Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода

В статье рассмотрена система с автостабилизацией температуры. Её функциональный элемент выполнен из манганита со структурой перовскита, в котором наблюдается комбинированный резистивно-магнитный фазовый переход первого рода. Найдено выражение для температуры плёнки (функционального элемента) с учёто...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2015
Автори:	Джежеря, Ю.И., Грищук, А.Н.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2015
Назва видання:	Металлофизика и новейшие технологии
Теми:	Электронные структура и свойства
Онлайн доступ:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/111648
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода / Ю. И. Джежеря, А. Н. Грищук // Металлофизика и новейшие технологии. — 2015. — Т. 37, № 1. — С. 1-12. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-111648
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1116482017-01-14T03:02:21Z Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода Джежеря, Ю.И. Грищук, А.Н. Электронные структура и свойства В статье рассмотрена система с автостабилизацией температуры. Её функциональный элемент выполнен из манганита со структурой перовскита, в котором наблюдается комбинированный резистивно-магнитный фазовый переход первого рода. Найдено выражение для температуры плёнки (функционального элемента) с учётом дисперсии температуры фазового перехода. Показано, что температура стабилизируется в окрестности среднего значения температуры Кюри, что указывает на термостабилизационные свойства системы. Показано, что внешнее магнитное поле эффективно влияет на температуру плёнки при пропускании через неё электрического тока. В статті розглянуто систему з автостабілізацією температури. Її функціональний елемент виконано з манганіту зі структурою перовськіту, в якому спостерігається комбінований резистивно-магнетний фазовий перехід першого роду. Знайдено вираз для температури плівки (функціонального елементу) з урахуванням дисперсії температури фазового переходу. Показано, що температура стабілізується в околі середнього значення температури Кюрі, що вказує на термостабілізаційні властивості системи. Показано, що зовнішнє магнетне поле ефективно впливає на температуру плівки при пропусканні через неї електричного струму. The system with temperature autostabilization is examined. The functional element of the system is made of manganite with a perovskite-type structure, for which the combined resistance-magnetic first-order phase transition is observed. The expression for the temperature of film (as a functional element), including dispersion of the phase-transition temperature, is defined. As shown, the temperature is stabilized in the neighbourhood of average value of the Curie temperature, and this indicates thermally stabilized properties of the system. As shown, the external magnetic field effectively influences on the film temperature, when current is passed through the film. 2015 Article Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода / Ю. И. Джежеря, А. Н. Грищук // Металлофизика и новейшие технологии. — 2015. — Т. 37, № 1. — С. 1-12. — Бібліогр.: 16 назв. — рос. 1024-1809 PACS: 44.35.+c, 72.15.Jf, 72.60.+g, 73.50.Jt, 75.20.-g, 75.30.Kz, 75.47.Lx http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/111648 ru Металлофизика и новейшие технологии Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Электронные структура и свойства Электронные структура и свойства
spellingShingle	Электронные структура и свойства Электронные структура и свойства Джежеря, Ю.И. Грищук, А.Н. Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода Металлофизика и новейшие технологии
description	В статье рассмотрена система с автостабилизацией температуры. Её функциональный элемент выполнен из манганита со структурой перовскита, в котором наблюдается комбинированный резистивно-магнитный фазовый переход первого рода. Найдено выражение для температуры плёнки (функционального элемента) с учётом дисперсии температуры фазового перехода. Показано, что температура стабилизируется в окрестности среднего значения температуры Кюри, что указывает на термостабилизационные свойства системы. Показано, что внешнее магнитное поле эффективно влияет на температуру плёнки при пропускании через неё электрического тока.
format	Article
author	Джежеря, Ю.И. Грищук, А.Н.
author_facet	Джежеря, Ю.И. Грищук, А.Н.
author_sort	Джежеря, Ю.И.
title	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода
title_short	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода
title_full	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода
title_fullStr	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода
title_full_unstemmed	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода
title_sort	термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate	2015
topic_facet	Электронные структура и свойства
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/111648
citation_txt	Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода / Ю. И. Джежеря, А. Н. Грищук // Металлофизика и новейшие технологии. — 2015. — Т. 37, № 1. — С. 1-12. — Бібліогр.: 16 назв. — рос.
series	Металлофизика и новейшие технологии
work_keys_str_mv	AT džežerâûi termomagnitnyeéffektyvprostranstvennoneodnorodnojsistemeskombinirovannymrezistivnomagnitnymfazovymperehodompervogoroda AT griŝukan termomagnitnyeéffektyvprostranstvennoneodnorodnojsistemeskombinirovannymrezistivnomagnitnymfazovymperehodompervogoroda
first_indexed	2025-07-08T02:29:16Z
last_indexed	2025-07-08T02:29:16Z
_version_	1837044083365773312
fulltext	1 ЭЛЕКТРОННЫЕ СТРУКТУРА И СВОЙСТВА PACS numbers:44.35.+c, 72.15.Jf,72.60.+g,73.50.Jt,75.20.-g,75.30.Kz, 75.47.Lx Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода Ю. И. Джежеря, А. Н. Грищук Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт», просп. Победы, 37, 03056 Киев, Украина В статье рассмотрена система с автостабилизацией температуры. Её функциональный элемент выполнен из манганита со структурой перов- скита, в котором наблюдается комбинированный резистивно-магнитный фазовый переход первого рода. Найдено выражение для температуры плёнки (функционального элемента) с учётом дисперсии температуры фазового перехода. Показано, что температура стабилизируется в окрест- ности среднего значения температуры Кюри, что указывает на термоста- билизационные свойства системы. Показано, что внешнее магнитное поле эффективно влияет на температуру плёнки при пропускании через неё электрического тока. В статті розглянуто систему з автостабілізацією температури. Її функціо- нальний елемент виконано з манганіту зі структурою перовськіту, в яко- му спостерігається комбінований резистивно-магнетний фазовий перехід першого роду. Знайдено вираз для температури плівки (функціонального елементу) з урахуванням дисперсії температури фазового переходу. По- казано, що температура стабілізується в околі середнього значення тем- ператури Кюрі, що вказує на термостабілізаційні властивості системи. Показано, що зовнішнє магнетне поле ефективно впливає на температуру плівки при пропусканні через неї електричного струму. The system with temperature autostabilization is examined. The functional element of the system is made of manganite with a perovskite-type structure, for which the combined resistance-magnetic first-order phase transition is observed. The expression for the temperature of film (as a functional ele- ment), including dispersion of the phase-transition temperature, is defined. As shown, the temperature is stabilized in the neighbourhood of average val- ue of the Curie temperature, and this indicates thermally stabilized proper- ties of the system. As shown, the external magnetic field effectively influ- Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2015, т. 37, № 1, сс. 1—12 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2015 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 2 Ю. И. ДЖЕЖЕРЯ, А. Н. ГРИЩУК ences on the film temperature, when current is passed through the film. Ключевые слова: манганиты, перовскит, парамагнетик, фазовый переход. (Получено 26мая 2014 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ Манганиты со структурой перовскита R1xAxMnO3 (R – редкозе- мельный, A – щелочной или щёлочноземельный элемент) привле- кают большое внимание теоретиков и практиков. Это связано с тем, что в них могут существовать смешанные состояния. Расслоение манганитов на области с разной электрической проводимостью и намагниченностью открывает широкие возможности для исследо- вания новых явлений и эффектов. Подтверждением этого являются экспериментальные и теоретические работы, например [1—4]. Существование в манганитах неоднородных состояний обусловле- но сильным взаимодействием их электронных и спиновых подси- стем. Соответственно, в материалах такого типа наблюдаются пере- ходы металл—диэлектрик, структурные переходы и различного типа магнитные упорядочения [5—7]. Важную роль в формировании свойств материалов, выполненных из манганитов со структурой пе- ровскита, играет комбинированный резистивно-магнитный фазовый переход первого рода. Такой переход сопровождается сосуществова- нием фаз, которые характеризуются разным магнитным упорядоче- нием и электрической проводимостью. Результатом сосуществова- ния фаз есть явление колоссального магнитосопротивления. С дру- гой стороны, комбинированный резистивно-магнитный фазовый пе- реход первого рода в замещённых манганитах используется как ме- ханизм контроля систем, функциональный элемент которых выпол- нен из замещённых манганитов. Например, внешнее магнитное поле может существенно изменять структуру материала в окрестности фазового перехода, таким образом, влияя на его проводимость [8]. Или, например, электрический ток, протекание которого сопровож- дается выделением тепла, вызывает переход из смешанного состоя- ния в состояние с преобладанием только одной из конкурирующих фаз, что, в свою очередь, приводит к существенным изменениям свойств системы, в частности, её намагниченности [9]. Данная работа развивает теоретические исследования, описан- ные в [10], где были рассмотрены термомагнитные эффекты в си- стеме с функциональным элементом, выполненным из материала с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом. Главная особенность такой системы состоит в том, что температура функционального элемента стабилизируется в окрестности точки фазового перехода TC. В то же время существует возможность вли- ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПРОСТРАНСТВЕННО НЕОДНОРОДНОЙ СИСТЕМЕ 3 ять на неё путём изменения величины магнитного и электрического полей. В работе [10] исследована упрощённая модель, в которой предполагалось, что функциональный элемент лишён структурных неоднородностей и имеет одинаковые свойства во всём объёме. При таких условиях фазовый переход должен происходить в узком тем- пературном интервале, ширина которого определяется магнитоди- польными взаимодействиями от зарождённой ферромагнитной фа- зы. Характерная величина этого температурного интервала пример- но равна 3 К. Однако, эксперимент показывает, что фазовый переход растянут в температурном интервале, на порядок превышающем эту величину. Одна из причин такого «растянутого» по температуре фазового перехода кроется в технологических особенностях синтезирования образцов, которые преимущественно представляют собой керами- ку. Достичь в них однородного распределения компонентов прак- тически невозможно. В объёме образца это проявляется в виде про- странственной дисперсии температуры Кюри и, как следствие, расширяет температурный интервал фазового перехода. В работе исследованы термомагнитные эффекты в замещённых перовскитовых манганитах именно с учётом пространственной дисперсии температуры Кюри TC. 2. ПРОВОДИМОСТЬ СИСТЕМЫ С КОМБИНИРОВАННЫМ РЕЗИСТИВНО-МАГНИТНЫМ ФАЗОВЫМ ПЕРЕХОДОМ ПЕРВОГО РОДА Рассмотрим систему, схематически изображённую на рис. 1. Функ- циональный элемент системы представляет собой керамический образец, выполненный в виде плёнки из замещённых манганитов со структурой перовскита. В зависимости от температуры плёнка мо- жет находиться в ферромагнитном или парамагнитном состоянии. Считается, что изначально её температура значительно ниже точки фазового перехода, и образец находится в проводящем ферромаг- нитном состоянии. Далее, при пропускании электрического тока в плёнке выделяется тепло, и она нагревается. Если теплообмен с внешней средой недостаточный, температура образца постепенно приближается к TC, значения термодинамических потенциалов ферромагнитной FM и парамагнитной PM фазы выравниваются, что свидетельствует о возможности сосуществования этих фаз. На самом деле, температура, при которой наблюдается сосуществова- ние фаз, имеет некоторый диапазон. Расчёты показывают [10, 13], что для однородных материалов температурный интервал сосуще- ствования фаз обусловлен влиянием магнитостатического поля и имеет характерную величину T  3 К. Но, как показал эксперимент [11, 12], его реальная величина со- 4 Ю. И. ДЖЕЖЕРЯ, А. Н. ГРИЩУК ставляет приблизительно 25 К. Одна из причин большой ширины температурного интервала при фазовом переходе может быть вызвана дисперсией параметра TC в объёме материала. Сам же фазовый переход осуществляется как фазовый переход первого рода, при котором и намагниченность M и проводимость материала  изменяются скачком. Для более детального описания проводимости воспользуемся ре- зультатами работы [13], где показано, что при переходе границы пер- коляции проводимость системы зависит от концентрации ферромаг- нитной фазы следующим образом: 0 p ( ) xf f    , где 0 – коэффи- циент разложения того же порядка, что и проводимость ферромаг- нитной фазы, f  VF/V – доля ферромагнитной фазы (V – объём плёнки), fp  Vp/V  0,4 (предел концентрации ферромагнитной фазы, при котором происходит перколяционный переход). Обычно считает- ся, что x  2, однако есть работы, указывающие, что 2  x  3,8 в зави- симости от «универсального» или «неуниверсального» поведения перколяции [14—16]. В процессе разогрева системы доля парамагнитной фазы растёт. В результате проводимость системы спадает и уменьшается выде- ление тепла. Оно вообще может стать пренебрежимо малым, если объем ферромагнитной фазы VFM опустится ниже границы Vp  0,4V. В этом случае ферромагнитная фаза будет представлять собой за- Рис. 1. Система состоит из функционального элемента, изготовленного из материала с комбинированным резистивно-магнитным фазовым перехо- дом первого рода, толщиной L и теплоизолирующих слоёв толщиной h с малым коэффициентом теплопроводности 0. Область плёнки, которая обозначена штриховкой, находится в ферромагнитном состоянии, другая часть – парамагнетик. Величины FM, FM и PM, PM – коэффициенты теплопроводности и электропроводности участков материала в ферромаг- нитном и парамагнитном состоянии соответственно. ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПРОСТРАНСТВЕННО НЕОДНОРОДНОЙ СИСТЕМЕ 5 мкнутые домены, окружённые парамагнитной матрицей [10]. 3. ФАЗОВОЕ РАССЛОЕНИЕ ФУНКЦИОНАЛЬНОГО ЭЛЕМЕНТА СИСТЕМЫ В ПЕРПЕНДИКУЛЯРНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ Для описания процесса саморегуляции температуры в системе на первом этапе определим зависимость фазового состава в системе от температуры и магнитного поля. В работе [10] была рассчитана до- ля ферромагнитной фазы путём минимизации полной магнитной энергии системы. В нашем случае нельзя использовать такой под- ход из-за наличия дисперсии температуры Кюри в объёме плёнки. Однако существует другой способ расчёта доли ферромагнитной фа- зы. Для этого запишем условие того, что определённый участок плёнки находится в ферромагнитном состоянии: FM PM ( ) ( ) 0, m      M H H (1) где M – вектор намагниченности материала, HH n – внешнее магнитное поле, n – единичный вектор нормали к плоскости плён- ки, Hm – собственное магнитостатические поле внутри участка, FM, PM – термодинамические потенциалы материала плёнки в ферромагнитном и парамагнитном состояниях соответственно. Поскольку речь идёт о фазовом переходе первого рода, то при до- статочно высоких значениях внешнего поля H вектор M ориентиро- ван параллельно его направлению. Что касается модуля вектора намагниченности, то он может принимать два значения – 0M в парамагнитном состоянии и constsM M , когда участок плёнки является ферромагнитным. Это обстоятельство связано с характе- ром фазового перехода, который исследуется в данном случае. Если рассмотреть отдельный ферромагнитный участок внутри перпендикулярно намагниченной плёнки, то его магнитостатиче- ское поле приближённо можно представить в виде: 4 ( ) , m s M f N   H n (2) где N – коэффициент размагничивания определённого ферромаг- нитного участка в направлении намагниченности (его величина меньше единицы), Ms – намагниченность насыщения материала, которая имеет конечное значение при выполнении условия (1) и равна нулю при нарушении этого неравенства. В свою очередь, разница термодинамических потенциалов FM PM      , вблизи точки фазового перехода может быть пред- ставлена в виде разложения по температуре:   ( )Ck T T , где k – коэффициент разложения (феноменологический параметр). Учи- тывая это, критерий пребывания участка в ферромагнитном состо- 6 Ю. И. ДЖЕЖЕРЯ, А. Н. ГРИЩУК янии можно представить в виде:     ( ) ( ) 0,M CT h f N T T (3) где 24M sT M k  – температура, которая соответствует интенсив- ности магнитных взаимодействий (её характерная величина близка к 2—3 К [11]); 4 s h H M  – нормированное магнитное поле. Тогда, пренебрегая энергией межфазных границ, полный объём ферромагнитной фазы можно представить в виде: FM ( ( ) ),MV dV T h f T      (4) где введено обозначение   C MT T N – температура Кюри опреде- лённого ферромагнитного участка с учётом влияния его собственно- го поля размагничивания; (x) – функция Хевисайда, равная еди- нице при положительном значении аргумента и нулю, когда x при- нимает отрицательные значения. Вариации аргумента в выражении (4) связаны с пространствен- ной дисперсией в объёме плёнки. В дальнейшем дисперсию  будем описывать распределением Гаусса по ансамблю: 2 1 ( ) exp , 2 P A              (5) где   C MT T N – среднее значение температуры Кюри с учётом усреднённого магнитостатического поля ферромагнитных участков в объёме плёнки,  – параметр, характеризующий отклонение  от среднего значения. При условии ,   функция распределения нормирована сле- дующим образом:                           2 2 0 1 1 1 ( ) exp exp , 2 2 C CT T d P A dy y A dy y (6) где ( )y      ; таким образом, нормировочный множитель ра- вен 1/( 2 ).A    Возвращаясь к соотношению (4), полагаем, что среднее по объёму от функции ( ( ) ) M T h f T     совпадает со средним по ансамблю , т.е.    FM ( ) ( ) ( ) .M MV dV T h f T V d P T T h f               (7) Схематично доля ферромагнитной фазы представлена на рис. 2. Тогда, подставляя выражение для функции нормального распреде- ления и выполняя интегрирование, получаем: ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПРОСТРАНСТВЕННО НЕОДНОРОДНОЙ СИСТЕМЕ 7   FM 1 1 , 2 2 MT T h fV f V                 (8) где:     2 0 1 1 exp 22 2 MT T h f MT T h f d                               интеграл вероятностей. Таким образом, определена зависимость объёма ферромагнитной фазы от внешних и внутренних факторов. 4. ТЕПЛОВОЙ БАЛАНС СИСТЕМЫ В ПЕРПЕНДИКУЛЯРНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ Выражение (8) определяет зависимость фазового состава системы от температуры и магнитного поля. Однако между температурой и фа- зовым составом существует обратная связь, поскольку выделение тепла и колебания температуры сами зависят от доли ферромагнит- ной фазы. Таким образом, (8) содержит две неизвестные величины f и T. Для того чтобы замкнуть систему уравнений, необходимо до- полнить её уравнением теплового баланса. В системе существует два источника тепла. Первый связан с теп- ловыделением при протекании электрического тока. Его интенсив- ность определяется параметром 2 1 ( ) ( ) ( ),q E r r r где E – напря- жённость электрического поля. Второй источник определяется скрытым тепловыделением, которое сопровождает фазовый пере- Рис. 2. Графическое изображение функции распределения температуры фа- зового перехода первого рода в материале манганитов со структурой перов- скита. Заштрихованная область показывает долюферромагнитной фазы. 8 Ю. И. ДЖЕЖЕРЯ, А. Н. ГРИЩУК ход первого рода при изменении фазового состава системы. Определение распределения поля температуры в середине плён- ки представляет чрезвычайно сложную задачу вследствие неодно- родности системы (см. рис. 1). Однако если сузить задачу и рас- сматривать только усреднённые по объёму теплообменные процес- сы и температуру плёнки, то можно достичь существенных упро- щений. В определённой степени использованию такого подхода способствует наличие теплоизолирующих слоёв на поверхности функционального элемента, изображённых на рис. 1. Благодаря малой теплопроводности, они замедляют теплообменные процессы с окружающей средой и, таким образом, дают время для установле- ния более однородного и устойчивого распределения температуры в середине плёнки. В этом случае усреднённое уравнение теплового баланса системы можно представить в виде:      int 1 2 1dq Q Q d dt V s j , (9) где 2 2 1 0 p 1 ( ) xQ dV f f E V      E – усреднённая по объёму, интен- сивность источника джоулева тепла, FM 2 dVq df Q q V dt dt   – интен- сивность тепловыделения вследствие изменения фазового состава плёнки, q – скрытая теплота фазового перехода, int q c T  – внут- ренняя теплота, T – средняя температура плёнки, c – теплоём- кость,  – плотность материала, из которого изготовлена плёнка (считается, что в обеих фазах характеристики материала , c близ- ки по величине),   0 1 = 2 eT T d V hL s j – усреднённый поток тепла через верхний и нижний теплоизоляционные слои, 0 – теплопро- водность теплоизолирующих слоёв, L – толщина плёнки, Te – температура охладителя извне системы. Для упрощения задачи будем считать, что система находится в тепловом балансе с охладителем, в результате устанавливается по- стоянная средняя температура и постоянный объём соответствую- щих фаз. В этом случае имеем: 0T t   , 2 0. df Q qV dt  При таком упрощении уравнение (9) превращается в обычное ал- гебраическое, решение которого определяет следующую зависи- мость средней температуры плёнки от её фазового состава: ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПРОСТРАНСТВЕННО НЕОДНОРОДНОЙ СИСТЕМЕ 9 p ( ) , x e E T T T f f   или 1 p , x e E T T f f T         (10) где введён температурный параметр задачи 2 0 0 . 2 E E Lh T    Этот параметр имеет простой физический смысл и определяет ха- рактерную величину, на которую повысилась температура систе- мы, если бы весь объём плёнки при протекании тока оставался в проводящем ферромагнитном состоянии. Таким образом, уравнения (8), (10) составляют замкнутую систе- му, которая определяет зависимость средней температуры системы и её фазового состава от величины магнитного и электрического по- лей. Если сопоставить уравнения (8), (10), нетрудно заметить, что:   p 1 2 0,2 1. M T T h f f              (11) В таком случае интеграл вероятностей можно разложить, ограни- чиваясь линейным членом. При этом уравнение, определяющее тепловые и фазовые характеристики системы существенно упроща- ется: 1 p ( ) 2 (0,5 ), . M x e E T T h f f T T f f T               (12) 5. ТЕРМОМАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА СИСТЕМЫ Соотношения (12) позволяют проанализировать изменения темпера- туры и фазового состава системы под влиянием внешних условий. Одной из наиболее важных характеристик, в рамках данного ис- следования, является «температурная восприимчивость» системы. Определим её как   , ( )T e E HdT dT const . Эта величина характеризует насколько изменяется температура внутри плёнки при изменении температуры окружающей среды. Малой величине температурной восприимчивости T соответствуют хорошие термостабилизацион- ные свойства системы. Если полагать, что электрическое и магнитное поле имеют фик- сированные значения ( , E h T const) , а изменения фазового состава f и температуры T вызваны только колебаниями температуры охла- дителя Te, то на основании (12), находим выражение для темпера- 10 Ю. И. ДЖЕЖЕРЯ, А. Н. ГРИЩУК турной восприимчивости:         1 1 1 ( 2 ) ( ) . 2 ( ) 1 ( 2 ) ( ) / x M e E T x e M e E T T T T x T T T T T T              (13) Как видно из (13), уменьшить значение температурной восприим- чивости и достичь хорошей термостабилизации можно двумя путя- ми. Во-первых, увеличив разницу между внутренней и внешней температурами ( ) 0 e T T   , или, что гораздо интереснее, уве- личивая величину электрического поля, так что ( ) / 0. e E T T T  В этом случае, дополнительно учитывая, что температура систе- мы находится в окрестности  , а величина 1 M T   , представим (13) в упрощённом виде:   1 1 . 2 x e T Ee T TTx          (14) Таким образом, рассматриваемая система предоставляет широ- кие возможности по регулировке термостабилизационных свойств. Соотношения (12) также позволяют определить магнитную вос- приимчивость системы   , ( ) e EH s T TM df dH const . Считая температу- ру охладителя и электрическое поле постоянными величинами, в указанном приближении из соотношений (12) находим: 3 2 . 4 2 M H T T     (15) Необходимо отметить, что эффективным способом изменения температуры внутри плёнки является воздействие внешнего маг- нитного поля. Нетрудно показать, что в случае, когда T  1, соот- ношения (12) дают: , ( ) e ET TdT dH   const (4 ).M s T M (16) Из (16) следует, что при повышении величины магнитного поля на 4Ms температура плёнки увеличивается на TM  2—3 К. 6. ВЫВОДЫ В данной работе рассмотрены термомагнитные эффекты в системе с функциональным элементом из тонкой плёнки на основе материала с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода. При наличии внешнего охладителя и разности потен- циалов, приводящей к протеканию электрического тока, в системе ТЕРМОМАГНИТНЫЕ ЭФФЕКТЫ В ПРОСТРАНСТВЕННО НЕОДНОРОДНОЙ СИСТЕМЕ 11 происходит автоматическая стабилизация температуры в окрестно- сти точки Кюри TC. В отличие от известных материалов с позистор- ным эффектом данная система обладает дополнительной «степенью свободы». Присутствие магнитной подсистемы даёт возможность изменения температуры посредством внешнего магнитного поля. Найдены зависимости внутренней температуры и фазового состава системы с учётом дисперсии температуры фазового перехода. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. Э. Л. Нагаев, УФН, 166: 833 (1996). 2. A. Moreo, S. Yunoki, and E. Dagotto, Science, 283: 2034 (1999). 3. H. Kuwahara, Y. Tomioka, A. Asamitsu et al., Science, 270: 961 (1995). 4. M. Uehara, S. Mori, C. H. Chen, and S.-W. Cheong, Nature, 399: 560 (1999). 5. И. Ф. Волошин, А. В. Калинов, С. Е. Савельев, Л. М. Фишер, Н. А. Бабушкина, Л. М. Белова, Д. И. Хомский, К. И. Кугель, Письма в ЖЭТФ, 71, вып. 3: 157 (2000). 6. A. I. Tovstolytkin, A. M. Pogorily, Yu. I. Dzhezherya, V. V. Dzyublyuk, and D. J. Mapps, J. Phys.: Condens. Matter, 21: 386003 (2009). 7. A. I. Tovstolytkin, V. V. Dzyublyuk, D. I. Podyalovskii, X. Moya, C. Israel, D. Sánchez, M. E. Vickersm, and N. D. Mathur, Phys. Rev. B, 83: 184404 (2011). 8. Y. Murakami, H. Kasai, J. J. Kim, S. Mamashin, D. Shindo, S. Mori, and A. Tonomura, Nat. Nanotechnol., 5: 37 (2010). 9. A. Guha, N. Khare, A. K. Raychaudhuri, and C. N. R. Rao, Phys. Rev. B, 62: R11941 (2000). 10. Y. I. Dzhezherya, A. I. Tovstolytkin, and E. S. Klimuk, J. Appl. Phys., 109: 093906 (2011). 11. N. G. Bebenin, R. I. Zainullina, N. S. Bannikova, V. V. Ustinov, and Ya. M. Mukovskii, Phys. Rev. B, 78: 064415 (2008). 12. N. G. Bebenin, R. I. Zainullina, V. V. Ustinov, and Ya. M. Mukovskii, J. Magn. Magn. Mater., 324: 1112 (2012). 13. Yu. Dzhezherya, A. Tovstolytkin, E. Klimuk, and L. Uspenskaya, Functional Materials, 17: 363 (2010). 14. S. Vionnet-Menot, C. Grimaldi, T. Maeder, S. Strässler, and P. Ryser, Phys. Rev. B, 71: 064201 (2005). 15. A. I. Tovstolytkin, A. N. Pogorily, S. V. Cherepov, G. V. Bondarkova, and V. I. Silantiev, Металлофиз. новейшие технол., 22: № 11: 23 (2000). 16. V. D. Doroshev, V. A. Borodin, V. I. Kamenev, A. S. Mazur, T. N. Tarasenko, A. I. Tovstolytkin, and S. V. Trukhanov, J. Appl. Phys., 104: 093909 (2008). REFERENCES 1. E. L. Nagaev, Uspekhi Fizicheskikh Nauk, 166: 833 (1996) (in Russian). 2. A. Moreo, S. Yunoki, and E. Dagotto, Science, 283: 2034 (1999). 3. H. Kuwahara, Y. Tomioka, A. Asamitsu et al., Science, 270: 961 (1995). 4. M. Uehara, S. Mori, C. H. Chen, and S.-W. Cheong, Nature, 399: 560 (1999). 12 Ю. И. ДЖЕЖЕРЯ, А. Н. ГРИЩУК 5. I. F. Voloshin, A. V. Kalinov, S. E. Savel’ev, L. M. Fisher, N. A. Babushkina, L. M. Belova, D. I. Khomskii, and K. I. Kugel’, Pis’ma v ZhETF, 71, Iss. 3: 157 (2000) (in Russian). 6. A. I. Tovstolytkin, A. M. Pogorily, Yu. I. Dzhezherya, V. V. Dzyublyuk, and D. J. Mapps, J. Phys.: Condens. Matter, 21: 386003 (2009). 7. A. I. Tovstolytkin, V. V. Dzyublyuk, D. I. Podyalovskii, X. Moya, C. Israel, D. Sánchez, M. E. Vickersm, and N. D. Mathur, Phys. Rev. B, 83: 184404 (2011). 8. Y. Murakami, H. Kasai, J. J. Kim, S. Mamashin, D. Shindo, S. Mori, and A. Tonomura, Nat. Nanotechnol., 5: 37 (2010). 9. A. Guha, N. Khare, A. K. Raychaudhuri, and C. N. R. Rao, Phys. Rev. B, 62: R11941 (2000). 10. Y. I. Dzhezherya, A. I. Tovstolytkin, and E. S. Klimuk, J. Appl. Phys., 109: 093906 (2011). 11. N. G. Bebenin, R. I. Zainullina, N. S. Bannikova, V. V. Ustinov, and Ya. M. Mukovskii, Phys. Rev. B, 78: 064415 (2008). 12. N. G. Bebenin, R. I. Zainullina, V. V. Ustinov, and Ya. M. Mukovskii, J. Magn. Magn. Mater., 324: 1112 (2012). 13. Yu. Dzhezherya, A. Tovstolytkin, E. Klimuk, and L. Uspenskaya, Functional Materials, 17: 363 (2010). 14. S. Vionnet-Menot, C. Grimaldi, T. Maeder, S. Strässler, and P. Ryser, Phys. Rev. B, 71: 064201 (2005). 15. A. I. Tovstolytkin, A. N. Pogorily, S. V. Cherepov, G. V. Bondarkova, and V. I. Silantiev, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 22, No. 11: 23 (2000). 16. V. D. Doroshev, V. A. Borodin, V. I. Kamenev, A. S. Mazur, T. N. Tarasenko, A. I. Tovstolytkin, and S. V. Trukhanov, J. Appl. Phys., 104: 093909 (2008). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description << /ARA <FEFF06270633062A062E062F0645002006470630064700200627064406250639062F0627062F0627062A002006440625064606340627062100200648062B062706260642002000410064006F00620065002000500044004600200645062A064806270641064206290020064406440637062806270639062900200641064A00200627064406450637062706280639002006300627062A0020062F0631062C0627062A002006270644062C0648062F0629002006270644063906270644064A0629061B0020064A06450643064600200641062A062D00200648062B0627062606420020005000440046002006270644064506460634062306290020062806270633062A062E062F062706450020004100630072006F0062006100740020064800410064006F006200650020005200650061006400650072002006250635062F0627063100200035002E0030002006480627064406250635062F062706310627062A0020062706440623062D062F062B002E0635062F0627063100200035002E0030002006480627064406250635062F062706310627062A0020062706440623062D062F062B002E> /BGR <FEFF04180437043f043e043b043704320430043904420435002004420435043704380020043d0430044104420440043e0439043a0438002c00200437043000200434043000200441044a0437043404300432043004420435002000410064006f00620065002000500044004600200434043e043a0443043c0435043d04420438002c0020043c0430043a04410438043c0430043b043d043e0020043f044004380433043e04340435043d04380020043704300020043204380441043e043a043e043a0430044704350441044204320435043d0020043f04350447043004420020043704300020043f044004350434043f0435044704300442043d04300020043f043e04340433043e0442043e0432043a0430002e002000200421044a04370434043004340435043d043804420435002000500044004600200434043e043a0443043c0435043d044204380020043c043e0433043004420020043404300020044104350020043e0442043204300440044f0442002004410020004100630072006f00620061007400200438002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020043800200441043b0435043404320430044904380020043204350440044104380438002e> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <FEFF004200720075006700200069006e0064007300740069006c006c0069006e006700650072006e0065002000740069006c0020006100740020006f007000720065007400740065002000410064006f006200650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e007400650072002c0020006400650072002000620065006400730074002000650067006e006500720020007300690067002000740069006c002000700072006500700072006500730073002d007500640073006b007200690076006e0069006e00670020006100660020006800f8006a0020006b00760061006c0069007400650074002e0020004400650020006f007000720065007400740065006400650020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e0074006500720020006b0061006e002000e50062006e00650073002000690020004100630072006f00620061007400200065006c006c006500720020004100630072006f006200610074002000520065006100640065007200200035002e00300020006f00670020006e0079006500720065002e> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <FEFF0055007300740061007700690065006e0069006100200064006f002000740077006f0072007a0065006e0069006100200064006f006b0075006d0065006e007400f300770020005000440046002000700072007a0065007a006e00610063007a006f006e00790063006800200064006f002000770079006400720075006b00f30077002000770020007700790073006f006b00690065006a0020006a0061006b006f015b00630069002e002000200044006f006b0075006d0065006e0074007900200050004400460020006d006f017c006e00610020006f007400770069006500720061010700200077002000700072006f006700720061006d006900650020004100630072006f00620061007400200069002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000690020006e006f00770073007a0079006d002e> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <FEFF004b00e40079007400e40020006e00e40069007400e4002000610073006500740075006b007300690061002c0020006b0075006e0020006c0075006f00740020006c00e400680069006e006e00e4002000760061006100740069007600610061006e0020007000610069006e006100740075006b00730065006e002000760061006c006d0069007300740065006c00750074007900f6006800f6006e00200073006f00700069007600690061002000410064006f0062006500200050004400460020002d0064006f006b0075006d0065006e007400740065006a0061002e0020004c0075006f0064007500740020005000440046002d0064006f006b0075006d0065006e00740069007400200076006f0069006400610061006e0020006100760061007400610020004100630072006f0062006100740069006c006c00610020006a0061002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030003a006c006c00610020006a006100200075007500640065006d006d0069006c006c0061002e> /SVE <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> /TUR <FEFF005900fc006b00730065006b0020006b0061006c006900740065006c0069002000f6006e002000790061007a006401310072006d00610020006200610073006b013100730131006e006100200065006e0020006900790069002000750079006100620069006c006500630065006b002000410064006f006200650020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020006f006c0075015f007400750072006d0061006b0020006900e70069006e00200062007500200061007900610072006c0061007201310020006b0075006c006c0061006e0131006e002e00200020004f006c0075015f0074007500720075006c0061006e0020005000440046002000620065006c00670065006c0065007200690020004100630072006f006200610074002000760065002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200076006500200073006f006e0072006100730131006e00640061006b00690020007300fc007200fc006d006c00650072006c00650020006100e70131006c006100620069006c00690072002e> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Термомагнитные эффекты в пространственно неоднородной системе с комбинированным резистивно-магнитным фазовым переходом первого рода

Репозитарії

Схожі ресурси