Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се

Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се

Методом многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) рассчитывается объёмное и линейное упорядочение сплава A₁₋cBc (c<<1). Номинальная величина параметра порядка P(c) ограничивается конкуренцией ковалентных A—B- и A—A-связей Γ и отталкиванием Хаббарда U....

Повний опис

Збережено в:
Бібліографічні деталі
Дата:2016
Автори: Мицек, А.И., Пушкарь, В.Н.
Формат: Стаття
Мова:Russian
Опубліковано: Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2016
Назва видання:Металлофизика и новейшие технологии
Теми:
Электронные структура и свойства
Онлайн доступ:http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112484
Теги: Додати тег
Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 3. — С. 285-303. — Бібліогр.: 19 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id irk-123456789-112484
record_format dspace
spelling irk-123456789-1124842017-01-23T03:02:39Z Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се Мицек, А.И. Пушкарь, В.Н. Электронные структура и свойства Методом многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) рассчитывается объёмное и линейное упорядочение сплава A₁₋cBc (c<<1). Номинальная величина параметра порядка P(c) ограничивается конкуренцией ковалентных A—B- и A—A-связей Γ и отталкиванием Хаббарда U. Методою багатоелектронних операторних спінорів (БЕОС) розраховується об’ємне та лінійне упорядкування сплаву A₁₋cBc (c<<1). Номінальна величина параметра порядку P(c) обмежується конкуренцією ковалентних A—B- і A—A-зв’язків Γ і відштовхуванням Хаббарда U. The bulk and linear ordering of A1₁₋cBc alloy (c<<1) is calculated by the method of the many-electron operator spinors (MEOS). Nominal value of order parameter P(c) is limited by competition of covalent A—B and A—A bonds Γ and the Hubbard repulsion U. 2016 Article Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 3. — С. 285-303. — Бібліогр.: 19 назв. — рос. 1024-1809 PACS: 61.50.Ks, 62.20.fg, 64.60.Cn, 71.20.Eh, 75.10.Dg, 75.30.Kz, 75.30.Mb DOI: 10.15407/mfint.38.03.0285 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112484 ru Металлофизика и новейшие технологии Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
language Russian
topic Электронные структура и свойства
Электронные структура и свойства
spellingShingle Электронные структура и свойства
Электронные структура и свойства
Мицек, А.И.
Пушкарь, В.Н.
Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се
Металлофизика и новейшие технологии
description Методом многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) рассчитывается объёмное и линейное упорядочение сплава A₁₋cBc (c<<1). Номинальная величина параметра порядка P(c) ограничивается конкуренцией ковалентных A—B- и A—A-связей Γ и отталкиванием Хаббарда U.
format Article
author Мицек, А.И.
Пушкарь, В.Н.
author_facet Мицек, А.И.
Пушкарь, В.Н.
author_sort Мицек, А.И.
title Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се
title_short Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се
title_full Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се
title_fullStr Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се
title_full_unstemmed Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се
title_sort симметрия рзм. парадокс се и его сплавов. квантовая теория. 2. память формы и другие свойства сплавов се
publisher Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate 2016
topic_facet Электронные структура и свойства
url http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112484
citation_txt Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 3. — С. 285-303. — Бібліогр.: 19 назв. — рос.
series Металлофизика и новейшие технологии
work_keys_str_mv AT micekai simmetriârzmparadoksseiegosplavovkvantovaâteoriâ2pamâtʹformyidrugiesvojstvasplavovse
AT puškarʹvn simmetriârzmparadoksseiegosplavovkvantovaâteoriâ2pamâtʹformyidrugiesvojstvasplavovse
first_indexed 2025-07-08T04:00:33Z
last_indexed 2025-07-08T04:00:33Z
_version_ 1837049823505678336
fulltext 285 ЭЛЕКТРОННЫЕ СТРУКТУРА И СВОЙСТВА PACS numbers:61.50.Ks, 62.20.fg,64.60.Cn,71.20.Eh,75.10.Dg,75.30.Kz, 75.30.Mb Симметрия РЗМ. Парадокс Се и его сплавов. Квантовая теория. 2. Память формы и другие свойства сплавов Се А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь  Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины, бульв. Акад. Вернадского, 36, 03680, ГСП, Киев, Украина Методом многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) рассчитыва- ется объёмное и линейное упорядочение сплава A1cBc (c  1). Номиналь- ная величина параметра порядка P(c) ограничивается конкуренцией ко- валентных A—B- и A—A-связей   и отталкиванием Хаббарда U. Убывание P(T) с ростом температуры T обусловлено флуктуациями химических связей (ФХС) A—B и A—A для переходного сплава Ni3Fe (Py). В непереход- ном сплаве типа Cu3Au ветви ФХС и гистерезис перехода первого рода коррелируют с металлической связью (зонными электронами). Нелиней- ность P(T) вблизи гистерезиса перехода (Tc  T  Tc) определяется верх- ней ветвью ФХС E  (k). Она различна в случаях Py и Cu3Au. Значительное различие масс A и B (типа Ce1cAlc) допускает линейное упорядочение (P) цепочек A—B—A. При AA AB   ионы типа B (например, Al) сосредото- чиваются в цепочках. Определяя параметр линейного упорядочения P3 вдоль [001], приходим к деформации домена 33(T). Преобладание доменов [P3] над доменами [P1,2] приводит тогда к «эффекту памяти формы» (ЭПФ). Форма термомеханического гистерезиса ЭПФ в данной модели связана с ходом P3(T), который определяется ФХС E ,(kz). Гистерезис 33 ( , )T  в поле напряжений   для одного домена рассчитывается при Tc  T  Tc, аналогично случаю Py. Ключевые слова: атомное упорядочение сплава типа Py, объёмный и ли- Corresponding author: Olexandr Ivanovych Mitsek E-mail: amitsek@gmail.com G. V. Kurdyumov Institute for Metal Physics, N.A.S. of Ukraine, 36 Academician Vernadsky Blvd., UA-03680, Kyiv, Ukraine Please cite this article as: O. I. Mitsek and V. M. Pushkar, Symmetry of Rare-Earth Metals. Paradox of Cerium and Its Alloys. A Quantum Theory. 2. Memory of the Shape and Other Properties of Alloys of Cerium, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 38, No. 3: 285—303 (2016) (in Russian), DOI: 10.15407/mfint.38.03.0285. Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, т. 38, № 3, сс. 285—303 / DOI: 10.15407/mfint.38.03.0285 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2016 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 286 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ нейный параметры порядка, домены линейного упорядочения, термоме- ханический гистерезис перехода первого рода для линейного упорядоче- ния, «эффект памяти формы». Методою багатоелектронних операторних спінорів (БЕОС) розраховується об’ємне та лінійне упорядкування сплаву A1cBc (c  1). Номінальна ве- личина параметра порядку P(c) обмежується конкуренцією ковалентних A—B- і A—A-зв’язків   і відштовхуванням Хаббарда U. Зменшення P(T) при зростанні температури T зумовлено флуктуаціями хімічних зв’язків (ФХЗ) A—B і A—A для перехідного сплаву Ni3Fe (Py). В неперехідному сплаві типу Cu3Au гілки ФХЗ і гістерезис переходу першого роду коре- люють з металічним зв’язком (зонними електронами). Нелінійність P(T) поблизу гістерезису переходу (Tc  T  Tc) визначається верхньою гілкою ФХЗ E  (k). Вона є різною у випадках Py і Cu3Au. Значна різниця мас A і B (типу Ce1cAlc) допускає лінійне упорядкування (P) ланцюжків A—B—A. При AA AB   йони типу B (наприклад, Al) зосереджуються в ланцюж- ках. Визначаючи параметр лінійного упорядкування P3 вздовж [001], приходимо до деформації домену 33(T). Переважання доменів [P3] над до- менами [P1,2] приводить тоді до «ефекту пам’яті форми» (ЕПФ). Форма термомеханічного гістерезису ЕПФ в даній моделі пов’язана з ходом P3(T), який визначається ФХЗ E ,(kz). Гістерезис 33 ( , )T  в полі напруг  для одного домену розраховується при Tc  T  Tc, аналогічно випадку Py. Ключові слова: атомне упорядкування сплаву типу Py, об’ємний і ліній- ний параметри порядку, домени лінійного упорядкування, термомехані- чний гістерезис переходу першого роду для лінійного упорядкування, «ефект пам’яті форми». The bulk and linear ordering of A1cBc alloy (c  1) is calculated by the meth- od of the many-electron operator spinors (MEOS). Nominal value of order parameter P(c) is limited by competition of covalent A—B and A—A bonds   and the Hubbard repulsion U. Decrease of P(T) with T growth is caused by the A—B and A—A chemical-bonds’ fluctuations (CBF) for transition alloy of Ni3Fe (Py) type. For nontransition alloy of Cu3Au type, CBF branches, and hysteresis of the first kind transition are correlated with metal bond (band electrons). The P(T) nonlinearity near transition hysteresis (Tc  T  Tc) is determined by the upper CBF branch E  (k). That branch is different for Py and Cu3Au. Large difference of A and B atomic masses (of Ce1cAlc type) al- lows the linear ordering (P) of chain according to A—B—A type. When AA AB,   ions of B type (for example, Al) are concentrated in chains. Do- main deformation 33 is obtained, when linear ordering P3 along [001] is de- termined. Predominance of [P3] domains over [P1,2] domains leads to shape- memory effect (SME). The form of SME thermomechanical hysteresis in this model is connected with P3(T) variation, which is determined by CBF E ,(kz). Hysteresis of 33( , )T  in stress field   for one domain is calculated at Tc   T  Tc by analogy with Py case. Key words: atomic ordering of Py type alloy, bulk and linear order parame- ters, linear ordering domains, thermomechanical hysteresis of the first kind СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 287 transition for linear ordering, shape-memory effect. (Получено 27 ноября 2015 г.) 1. ПАРАДОКС Ce И ЕГО НЕМАГНИТНЫХ СПЛАВОВ Использование редкоземельных металлов (РЗМ) открыло новую эру в науке и технике. Магнитные сплавы РЗМ [1, 2] легли в основу фи- зики и техники магнетизма. Парадоксально, что немагнитные их сплавы (элементов Ce и др.) оказались востребованными. Отнесение их части к классу сплавов с «эффектом памяти формы» (ЭПФ) [3] и возможность построения их квантовой микроскопической теории [4] позволяет перейти к общей теории ЭПФ. Напомним, что в «пар- ной модели» вводятся энергии связей Vij ионов A(i) и B(j). Она исхо- дит из общего разделения на распадающиеся (VAA, VBB  VAB) и упо- рядочивающиеся (VAB  VAA, VBB) твёрдые растворы [5]. Поскольку класс твёрдых растворов с ЭПФ достаточно обширен (Ti—Ni и др.) [7—13], можно применить к ним аспект линейного упорядочения. На примере Ce—Al можно войти в квантовое описание ЭПФ в пе- реходных сплавах в аспекте линейного упорядочения. Первостепенным вопросом является вопрос об энтропии S(P), как функции параметра порядка (ПП) P(T) при температуре T. Свобод- ное движение атомов (условно) газовой фазы обусловливает про- стую логарифмическую форму S(P) [5]. Однако в твёрдом ансамбле квантованных ионов металла эта классическая формула противо- речит квантовым перестройкам при фазовых переходах. Поэтому квантовая теория приходит к энтропии S[Ek] в форме функционала энергий элементарных возбуждений Ek с импульсами k [14]. Вместо классических связей Vij вводятся неоднородные энергии связей ij() на расстоянии  между ионами i и j. Зонные электроны экранируют потенциал Кулона ионов 00( ) (0) exp( )/ , [ , ],ij i j           (1.1) рассчитываемый на основе волновых функций i (например, боров- ской модели [14]). Дисперсию (1.1) через Фурье-представление ij(k) вводим как модель многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) [4]. Она приводит к флуктуациям химических связей (ФХС) (k). Спектры ФХС в виде ( )n kE P сильно зависят от P(T). Поэтому ФХС резко дестабилизируют упорядоченную фазу, в отличие от фо- нонов и других элементарных возбуждений. Проследим отличие объёмного (P) ПП (изотропного типа) для Cu3Au или Ni3Fe (Py) от ПП линейного упорядочения (P) в сплавах с ЭПФ. Деформацию u33 вдоль [001] оси 0z ГЦК решётки связываем с P3. Расчёт термодинамического потенциала (ТДП) явно учитывает 288 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ Pz и спектры ФХС. Расчёт ПП непереходного сплава Cu3Au (разд. 2) сравниваем с ПП переходного Py (разд. 3). Линейный порядок для ЭПФ обсуждаем в разд. 4. Ход теплового расширения домена линейного упорядоче- ния 33(T) получен в разд. 5, термомеханический гистерезис – в разд. 6. Обсуждение и выводы – в разд. 7. 2. УПОРЯДОЧЕНИЕ СПЛАВА НЕПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ Cu3Au Непереходные металлы в кристаллической форме (Cu, Au, …) пола- гаются связанными зонными электронами (металлическая связь). Однако в соединениях (ВТСП и др.) ионы Cu(A) образуют ковалент- ные связи МЭОС (1.1), ковалентный электрон nc  1. Металлические наноансамбли Au (ионов B) также обнаруживают следы ковалент- ной связи (nc  1). Это позволяет строить для их сплава многоэлек- тронную теорию, вводя МЭОС ионов Dr(A) и VR(B) [4] 2 A ( ) { , }, 1, , [ , ] .r r r r r r r R rRr D d c c d D D D            (2.1) Аналогично (N – плотность ионов) 0B ( ) , / , 1/4.ikr ikr R k k k R V V V e V e Nc c       (2.2) Разложение МЭОС в ряды Фурье для (1 — c) ионов A или c ионов B приводит к совокупности ФХС-фермионов [ , ] / , [ , ] / (1 ).k q kq k q kqV V Nc D D N c     (2.3) Совокупности пар ионов вводят параметр порядка (ПП) P(T) [5]. Нормировка Ферми—МЭОС явно учитывает концентрации ионов A и B, но не связана с P(T). Интегральное взаимодействие пар ионов зависит от амплитуды упорядочения P для МЭОС (и вероятности P 2 объединения ионов A и B в пару). Преобладание ионов A, (1  c)  1/2, требует учёта пар A— A («неупорядоченных») с вероятностью (1  P 2). Ответственный за ПП гамильтониан ковалентной связи (бинарный) cov 2 AB 2 AA( H.c.) (1 ) .r R r R rR rR H P D V P D D        (2.4) Пренебрегаем пока ролью B—B-связей. Добавляем к (2.4) внутри- ионное 3d-отталкивание (Хаббарда) в паре A—B 2 2 2 2 A A A B B B{(1 ) ( )( ) ( )( )}/2,i r r r r r r H c U N P N P c U N P N P    (2.5) где числа электронов СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 289 4 A A B1,..., (1 ) , /2.r r r iN D D U c U cU H UP      (2.6) Варьирование суммы (2.4) и (2.5) при T  0 даёт зависимость P 2(T, c) в форме 2 AB AA A 0 A(0, ) [ (0) (0)(1 )]/ ( )/P c c c U W c U      (2.7) (см. рис. 1). Упорядочение осуществляется при (не слишком малой) концен- трации AA AA AB 0 (0)/[ (0) (0)] 1/4.c c       (2.8) При c  1/4 играет роль BB 2 2/(1 )(1 ), .c c P c c      (2.8) Зависимость ПП от c (отклонение от c  1/4) (2.8) наблюдается экс- периментально, но пока не количественно [15]. Расчёт энтропии непереходного сплава требует непосредственно- го учёта металлических связей (зонных электронов fr). Введение энергии Ферми F позволяет записать зонную часть гамильтониана (без учёта спинов ) A B[ (1 ) H.c.],b k k K k k kk k k H f f P D f c V f c         ,k k F     (2.9) не учитывая (пока) явную функциональную зависимость F (c, P). Вводим функции Грина (по Боголюбову) [4]: Рис. 1. Зависимость параметра порядка P 2(T) от температуры T для Cu3Au. Fig. 1. Dependence of order parameter P2(T) on temperature T for Cu3Au. 290 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ A B| , | , | .f k k k k k kk k kG D D G V D G f D   (2.10) Для них система уравнений движения AA 2 AB 2 A A 2 AB B B A B [ (1 )(1 )] 1/ (1 ) (1 ) 0 (1 ) ( ) 0 k k k k k f k k E c P cP P G N c P c E P G c P P c E G                                          (2.11) даёт спектр ФХС и зонный (перенормированный) спектр. Здесь k k F F        при E  F, (2.11) а при расчёте ФХС из детерминанта (2.11) 3 2 B B A A( ) ,kE P P           (2.12) где AA 2 AB 2 4 2 [ (1 )(1 )] | | (1 )k kE E c P P c c         . (2.13) Миноры A и B будут использованы при расчёте k(c, P). Вводим приближение 2(0) ( )ij ij ij ijk k k       при k  1, 2  0. (2.14) Отсюда для спектров ФХС получаем две ветви: верхнюю kE и ниж- нюю kE . Ниже рассматриваем два предельных случая: (1) P 2  2 0P , и (2) P 2  0. Имеем в пределе (1) (P 2  2 0P ) , AB 2 1/2 2 1 1| | [ (1 )] kk kE P c c E E k          (2.15) и вклад в ТДП 2 5/2 3 1 1 1 1th( /2) ,k k E k E P        3/2 5/23/4 1 1 AB [ (1 )] .s Bc c k      (2.16) В пределе (2), P 2  0, спектр ФХС AA 2(1 )(1 ) ,kkE c P Q      AB 2 4 AA 2| | (1 ) /[ (1 )(1 )]k k kE Q c c P c P          (2.17) выделяет мягкую моду E  . Вклад мягкой моды из-за малости Qk невелик, поэтому ограничи- ваемся верхней модой (2.17). Её вклад в ТДП СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 291 2 5/2 2 0[ ] (1 ) , 3/2,kE F P T F         (2.18) где, кроме угловой части интеграла, выделяем фактор 3/2 0 AA[ (1 )] .c      (2.19) Его вид (температурная зависимость T5/2) аналогичен (2.16). Зонный вклад в ТДП ищем через функцию Грина из (2.11): A 2 A/ / ( )( ),f F kk kG E P N PE N E E E E          (2.20) отсюда находим коррелятор f k kK D f (2.21) в форме функционала энергий (Ek). В пределе (1), P  P0, аппроксимируем (2.21) и его вклад в ТДП 2 2 A F/ , ( / ) (1 ).f b c FAK P N P c         (2.22) Член (2.22) увеличивает энергию связи (упорядочения) Wc. Суммарный ТДП в пределе (1) с учётом (2.22): 4 1 (1 ) /2U c P    2 2 5/2 2 3/2 0 1A[ ( ) / ] (1 ) 2 [ (1 ) ] .FW c P c FT c c P        (2.23) Варьирование (2.23) даёт ПП (P0) 5/22 2 5/2 3 1/2 0 1A 0( ) { ( ) / [ (1 ) ] }/ ,FP c W c FT c c P U      (2.24) где 3/2 5/2 2 1 01AB A, ( ) ( ) / .FBF k W c W c        (2.25) Отсюда получаем критическую температуру перехода упорядоче- ния 2/5 3 3/2 2 0 0 1 0 A[ ( )/ ] , [ (1 ) ] , / ,c FT W c F c c W W              (2.26) сильно зависящую как от ковалентных, так и от металлических (зонного спектра) связей. Во втором пределе (P  0) из (2.18) и (2.20) имеем для зонного коррелятора AA 2 4 2 2 A AB/ (1 )(1 ) 0( ), | | .f k F kk kK PQ N c P P Q P         (2.27) 292 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ Суммарный ТДП, с учётом (2.19), 4 5/2 2 0 0/ ( /2)(1 ) [ ( ) ] 0[ ]kN U c P W c T P E        (2.28) при варьировании по P даёт два решения: P0 и 2 2 5/2 2/5 0 0 0 00 , / , [ ( )/ ] .cP P g T g U T T W c        (2.29) В этом пределе зонно-ковалентный вклад в ТДП слаб. Получаем, сравнивая (2.29) и (2.26), Tc  Tc. Температурная ши- рина гистерезиса перехода первого рода упорядочения по типу A3B (здесь Cu3Au, рис. 1) 2 A /h c c FT T T      (2.30) определяется зонно-ковалентным (A) членом гамильтониана, т.е. металлической связью. Интересно сравнить этот результат с упоря- дочением переходного сплава (см. ниже случай Ni3Fe (Py)). 3. УПОРЯДОЧЕНИЕ СПЛАВА ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ (Py  Ni3Fe) Переходный сплав 3d-группы рассматриваем аналогично разд. 2 для A (Ni, Dr)—B (Fe, VR). Для удобства полагаем в 0-приближении nc  2 для ионов A и B. Переменные валентности (вероятности Ni3  и Fe4) могут учитываться при более детальных расчётах конкретных свойств. Отклонение от 1/4 концентрации Fe (c) в технических применениях Py учитываем явно согласно (2.7). При c  0,2 [15] обнаруживается почти полное исчезновение атомного порядка. Квантовый расчёт основывается на коммутационных соотноше- ниях Бозе [ , ] /(1 ) , [ , ] / .k q kq k q kqD D c N V V cN      (3.1) Это приводит к спектру бозонов-ФХС. Менее выраженной металли- ческой связью (чем в разд. 2) пока пренебрегаем. Гамильтониан парных связей тот же (2.4). Спектры ФХС (2.14) снова аппроксими- руем в пределах: P 2  2 0 ( )P c (1) или P  0 (2). В пределе (1) P 2  2 0P  1 имеем доминирующие мягкие моды , 2 4 2 CBF 1 1 ( ) , (1 ) ( ) . 2 k U E E k E k P c P W c            (3.2) Они дают вклад в ТДП CBF 2 1 B 1 1 1 11 ( ) ( ) ( )cth[ ( )] / . k k E k n E E k E k NP          (3.3) СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 293 При E1  1 получаем «классический» результат 2 0 1 1( ) ( , ) ( ) , ( ) ( ) / ,cW c W c T W c T P T T T U         (3.4) где 1 1 0 1 , ( )/ , B c k T W c       (3.5) и получаем верхнюю границу температуры ПП перехода первого рода Tc. В пределе (2) P  0 аппроксимируем спектр ФХС согласно (2.18). Мягкая мода по-прежнему даёт вклад в ТДП (3.3). Существенный вклад жёстких ФХС будет AA 2 2 B[ ] (1 )(1 ) ( )k k k k E c P n E       5/2 2 3/2 2 AA[ (1 )(1 )] .c P        (3.6) Варьируем по y  P 2 и получаем 5/2 0[ ( , ) ( , ) ]/ ,y W c T c y T U   3/2 5/2 2 0 3 (1 ) (1 ) , 2 c y        (3.7) а также нижнюю границу температуры гистерезиса перехода упо- рядочения первого рода Tc. Второе решение уравнения минимиза- ции ТДП (3.6) y  0 оказывается стабильным при 2/5[ ( , )/ ] .cT T W c T    (3.8) Ширина гистерезиса 3/2 1(1 ) /hT c        (3.9) определяется различной ролью мягких (3.2) и жёстких (3.6) мод ФХС. Ширина гистерезиса растёт с ростом концентрации Fe при c  1/4. Конкретные выводы для Py (Ni1xFex при x  1/4), важные для техники ферромагнитных Py плёнок, таковы: степень упорядоче- ния, величина ПП, согласно (2.7), 2 AA AB AA max 0( ) ( ) / [ (0)] / , P c W c U W c U W         (3.10) быстро падает при уменьшении c  1/4, в согласии с опытом [15], рис. 2. Температура упорядочения (3.5), рис. 3, 0 A 0 ( )c cT T T c T W c    (3.11) 294 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ также падает при уменьшении с. Ширина гистерезиса (3.9), наобо- рот, растёт при уменьшении с 3/2( ) (1 ) .hT c c    (3.12) Эти выводы теории поясняют частое получение (и использование) Py плёнок. Правая сторона концентрационной фазовой диаграммы (c  1/4) сопровождается доминирующей ролью жёстких ФХС (3.5), ростом  (3.7) и падением Tc (3.8) ниже 300 К. Большая стабильность Рис. 2. Зависимость параметра порядка от концентрации c сплавов Ni1cFec или Cu1cAuc при c  1/4. Fig. 2. Dependence of order parameter on concentration c of Ni1cFec alloy or Cu1cAuc one at c  1/4. Рис. 3. Зависимость параметра порядка P 2(T) от температуры для Ni3Fe (Py). Fig. 3. Dependence of order parameter P2(T) on temperature T for Ni3Fe (Py). СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 295 неупорядоченной Py-фазы с одновременным ростом намагниченно- сти насыщения – привлекательная (технически) сторона этих со- ставов. 4. ЛИНЕЙНЫЙ (ВЕКТОРНЫЙ P) ПАРАМЕТР ПОРЯДКА КАК ГЕНЕЗИС «ЭФФЕКТА ПАМЯТИ ФОРМЫ» (ЭПФ) Очевидные возможности анизотропной полиморфии атомной ре- шётки в процессе её упорядочения имеют много технических след- ствий. Наиболее ярко это проявляется в магнетиках [16]. Линей- ный (локальный) ферромагнитный (ФМ) порядок (доменные струк- туры) – основа физики технического магнетизма. Обобщение тео- рии доменов на атомные решётки привело к объяснению «эффекта памяти формы» (ЭПФ) [3] и магнитной памяти формы [17]. Пере- стройка магнитных доменов отвечает за магнитный гистерезис M(B) и коэрцитивную силу Hc. Перестройка доменов атомного по- рядка отвечает за термоупругий гистерезис деформации ij(T). Простейшая (иногда очевидная) геометрия ЭПФ сплава Ce1cAlc (c  0,1) – вытягивание цепочек Ce—Al—Ce… вдоль оси 0z. Соответ- ствующую деформацию ГЦК-решётки zz(, T) в поле давлений   можно ввести через компоненту Pz векторного (линейного) пара- метра упорядочения P. Тогда компоненту параметра упорядочения P (при 2 2 2 zP P P  ) вводим как долю цепочек Ce—Ce—Ce… вдоль 0x и 0y. В идеале имеем хаотичность этих цепочек и 0P  . Тогда 2 2 zP P . Вероятность пар A—B (Ce—Al) будет WAB  P 2. Линейный параметр упорядочения пар Ce (A) и Al (B) допускает локализацию ионов B только в цепочках с амплитудой Pz. Ионы Al упорядочены в цепочках с амплитудой Pz  P, вне цепочек – с веро- ятностью WAA  1  P 2. Процесс упорядочения рассматриваем анало- гично Py (разд. 3) для nc  2, вводя те же МЭОС: Dr(A) и Vr(B). Гамильтониан системы A1cBc, аналогичный разд. 3, вводим для T  Tci (выше температуры изоморфного перехода сплавов Ce) в ГЦК-фазе. МЭОС ионов A и B в форме разд. 3 не учитывает спин (cr  1). Для начала не учитываем металлическую связь (зонные электроны). Рассматриваем ЭПФ как результат конкуренции пар- ных A—B и A—A ковалентных связей (идеология [5]). Ковалентные 4f—fr—4f-связи через зонные электроны также оставляем в стороне. (Более детальные разработки должны их учитывать, особенно при расчётах электромагнитных свойств.) Уточнённый гамильтониан (разд. 3) здесь должен учитывать анизотропию связей AB(z) (вдоль оси z) или AA ( )  поперёк неё. Получим анизотропный спектр ФХС согласно Фурье-разложениям МЭОС для j  x, y, z 0 exp( ), exp( )/ (1 ) j jr k j j k r j j k r D D D ik r D D ik r N c      (4.1) 296 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ и аналогично для ионов B (Vr). Модельный [5, 4] бинарный гамильтониан ковалентной связи пар ионов cov 2 AB , (1 ) ( ) H.c.r r r H c c P D V          2 AA , (1 )(1 ) ( ) r r r c P D D        (4.2) учитывает количество соседей zAB и zAA и их геометрию в элемен- тарной ГЦК-ячейке, т.е. ij  zij. Линейной цепочке A—B—A—… при- писываем   z, т.е. AB(z). Из-за преобладания ионов A (c  0,1) взаимодействие AA(  ) существенно для связей вдоль 0x и 0y, хотя (частично) и вдоль 0z. Однако доля AA(  ) гораздо больше, поэтому (для упрощения, пока) долей AA(z) пренебрегаем. Вводя отталкивание (Хаббарда) на узлах A в цепочке (U  0), по- лучим, согласно разд. 2, часть ТДП в нулевом приближении: 4 2 2 2 0 AB AA( /2)(1 ) (1 ) (1 ) (1 ).U c P c c P c P          (4.3) Поскольку ЭПФ наблюдается выше Tci, введение P 2(T  0) бессмыс- ленно. Поэтому сразу ищем температурную часть ТДП как функци- онал ФХС согласно CBF 2 AB 2 2[ ] [ ], [ ] (1 ) ( ) H.c.,z z k k k H H H k P c c k D V    k k (4.4) а также 2 2 AA 2[ ] (1 ) (1 ) ( ) .k kH k c P k D D     (4.5) Диагонализация (4.4) методом двухвременных (боголюбовских) функций Грина даёт спектр ФХС для 0-приближения , AB 2 1/2 2( ) [ (1 )] , (0) ( ) .ij ij ij z ijk kz kE k P c c k k            (4.6) Аналогично AA 2 AA 2 AA( ) (1 )(1 ), , k kE k c P k          (4.7) что даёт резкую анизотропию ФХС. Суммарный ТДП (с учётом отталкивания Хаббарда (4.3) для A- ионов в цепочке): 4 2 2 2 AB AA( /2)(1 ) (1 ) (1 ) (1 ) [ ],U c P c cP c P            k (4.8) где СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 297 2 [ ]z zk R TP  при ( ) 1, 1/ , const. z B z E k k T R     (4.9) Имеем также [ ] ( ) exp[ ( )] k k E k E k      2 2 AA( ) ( ) exp[ (1 )(1 )],kdk E k k c P       (4.10) где  – интеграл от угловой части по [ ]k . Интеграл (4.10) при AA  1 даёт 2 2 1 2 2 AA[ (1 )(1 )] ( ) /(1 )c P Q c T P            . (4.11) Тут 2 AA( ) / (1 ),BQ c k c    (4.11) что несколько усложняет варьирование ТДП по y  P 2 для P 2  1. Варьируем (y) (4.8) с учётом (4.10)—(4.11). В пределе y  1 2( ) [ ( ) ] /z zy c y W c R T Q T U     (4.12) или y  0 при [ ( )/ ] /2 ( ).c z zT T W c Q P Q c    (4.13) При y  1 2 ( )/(1 2 / ),y y c Q T U    , , c c c T T T T   (4.14) и оформляется гистерезис перехода линейного упорядочения. Температуру Tc (4.13) можно (в данной модели линейного упоря- дочения) считать «точкой» проявления ЭПФ, причём дальнейшие расчёты процесса линейной деформации 33 ( )  в поле упругих напряжений   будут явно учитывать чувствительность ковалент- ных связей ( )    к деформациям решётки. 5. ТЕПЛОВОЕ РАСШИРЕНИЕ В СПЛАВЕ С ЭПФ Во многих сплавах с ЭПФ температура перехода Tcp  TD лежит вы- ше температуры Дебая. Результаты расчёта разных механизмов теплового расширения выше TD (фононы, ФХС, …) сводятся к еди- ной форме зависимости параметра ГЦК-решётки a(T) 3 2 0 0 00 0( ) ( ) , ( ) ( ) 3 .j j D j j jj a T a T a T T a T a a a T       (5.1) 298 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ Переход к ЭПФ при T  Tcp добавляет к (5.1) спонтанную деформа- цию. В случае линейного упорядочения для домена Pz  P3 её можно представить в виде 2 33 33 3 3 033 3 33( ) (0) ( ) [CBF], ( ) (0) ( ) .P PT P T a P a T a        (5.2) Опуская пока явный вклад ФХС в (5.2), ограничимся первым чле- ном P2(T). Полагая в достаточно широкой области T  Tcp для домена P3 2 2 5/2 3 3( ) (0) ,P T P QT  (5.3) получаем ЭПФ домена в форме аномалии aj (T, P) 2 5/2 3 30 3 33 3( , ) (0) (0)[ (0) ],a T P a a T a P QT     (5.4) или 3/2 3 0 0 33( , ) (5/2) (0) ,a T P a a QT T      (5.5) учитывая «скачок» параметра a3(Tcp) в «точке» ЭПФ 2 0 333 3( ) (0) ( ).c cp cpa T a P T   (5.6) Он обусловлен скачком параметра линейного упорядочения пере- хода первого рода 2 2 3 3( )cpP T P  . Механическое поведение других доменов (Pj для j  1, 2) рассмат- ривается аналогично. Для расчёта механического поведения всей системы доменов с разными параметрами линейного упорядочения далее будет рассчитана доменная стенка между парой доменов с разными Pj. Такие расчёты естественно проводить в поле упругих напряжений ij. Возникающее в этом поле движение доменных сте- нок связывается с их энергией (блокировкой) и релаксацией (тре- нием). 6. ТЕМПЕРАТУРНЫЙ ГИСТЕРЕЗИС ДЕФОРМАЦИИ И ЭПФ. ДОМЕНЫ И СВЕРХУПРУГОСТЬ Появление линейного параметра порядка (Pz) сопровождается спонтанной деформацией 33 данного домена. Вводим упругую энер- гию e (модуль C33) и изменение при этом ковалентной связи в це- почке A—B—A… AB() 2 33 33/2,e C   СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 299 cov AB cov AB 3 33 , ( ) [ ( ) (0)] (1 ) H.c.e r R r R H r a D V H c c          (6.1) Обозначим разложение AB AB AB 3 33 AB AB 33AB( ) ( ) ( ) ,r a r r        (6.2) и варьируем суммарный ТДП (6.1). Получаем оператор деформации 33 33AB , [ H.c.] (1 )/ ( ),r R r R D V c c C T     33(P  0)  0 при T  Tc. (6.3) Номинальная функция 33(T) получается усреднением (6.3). Для начала однодоменного рассмотрения полагаем C33(T)  const вблизи критической точки линейного упорядочения, принятой за T  Tc. Реальная картина механического гистерезиса 33(, T) при давле- нии 33 сопровождается дефектом упругого модуля C 33 33 33( , ) (0, ),cC C T C T    (6.3) на практике сильно зависящего от подвижности доменных стенок. Для доменов Px(11) и Py(22) в процессе линейного упорядочения возможны две модели: 1) объем   jj  const; 2)   33 при jj (j  1, 2)  0. Термоупругая энергия te(33) оказывается разной в моделях (1) и (2). Для домена [P3] имеем 2 33 AB 33 , ( ) { [ H.c.]} / 0, , te r R r R DV r R D V C D V K        (6.4) как «движущую силу» (энергию) ЭПФ. Расчёт входящего в (6.4) коррелятора KDV получаем при диагонализации (4.2) методом функций Грина (2.1). Имеем B 2 AB 2 0 0 2/ , const 1, ( )( ).kk k kG P c N D V E E E E          (6.5) Для k  kz в пределе P  1 , 2 AB(1 ) | |k kE c c P      , (6.6) а при P  0 2 AA0, (1 )(1 ) , , .k zk kE E c P k k k        (6.6) Это даёт при P  1 300 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ 2 2 33 33 33 33 33AB AB(0) (1 )/ , ( ) [| | / ][ (1 )] .tec c C C c c             (6.7) Это количественные оценки эффективности ЭПФ. Температурная зависимость эффективной деформации 33(T) свя- зана с коррелятором ФХС (в пределе P  0) 2 AB B( ) ( ).DV z k k k kK k V D P n E     (6.8) Подставляя (6.8) в (6.3), получаем 33 33 33(0) ,     где 3/2 33 331( / ) ,C T   (6.9) а также 3/2 3/2 11 AB B AA/ 1 .z ck c       (6.9) Эта деформация искажает ход теплового расширения сплава и при- водит к ЭПФ, см. рис. 4, где нелинейность наблюдаемого в [12] теп- лового расширения аппроксимируется формулой (6.9). Граничные температуры термомеханического гистерезиса (Tc   Tc) при ЭПФ в данной модели линейного упорядочения получа- ются в такой же форме, как для объёмного упорядочения в разд. 2 и 3. Некоторое различие связано с разной формой функций P(T) в разд. 2, 3 и в разд. 4. Однако основной вид экспериментальных за- висимостей 33(T) и (T) определяется изменением концентраций Рис. 4. Изменение параметра ГЦК-решётки a3 при тепловом расширении. Fig. 4. Change of f.c.c. lattice parameter a3 at thermal expansion. СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 301 доменов [Pz] и [Px,y] при изменении T. Изменение доменной конфигурации означает движение домен- ных стенок (P, T) в поле 33 для разных соседств доменов [P3, P1,2]. Приходится выбирать микроскопическую (атомную) модель стен- ки. Сравнительно простой представляется модель цепочек вакан- сий, параллельных плоскости стенки. Движение такой стенки можно связать с моделью микродиффузии Ке, см. [18]. 7. ОБСУЖДЕНИЕ И ВЫВОДЫ Сплавы 4f-металлов с более лёгкими ионами исследуются (и приме- няются) достаточно широко. Рекордные магнитные и магнитоме- ханические свойства 4f—3d-сплавов ионов тяжелее Ce (S, L  0) ши- роко известны [1, 2]. Сплавы Ce (A, S  L  0)—3d (B) с малыми кон- центрациями cB  0,1 слабомагнитны, хотя при увеличении cB (см., например, [19], Ce(Fe, Si)2) образуют ФМ (Tc  102 К) или антифер- ромагнитные (АФМ) структуры. Хорошая растворимость 4f- сплавов должна способствовать атомному упорядочению. Квантовая теория атомного порядка учитывает ковалентные A— B- и A—A-связи. Важнейшая роль зонных электронов (металличе- ская связь) для непереходных A- и B-ионов позволяет противопо- ставить ход ПП P(T) в Cu3Au и Ni3Fe (Py). Конкретные квантово- статистические расчёты (методом МЭОС и боголюбовских функций Грина) приводят к общей теории атомного порядка. Обобщённые результаты аналогичных расчётов позволяют заключить следую- щее. 1. По аналогии с популярной классической теорией атомного по- рядка A3B, в квантово-статистической теории следует исходить из доминирующей ковалентной связи пар A—B. Их вероятность (P 2) отличается от вероятности (1 — P 2) пар A—A. 2. Рассчитанный параметр P(c, T) атомного порядка (ПП) сплава A1cBc сильно зависит от концентрации c  1/4 и быстро убывает при c  1/4 или c  1/4. Номинальная величина ПП P(c) определяется конкуренцией ковалентных A—B- и A—A-связей и отталкиванием Хаббарда (на узлах A при c  1). 3. Температурный ход P(T) резко отличается для переходных A и B сплавов (типа Py) и непереходных сплавов (типа Cu3Au), когда важную роль играют зонные электроны. 4. Бинарный сплав в представлении МЭОС имеет две ветви ФХС. Нижняя ветвь E  (k) задаёт ход P(T) при P  1. Верхняя ветвь E  (k) определяет (при P  0) область перехода первого рода и его гистере- зис. 5. Непереходный сплав (МЭОС при nc  1) с учётом металлической связи (ковалентно-зонной энергии) обусловливает широкий темпе- ратурный гистерезис Tc  T  Tc. 302 А. И. МИЦЕК, В. Н. ПУШКАРЬ 6. Переходный сплав (типа Py, ФХС-бозоны для nc  2) в чисто кова- лентной модели (без учёта зонных электронов) обеспечивает линей- ный ход P(T) при низких температурах, что близко к классическо- му результату [5]. 7. При c  1 возможно обобщение идеи векторного порядка P на об- разование цепочек A—B—A… вдоль избранных осей кристалла: типа [001] для ГЦК Ce1cAlc. Выделение доменов P3 при P1,2  0 (линейное упорядочение) приводит к деформации 33, известной как ЭПФ. 8. Расчёт линейного упорядочения в представлении МЭОС (nc  2) даёт анизотропный спектр ФХС-бозонов. 9. Линейный ход P(T) вдали от гистерезиса перехода первого рода сменяется нелинейностью P(T) в области перехода. 10. Выводы теории позволяют качественно интерпретировать дан- ные ЭПФ. ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. К. Тейлор, М. Дарби, Физика редкоземельных соединений (Москва: Мир: 1974). 2. С. В. Вонсовский, Магнетизм (Москва: Наука: 1971). 3. А. А. Лихачев, Ю. Н. Коваль, Успехи физики металлов, 16, № 1: 23 (2015). 4. А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь, Металлофиз. новейшие технол., 37, № 4: 433 (2015). 5. А. А. Смирнов, Теория сплавов внедрения (Москва: Наука: 1979). 6. G. S. Firstov, J. Van Humbeek, and Yu. N. Koval, Scr. Mater., 50, No. 2: 243 (2004). 7. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, J. Van Humbeek, and P. Ochin, Mater. Sci. Eng. A, 481—482: 590 (2008). 8. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, J. Van Humbeek et al., Mater. Sci. Eng. A, 438—440: 816 (2006). 9. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, and J. Van Humbeek, Mater. Sci. Eng. A, 378: 2 (2004). 10. G. S. Firstov, R. G. Vitchev, H. Kumar et al., Biomaterials, 23: 4863 (2002). 11. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, J. Van Humbeek, and R. G. Vitchev, J. Phys. IV France, 112: 1075 (2003). 12. G. S. Firstov, J. Van Humbeek, and Yu. N. Koval, J. Phys. IV France, 11: 481 (2001). 13. Ю. Н. Коваль, Г. С. Фирстов, Металлофиз. новейшие технол., 29, № 6: 815 (2007). 14. A. I. Mitsek and V. A. Mitsek, phys. status solidi (b), 199, No. 2: 549 (1997). 15. В. Н. Пушкарь, А. И. Мицек, С. И. Кузьмина, ФММ, 50, № 5: 1002 (1980). 16. А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь, Реальные кристаллы с магнитным порядком (Киев: Наукова думка: 1978). 17. А. И. Мицек, Металлофиз. новейшие технол., 25, № 1: 7 (2003). 18. А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь, Металлофиз. новейшие технол., 32, № 11: 1517 (2010). 19. А. В. Верещагин, В. В. Сериков, Н. М. Клейнерман и др., ФММ, 115, № 12: 1276 (2014). СИММЕТРИЯ РЗМ. ПАРАДОКС Се И ЕГО СПЛАВОВ. 2. ПАМЯТЬ ФОРМЫ 303 REFERENCES 1. K. N. R. Taylor and M. I. Darby, Physics of Rare Earth Solids (London: Chapman and Hall LTD: 1972). 2. S. V. Vonsovskiy, Magnetism (Moscow: Nauka: 1971) (in Russian). 3. A. A. Lihachev and Yu. N. Koval, Uspehi Fiziki Metallov, 16, No. 1: 23 (2015) (in Russian). 4. O. I. Mitsek and V. M. Pushkar, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 37, No. 4: 433 (2015). 5. A. A. Smirnov, Teoriya Splavov Vnedreniya [The Theory of Interstitial Alloys] (Moscow: Nauka: 1979) (in Russian). 6. G. S. Firstov, J. Van Humbeek, and Yu. N. Koval, Scr. Mater., 50, No. 2: 243 (2004). 7. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, J. Van Humbeek, and P. Ochin, Mater. Sci. Eng. A, 481—482: 590 (2008). 8. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, J. Van Humbeek et al., Mater. Sci. Eng. A, 438—440: 816 (2006). 9. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, and J. Van Humbeek, Mater. Sci. Eng. A, 378: 2 (2004). 10. G. S. Firstov, R. G. Vitchev, H. Kumar et al., Biomaterials, 23: 4863 (2002). 11. G. S. Firstov, Yu. N. Koval, J. Van Humbeek, and R. G. Vitchev, J. Phys. IV France, 112: 1075 (2003). 12. G. S. Firstov, J. Van Humbeek, and Yu. N. Koval, J. Phys. IV France, 11: 481 (2001). 13. Yu. M. Koval’ and G. S. Firstov, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 29, No. 6: 815 (2007) (in Russian). 14. A. I. Mitsek and V. A. Mitsek, phys. status solidi (b), 199, No. 2: 549 (1997). 15. V. N. Pushkar, A. I. Mitsek, and S. I. Kuzmina, Fiz. Met. Metalloved., 50, No. 5: 1002 (1980) (in Russian). 16. A. I.Mitsek and V. N. Pushkar, Realnye Kristally s Magnitnym Poryadkom [Real Crystals with Magnetic Order] (Kiev: Naukova Dumka: 1978) (in Russian). 17. O. I. Mitsek, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 25, No. 1: 7 (2003) (in Russian). 18. O. I. Mitsek and V. M. Pushkar, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 32, No. 11: 1517 (2010) (in Russian). 19. A. V. Vereshchagin, V. V. Serikov, N. M. Kleinerman et al., Fiz. Met. Metalloved., 115, No. 12: 1276 (2014) (in Russian). << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <FEFF00560065007200770065006e00640065006e0020005300690065002000640069006500730065002000450069006e007300740065006c006c0075006e00670065006e0020007a0075006d002000450072007300740065006c006c0065006e00200076006f006e002000410064006f006200650020005000440046002d0044006f006b0075006d0065006e00740065006e002c00200076006f006e002000640065006e0065006e002000530069006500200068006f006300680077006500720074006900670065002000500072006500700072006500730073002d0044007200750063006b0065002000650072007a0065007500670065006e0020006d00f60063006800740065006e002e002000450072007300740065006c006c007400650020005000440046002d0044006f006b0075006d0065006e007400650020006b00f6006e006e0065006e0020006d006900740020004100630072006f00620061007400200075006e0064002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020006f0064006500720020006800f600680065007200200067006500f600660066006e00650074002000770065007200640065006e002e> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Схожі ресурси