметров космических струй по их тонкой структуре в радио- и рентгеновском диапазонах // Космічна наука і технологія. 2003, т.9, №5/6, с.153-157. 14. J.J. Perry, M.J. Ward, M. Jones. 3C 273 and the power-law myth // Mon. Not. R. Astr. Soc. 1987, v.228, p.623-634. 15. Ya. Uchiyama, C.M. Urry, C.C. Cheung et al. Shed- ding new light on the 3C 273 jet with the SPITZER space telescope // Astro-ph/0605530, 2006. 16. S. Jester, H.-J. Röser, K. Meisenheimer et al. The radio-ultraviolet spectral energy distribution of the jet in 3C 273 // Astro-ph/0410520, 2004. Статья поступила в редакцию 28.05.2008 г. THE BREAK IN THE ENERGY SPECTRUM OF RELATIVISTIC ELECTRONS IN JET OF THE QUA- SAR 3C 273 DEFINED BY INTENSITY JET RADIATION IN RADIO, OPTICAL AND X-RAY RANGE M.S. Mykhailova, E.Yu. Bannikova, V.M. Kontorovich The interpretation of X-ray radiation for distant from the quasar jet knots as inverse Compton scattering on cos- mic microwave background is used. The absence of influence the synchrotron photons from these knots is interpret- ing by in such a way that the spectrum of relativistic electrons accelerated on shocks in the knots must have the break. ЗЛАМ В ЕНЕРГЕТИЧНОМУ СПЕКТРІ РЕЛЯТИВІСТСЬКИХ ЕЛЕКТРОНІВ У ДЖЕТІ КВАЗАРА 3С 273, ВИЗНАЧЕНИЙ ПО ІНТЕНСИВНОСТІ ВИПРОМІНЮВАННЯ ДЖЕТА В РАДІО-, ОПТИЧНОМУ І РЕНТГЕНІВСЬКОМУ ДІАПАЗОНАХ М.С. Михайлова, О.Ю. Баннікова, В.М. Конторович Виходячи з інтерпретації рентгенівського випромінювання далеких від квазара вузлів джета 3С 273 як зворотного комптонівського розсіювання на реліктовому випромінюванні й відсутності внеску в розсіювання від синхротронного випромінювання цих вузлів, дійдемо висновку про існування зламу в енергетичному спектрі електронів, що прискорюються у вузлах ударними хвилями.

Репозитарії

Схожі ресурси