Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃

Досліджено кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості керамічних зразків гетерозаміщених лантан-стронційових манганітів, леґованих залізом. Зразки для дослідження було виготовлено шляхом спікання порошків, одержаних за золь—ґель-методою. Показано, що зі збільшенням вмісту заліза об’...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2016
Автори:	Полек, Т.І., Товстолиткін, О.І., Погорілий, А.М., Кулик, М.М., Шлапа, Ю.Ю., Солопан, С.О., Білоус, А.Г.
Формат:	Стаття
Мова:	Ukrainian
Опубліковано:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2016
Назва видання:	Металлофизика и новейшие технологии
Теми:	Электронные структура и свойства
Онлайн доступ:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112500
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ / Т. І. Полек, О. І. Товстолиткін, А. М. Погорілий, М. М. Кулик, Ю. Ю. Шлапа, С. О. Солопан, А. Г. Білоус // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 4. — С. 477-490. — Бібліогр.: 22 назв. — укр.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-112500
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-1125002017-01-29T15:35:42Z Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ Полек, Т.І. Товстолиткін, О.І. Погорілий, А.М. Кулик, М.М. Шлапа, Ю.Ю. Солопан, С.О. Білоус, А.Г. Электронные структура и свойства Досліджено кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості керамічних зразків гетерозаміщених лантан-стронційових манганітів, леґованих залізом. Зразки для дослідження було виготовлено шляхом спікання порошків, одержаних за золь—ґель-методою. Показано, що зі збільшенням вмісту заліза об’єм елементарної комірки зменшується, що вказує на часткове ізовалентне заміщення Mn³⁺ на Fe³⁺. Встановлено, що за кімнатної температури зразки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ з y≤0,04 є феромагнітними, а зразки з y>0,04 – парамагнітними. Досліджено характер зміни намагнетованости та температури Кюрі зі зміною y. Показано, що температура Кюрі зразків серії La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ майже лінійно зменшується зі збільшенням вмісту Fe. Одержані результати уможливлюють надійно прогнозувати магнітні параметри системи La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ в області невеликих значень y (y=0−0,1), що є важливим для застосування цих матеріялів у медицині, зокрема в магнітних рідинах при створенні індукторів гіпертермії. Исследованы кристаллографические, магнитные и магниторезистивные свойства керамических образцов гетерозамещённых лантан-стронциевых манганитов, легированных железом. Образцы для исследования были изготовлены путём спекания порошков, полученных по золь—гель-методике. Показано, что с увеличением содержания железа объём элементарной ячейки уменьшается, что указывает на частичное изовалентное замещение Mn³⁺ на Fe³⁺. Установлено, что при комнатной температуре образцы La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ с y≤0,04 являются ферромагнитными, а образцы с y>0,04 – парамагнитными. Исследован характер изменения намагниченности и температуры Кюри с изменением y. Показано, что температура Кюри образцов серии La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ почти линейно уменьшается с увеличением содержания железа. Полученные результаты позволяют надёжно прогнозировать магнитные параметры системы La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ в области небольших значений y (y=0−0,1), что является важным для применения данных материалов в медицине, в частности для использования в магнитных жидкостях при создании индукторов гипертермии. Crystallographic, magnetic, and magnetoresistive properties of heterosubstituted lanthanum—strontium manganite ceramic samples doped with Fe are studied. The samples for investigation are fabricated by sintering of powders synthesized by sol—gel method. As shown, the lattice unit-cell volume decreases with the growing of Fe content that points on partially isovalent substitution of Mn³⁺ by Fe³⁺. As established, the La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ samples with y≤0.04 are ferromagnetic, and the samples with y>0.04 are paramagnetic at room temperature. The character of changes of both the magnetization and the Curie point with the change of y is investigated. As shown, the Curie temperature of the La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ samples almost linearly decreases with the increasing of the Fe content. Obtained results allow predicting reliably the magnetic parameters of La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ system in the range of small y values (y=0−0.1) that is important for the application of these materials in medicine, particularly for using them in magnetic fluids as the inductors of hyperthermia. 2016 Article Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ / Т. І. Полек, О. І. Товстолиткін, А. М. Погорілий, М. М. Кулик, Ю. Ю. Шлапа, С. О. Солопан, А. Г. Білоус // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 4. — С. 477-490. — Бібліогр.: 22 назв. — укр. 1024-1809 PACS: 61.46.Hk, 72.80.Ga, 75.47.Lx, 75.50.Tt, 75.60.Ej, 75.75.Cd, 81.07.Bc DOI: 10.15407/mfint.38.04.0477 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112500 uk Металлофизика и новейшие технологии Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Ukrainian
topic	Электронные структура и свойства Электронные структура и свойства
spellingShingle	Электронные структура и свойства Электронные структура и свойства Полек, Т.І. Товстолиткін, О.І. Погорілий, А.М. Кулик, М.М. Шлапа, Ю.Ю. Солопан, С.О. Білоус, А.Г. Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ Металлофизика и новейшие технологии
description	Досліджено кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості керамічних зразків гетерозаміщених лантан-стронційових манганітів, леґованих залізом. Зразки для дослідження було виготовлено шляхом спікання порошків, одержаних за золь—ґель-методою. Показано, що зі збільшенням вмісту заліза об’єм елементарної комірки зменшується, що вказує на часткове ізовалентне заміщення Mn³⁺ на Fe³⁺. Встановлено, що за кімнатної температури зразки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ з y≤0,04 є феромагнітними, а зразки з y>0,04 – парамагнітними. Досліджено характер зміни намагнетованости та температури Кюрі зі зміною y. Показано, що температура Кюрі зразків серії La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ майже лінійно зменшується зі збільшенням вмісту Fe. Одержані результати уможливлюють надійно прогнозувати магнітні параметри системи La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ в області невеликих значень y (y=0−0,1), що є важливим для застосування цих матеріялів у медицині, зокрема в магнітних рідинах при створенні індукторів гіпертермії.
format	Article
author	Полек, Т.І. Товстолиткін, О.І. Погорілий, А.М. Кулик, М.М. Шлапа, Ю.Ю. Солопан, С.О. Білоус, А.Г.
author_facet	Полек, Т.І. Товстолиткін, О.І. Погорілий, А.М. Кулик, М.М. Шлапа, Ю.Ю. Солопан, С.О. Білоус, А.Г.
author_sort	Полек, Т.І.
title	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃
title_short	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃
title_full	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃
title_fullStr	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃
title_full_unstemmed	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃
title_sort	кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки la₀,₇₇sr₀,₂₃mn₁₋yfeyo₃
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate	2016
topic_facet	Электронные структура и свойства
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/112500
citation_txt	Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃ / Т. І. Полек, О. І. Товстолиткін, А. М. Погорілий, М. М. Кулик, Ю. Ю. Шлапа, С. О. Солопан, А. Г. Білоус // Металлофизика и новейшие технологии. — 2016. — Т. 38, № 4. — С. 477-490. — Бібліогр.: 22 назв. — укр.
series	Металлофизика и новейшие технологии
work_keys_str_mv	AT polektí kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3 AT tovstolitkínoí kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3 AT pogorílijam kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3 AT kulikmm kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3 AT šlapaûû kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3 AT solopanso kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3 AT bílousag kristalografíčnímagnítnítamagnítorezistivnívlastivostíkeramíkila077sr023mn1yfeyo3
first_indexed	2025-07-08T04:01:54Z
last_indexed	2025-07-08T04:01:54Z
_version_	1837049909679751168
fulltext	477 ЭЛЕКТРОННЫЕ СТРУКТУРА И СВОЙСТВА PACS numbers:61.46.Hk, 72.80.Ga,75.47.Lx,75.50.Tt,75.60.Ej,75.75.Cd, 81.07.Bc Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 Т. І. Полек, О. І. Товстолиткін, А. М. Погорілий, М. М. Кулик , Ю. Ю. Шлапа, С. О. Солопан , А. Г. Білоус  Інститут магнетизму НАН України та МОН України, бульв. Акад. Вернадського, 36б, 03680, МСП, Київ, Україна Інститут фізики НАН України, просп. Науки, 46, 03028 Київ, Україна *Інститут загальної та неорганічної хімії ім. В. І. Вернадського НАН України, просп. Акад. Палладіна, 32/34, 03142 Київ, Україна Досліджено кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості керамічних зразків гетерозаміщених лантан-стронційових манганітів, леґованих залізом. Зразки для дослідження було виготовлено шляхом спікання порошків, одержаних за золь—ґель-методою. Показано, що зі збільшенням вмісту заліза об’єм елементарної комірки зменшується, що вказує на часткове ізовалентне заміщення Mn3 на Fe3. Встановлено, що за кімнатної температури зразки La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 з y  0,04 є ферома- гнітними, а зразки з y  0,04 – парамагнітними. Досліджено характер зміни намагнетованости та температури Кюрі зі зміною y. Показано, що температура Кюрі зразків серії La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 майже лінійно змен- Corresponding author: Yulia Yuriivna Shlapa E-mail: yuliashlapa@ukr.net Institute of Magnetism of the N.A.S. of Ukraine and MES of Ukraine, 36-b Acad. Vernadsky Blvd., 03680 Kyiv, Ukraine Institute of Physics of the N.A.S. of Ukraine, 46 Nauky Ave., 03028 Kyiv, Ukraine. **V. I. Vernadsky Institute of General and Inorganic Chemistry of the N.A.S. of Ukraine, 32/34 Acad. Palladin Ave., 03142 Kyiv, Ukraine. Please cite this article as: T. I. Polek, O. I. Tovstolytkin, A. M. Pogorily, M. M. Kulyk, Yu. Yu. Shlapa, S. O. Solopan, and A. G. Bilous, Crystallographic, Magnetic, and Magnetoresistive Properties of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 Ceramics, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 38, No. 4: 477—490 (2016) (in Ukrainian), DOI: 10.15407/mfint.38.04.0477. Металлофиз. новейшие технол. / Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, т. 38, № 4, сс. 477—490 / DOI: 10.15407/mfint.38.04.0477 Оттиски доступны непосредственно от издателя Фотокопирование разрешено только в соответствии с лицензией 2016 ИМФ (Институт металлофизики им. Г. В. Курдюмова НАН Украины) Напечатано в Украине. 478 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін. шується зі збільшенням вмісту Fe. Одержані результати уможливлюють надійно прогнозувати магнітні параметри системи La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 в області невеликих значень y (y  0—0,1), що є важливим для застосування цих матеріялів у медицині, зокрема в магнітних рідинах при створенні індукторів гіпертермії. Ключові слова: манганіт, кристалічна структура, температура Кюрі, на- магнетованість, магнітоопір. Исследованы кристаллографические, магнитные и магниторезистивные свойства керамических образцов гетерозамещённых лантан-стронциевых манганитов, легированных железом. Образцы для исследования были из- готовлены путём спекания порошков, полученных по золь—гель-мето- дике. Показано, что с увеличением содержания железа объём элементар- ной ячейки уменьшается, что указывает на частичное изовалентное за- мещение Mn3 на Fe3. Установлено, что при комнатной температуре об- разцы La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 с y  0,04 являются ферромагнитными, а об- разцы с y  0,04 – парамагнитными. Исследован характер изменения намагниченности и температуры Кюри с изменением y. Показано, что температура Кюри образцов серии La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 почти линейно уменьшается с увеличением содержания железа. Полученные результаты позволяют надёжно прогнозировать магнитные параметры системы La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 в области небольших значений y (y  0—0,1), что яв- ляется важным для применения данных материалов в медицине, в част- ности для использования в магнитных жидкостях при создании индукто- ров гипертермии. Ключевые слова: манганит, кристаллическая структура, температура Кюри, намагниченность, магнитосопротивление. Crystallographic, magnetic, and magnetoresistive properties of heterosub- stituted lanthanum—strontium manganite ceramic samples doped with Fe are studied. The samples for investigation are fabricated by sintering of powders synthesized by sol—gel method. As shown, the lattice unit-cell volume de- creases with the growing of Fe content that points on partially isovalent sub- stitution of Mn3 by Fe3. As established, the La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 samples with y  0.04 are ferromagnetic, and the samples with y  0.04 are paramag- netic at room temperature. The character of changes of both the magnetiza- tion and the Curie point with the change of y is investigated. As shown, the Curie temperature of the La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 samples almost linearly de- creases with the increasing of the Fe content. Obtained results allow predict- ing reliably the magnetic parameters of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 system in the range of small y values (y  0—0.1) that is important for the application of these materials in medicine, particularly for using them in magnetic fluids as the inductors of hyperthermia. Key words: manganite, crystalline structure, Curie temperature, magnetiza- tion, magnetoresistance. (Отримано 15 грудня 2015 р.; остаточн. варіянт– 17 лютого 2016 р.) КРИСТАЛОГРАФІЧНІ, МАГНІТНІ ТА МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ 479 1. ВСТУП Останнім часом феромагнітні наноматеріяли набувають все ширшо- го практичного використання [1]. Структура, хімічні та фізичні властивості нанорозмірних об’єктів можуть значно змінюватися в порівнянні з об’ємними матеріялами [2]. Феромагнітні нанооб’єкти є перспективними для застосування в медицині [3], зокрема, для магнітної гіпертермії – методу лікування онкологічних пухлин шляхом введення в них магнітних наночастинок і подальшого ло- кального підвищення температури в області концентрації наночас- тинок до 42—45С [4]. Джерелом нагрівання наночастинок є зовні- шнє змінне магнітне поле з відповідними параметрами [5]. Відомо, що під дією змінного магнітного поля магнітні наночас- тинки розсіюють енергію в навколишнє середовище за рахунок ре- лаксаційного механізму Брауна (обертання частинки як цілого) або процесів, пов’язаних з перемагнічуванням [35]. За умови фіксова- них параметрів зовнішнього магнітного поля (частота і амплітуда), ефективність нагріву в обох випадках залежить від температури навколишнього середовища, а також магнітної анізотропії, розміру частинок, розкиду за величинами цих параметрів. У першому ви- падку ефективність нагріву також залежить від в’язкости рідини, в якій знаходяться наночастинки, а в другому – від магнітного мо- менту наночастинок. Нажаль, розроблення методів керування ци- ми параметрами є непростою задачею, яка до цього часу не знайшла вирішення. На сьогоднішній день як індуктори гіпертермії широко викорис- товуються магнітні рідини на основі наночастинок магнетиту Fe3O4 [6]. У цьому випадку існує небезпека перегріву та руйнування здо- рових тканин, оскільки нагрівання феро- та ферімагнітних матері- ялів відбувається у всьому діяпазоні існування спонтанної намаг- нетованости (тобто до температури Кюрі TC), а значення TC для маг- нетиту є досить високим (585С) [7]. Враховуючи складності, пов’язані з контролем температури всередині живих організмів, знаходження шляхів вирішення такої проблеми виходить на пе- редній план у комплексі сучасних досліджень. Проблему уникнення локального перегріву можна вирішити ви- користанням феромагнітних наночастинок, в яких температура Кюрі буде знаходитись у діяпазоні 42—45С [8]. Саме тому останнім часом особлива увага приділяється манганітам складу La1xSrxMnO3. У цих матеріялах, на відміну від Fe3O4, температура Кюрі залежить від хімічного складу, і її можна змінювати в межах 20—70С за рахунок зміни співвідношення між La та Sr [9] або за ра- хунок заміщення Mn на інші елементи, наприклад, Fe [10]. Варто зазначити, що система взаємодій, яка визначає магнітні властивості заміщених манганітів (La, Sr)MnO3, включає електрон- 480 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін. ні і ґратницеві ступені вільности [11] і до цього часу досконало не вивчена. Так вихідна сполука LaMnO3 кристалізується в кристалі- чній структурі деформованого перовськіту і виявляє антиферомаг- нітне впорядкування. При частковому заміщенні La на Sr магніто- активний Mn знаходиться в двох різних ступенях окиснення – Mn3 і Mn4. Ці катіони Mn займають еквівалентні положення в ко- мірці, і відбувається постійний перехід електронів від катіонів Mn3 до катіонів Mn4 через 2р-орбіталі аніонів O 2. За рахунок такого по- двійного обміну заміщений манганіт La1xSrxMnO3 набуває ферома- гнітних властивостей [12], а магнітні параметри (температура Кюрі та спонтанна намагніченість) суттєво залежать від співвідношення між кількістю катіонів Mn3 і Mn4. Враховуючи це, ефективного керування магнітними параметрами можна досягти шляхом замі- щень як у підґратниці лантану, так і в підґратниці мангану. Відомо, що метод та умови синтезу можуть суттєво впливати на магнітні параметри заміщених манганітів [13]. До цього часу зу- силля дослідників головним чином були спрямовані на вивчення властивостей манганітів, синтезованих методом твердофазного си- нтезу, однак недоліком цього методу є те, що процес синтезу проті- кає з утворенням великої кількости проміжних фаз [14]. На відмі- ну від твердофазного синтезу, золь—ґель-метода ґрунтується на ви- користанні однорідної суміші реаґентів та дозволяє одержати од- нофазний продукт з малими розмірами зерен та їх вузьким розподі- лом за розміром. У роботах [15] досліджено властивості лантан-стронційових ман- ганітів, в яких манган частково заміщений залізом. Показано, що невеликі заміщення (до 10%) такого типу дозволяють контролюва- ти температуру Кюрі в температурному діяпазоні, що задовольняє вимогам, потрібним для застосування в магнітній гіпертермії. Вра- ховуючи особливості золь—ґель-методи, перспективним може бути її використання для синтезу зразків (La, Sr)Mn1yFeyO3 з метою на- дійного та передбачуваного керування їхніми магнітними парамет- рами. Метою даної роботи є синтез зразків La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 (y  0— 0,1) золь—ґель-методою, дослідження їхніх кристалографічних, ма- гнітних та магніторезистивних властивостей і з’ясування законо- мірностей зміни структурних та магнітних параметрів при зміні вмісту Fe. 2. МЕТОДИ ДОСЛІДЖЕННЯ Наночастинки манганіту, леґованого залізом, синтезували золь— ґель-методою. Як вихідні реаґенти використовували водні розчини нітратів металів La(NO3)3, Sr(NO3)3, Mn(NO3)2, Fe(NO3)3. Необхідну кількість вихідних солей розчиняли в бідистильованій воді та дода- КРИСТАЛОГРАФІЧНІ, МАГНІТНІ ТА МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ 481 вали лимонну кислоту й етиленгліколь, що виступають як ґелеут- ворювачі. Одержану реакційну суміш нагрівали з перемішуванням. В ході реакції поліестерифікації утворювався полімерний ґель. Внаслідок піролізу цього ґелю при 200С утворився аморфний пре- курсор La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3, який піддавали подальшій термообро- бці: прекурсор нагрівали до 800С та витримували при цій темпера- турі протягом 2 год. Одержані порошки наночастинок манганіту La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 пресували в таблетки (77 мм 2) з додаванням 5% водного розчину полівінілового спирту та спікали в атмосфері повітря при темпера- турі 1613 К впродовж 2 годин. Рентґенофазовий та рентґеноструктурний аналізи одержаних порошків було виконано на дифрактометрі DRON-4 (CuK-випромі- нювання). Кристалографічні параметри елементарної комірки од- нофазного продукту було обраховано за Рітвельдовим методом з ви- користанням пакета програм FULL-PROF. Магнітні, електричні та магніторезистивні вимірювання викону- валися для випадку паралельної орієнтації магнітного поля до площини пластини. Магнітні властивості досліджували з допомо- гою вібраційного магнітометра LDJ-9500 в діяпазоні полів 10 кЕ і температур (110—360) К. Температурні залежності електричного опору (R0) вимірювали без прикладання магнітного поля в цьому ж діяпазоні температур. Вимірювання залежности значень магнітоо- пору від величини прикладеного магнітного поля виконувалися в полях до 15 кЕ при кімнатній температурі (295 К). Магнітоопір знаходили за формулою MR  100%(RH  R0)/R0, де RH – електри- чний опір при прикладанні магнітного поля величиною Н. 3. РЕЗУЛЬТАТИ ДОСЛІДЖЕННЯ ТА ЇХ ОБГОВОРЕННЯ На рисунку 1 наведено дані рентґеноструктурного аналізу для ке- рамічних зразків гетерозаміщених манганітів La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3, де y  0—0,1. З одержаних результатів видно, що всі зразки є одно- фазними та кристалізуються в структурі деформованого перовські- ту з просторовою групою R—3c. З рентґенограм було розраховано параметри елементарної комірки (лінійні розміри а  b, c та об’єм V) за Рітвельдовим методом; результати з відповідними R-факторами відповідности (Rf та RB) зведено в таблицю. Як видно з табл. 1, зі збільшенням вмісту заліза параметри та об’єм кристалічної ґрат- ниці зменшуються. Якщо порівняти йонні радіуси Fe3 (0,645 Å) і Mn3 (0,65 Å), то такий характер зміни кристалографічних параме- трів свідчить про те, що йони Fe3 ізовалентно заміщують йони Mn3. Варто зазначити, що, згідно з даними роботи [15], для полікрис- талічних зразків системи (La, Sr)(Mn, Fe)O3, синтезованих твердо- 482 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін. фазним методом, також спостерігається монотонне зменшення структурних параметрів комірки зі збільшенням вмісту заліза. Од- нак числові значення дещо відрізняються. Це свідчить про те, що параметри елементарної комірки можуть змінюватись залежно від методу синтезу. З рисунка 2 видно, що параметри елементарної комірки для зра- зків з y  0—0,1 зменшуються лінійно, що, згідно з правилом Вегар- да [16], вказує на утворення твердих розчинів заміщення в усьому концентраційному діяпазоні, який досліджувався в цій роботі. Рис. 1. Дані рентґеноструктурного аналізу для керамічних зразків La0,77Sr0,23Mn1-yFeyO3 синтезованих золь—ґель-методою; температура спі- кання 1613 К. Fig. 1. Data of X-Ray structural analysis for La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 ceramic samples synthesized by sol—gel method; sintering temperature is 1613 K. ТАБЛИЦЯ 1. Кристалографічні параметри керамічних зразків системи La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 (y  0—0,1). TABLE 1. Crystallographic parameters of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 (y  0—0.1) ceramic samples. y 0,00 0,02 0,04 0,06 0,08 0,1 a, Å 5,5253(2) 5,55253(1) 5,5248(1) 5,5236(2) 5,5224(1) 5,5222(2) c, Å 13,383(6) 13,373(1) 13,367(3) 13,363(4) 13,362(4) 13,360(2) V, Å3 353,83(2) 353,57(2) 353,34(1) 353,08(8) 352,91(1) 352,82(8) RB, % 5,6 3,8 4,2 2,70 5,37 4,57 Rf, % 6,9 4,9 5,4 4,92 9,73 8,76 RB – Бреґґів фактор, Rf – фактор відповідности форми. КРИСТАЛОГРАФІЧНІ, МАГНІТНІ ТА МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ 483 На рисунку 3, а, б зображені залежності намагнетованости М, нормованої на масу, від магнітного поля Н для всіх 6 зразків при T  120 та 295 К. В області низьких температур (120 К) всі зразки є феромагнітними з коерцитивною силою біля 500 Е. При збільшенні y від нуля до 0,10 намагніченість насичення спадає з  88 до  67 емо/г. Поведінка зразків в області кімнатної температури (295 К) суттє- во відрізняється від низькотемпературної. Зразки з y  0, 0,02 і 0,04 виявляють тенденцію до насичення в сильних полях, як це власти- во феромагнетикам. Зі збільшенням y від нуля до 0,04 коерцитивна сила зменшується з  34 до  8 Е (див. вставку до рис. 3, б). Шляхом лінійної екстраполяції залежностей М(Н) з області сильних полів до H  0 були одержані значення спонтанної намагнетованости, які при 295 К складають  46, 34,5 і 15,2 емо/г для зразків з y  0, 0,02 і 0,04 відповідно. Залежності М(Н) для La0,77Sr0,23Mn1 yFeyO3 з y  0,06, 0,08, 0,1 є практично лінійними, що характерно для парамагнітного стану. Коерцитивна сила в цих зразках є нехтовно малою. На рисунку 4 показано концентраційну залежність нормованої на масу намагнетованости, одержану з вимірів при кімнатній тем- пературі в полі H  9,5 кЕ. На цьому ж рисунку показано концент- раційні діяпазони, в межах яких зразки є феромагнітними (FM) Рис. 2. Залежності кристалографічних параметрів зразків твердих розчи- нів системи La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 (y  0—0,1) від вмісту заліза: a  b, c – лі- нійні параметри, Å; V – об’єм елементарної комірки, Å3. Fig. 2. Dependences of crystallographic parameters of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 (y  0—0.1) solid solution samples on Fe content: a  b, c – linear parameters, Å; V – volume of the elementary unit cell,Å3. 484 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін. (y  0,04) чи парамагнітними (PM) (y  0,04) при кімнатній темпера- турі. Вимірювання, аналогічні до показаних на рисунку 3, були вико- нані для всієї серії зразків при різних температурах в інтервалі 120—360 К. Ґрунтуючись на одержаних даних, було побудовано те- мпературні залежності спонтанної намагнетованости, зображені на Рис. 3. Залежності намагнетованости, нормованої на масу, від величини магнітного поля для зразків La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 при 120 К (а) та 295 К (б). На вставках у збільшеному вигляді показано ці ж залежності в області слабких магнітних полів. Fig. 3. Dependences of magnetization normalized by mass on magnetic field for the samples of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3 at 120 K (a) and 295 K (б). The same scaled-up dependences for weak magnetic fields are shown in inserts. КРИСТАЛОГРАФІЧНІ, МАГНІТНІ ТА МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ 485 рис. 5. Температуру Кюрі для кожного зразка визначали як температу- ру, при якій апроксимована з низькотемпературної области намаг- ніченість стає нульовою. Концентраційну залежність ТC показано на рис. 6. Як видно з рисунка, при заміщенні мангану залізом тем- пература фазового переходу зменшується практично лінійно з Рис. 4. Концентраційна залежність нормованої на масу намагнетованости, одержана з вимірів при кімнатній температурі в полі H  9,5 кЕ. Fig. 4. Concentration dependence of magnetization normalized by mass, which is obtained using the data of measurements at room temperature under the field with H  9.5 kOe. Рис. 5. Температурні залежності спонтанної намагнетованости для зразків La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3. Fig. 5. Temperature dependences of spontaneous magnetization for the sam- ples of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3. 486 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін.  347 К для зразка з y  0 до температури  234 К для зразка з y  0,1. У роботі [17] висловлюється думка, що високі значення електри- чної провідности та магнітоопору, характерні для заміщених ман- ганітів, можуть призводити до додаткових високочастотних енер- гетичних втрат, що вказує на необхідність дослідження електрич- них та магніторезистивних параметрів синтезованих матеріялів. Також електричні та магніторезистивні вимірювання надають додаткову інформацію про магнітний стан та особливості фазових переходів, оскільки електрична провідність заміщених манганітів суттєво залежить від магнітного стану [18]. На рисунку 7 зображено температурні залежності відносного електричного опору (R0/Rmax) для зразків, що досліджуються. Як видно з рисунка, всі зразки виявляють характерний для манганітів хід температурної залежности, що характеризується наявністю пі- ка електроопору [19]. Слід зазначити, що в дрібно- та нанокриста- лічних зразках заміщених манганітів температура максимуму еле- ктроопору не завжди є близькою до температури Кюрі, як це спо- стерігається в монокристалах [20]: внесок від міжкристалічних та міжзернових меж часто призводить до непрогнозованого характеру залежностей R(T). Однак той факт, що температура піка електрич- ного опору знижується зі збільшенням вмісту заліза, свідчить про послаблення феромагнітних взаємодій при збільшенні y від 0 до 0,1. На вставці до рис. 7 наведено концентраційну залежність пито- мого електричного опору 0 при 295 К. Зі збільшенням y від нуля до 0,1 значення 0 збільшується приблизно на порядок величини (з  5 до 80 Омсм). Оцінки, зроблені в роботі [5], показують, що для нано- Рис. 6. Залежність температури Кюрі від вмісту Fe в зразках La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3. Fig. 6. Dependence of Curie temperature on iron content in samples of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3. КРИСТАЛОГРАФІЧНІ, МАГНІТНІ ТА МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ 487 частинок з діяметром у декілька десятків нанометрів (наночастин- ки саме з такими розмірами є перспективними для використання в гіпертермії) і зазначеними величинами питомого електричного опору додаткові втрати, спричинені збудженням вихрових струмів, будуть нехтовно малими. На рисунку 8 наведено результати магніторезистивних вимірю- вань, виконаних за кімнатної температури (295 К). Бачимо, що зра- зки з y  0—0,04 мають характерний для феромагнетику профіль кривої MR(Н) [11]. Абсолютна величина MR досягає 5,5% в полі біля 15 кЕ. Магнітоопір зразків з y  0,04 значно менший, а залеж- ності MR(Н) виявляють від’ємну кривину, що характерно для ман- ганітів у парамагнітному стані [19]. Механізм формування від’ємного магнітоопору в заміщених пе- ровськитових манганітах є наступним. У цих матеріялах реалізу- ється унікальна ситуація: електрони 3d-оболонки мангану беруть участь як в обмінних процесах, що формують магнітне впорядку- вання (в, так званому, подвійному обміні [19]), так і в процесі пере- несення заряду. До того ж ймовірність перенесення заряду зале- жить від кута між магнітними моментами сусідніх йонів, а отже, від магнітного стану матеріялу (феромагнетик, парамагнетик). При зміні температури перехід від парамагнітного до феромагні- тного стану виявляється суміщеним з переходом від ізолювального Рис. 7. Температурні залежності нормованого електричного опору (R0/Rmax) для зразків La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3. На вставці показано концент- раційну залежність питомого електричного опору при 295 К. Fig. 7. Temperature dependences of normalized electrical resistance (R0/Rmax) for samples of La0.77Sr0.23Mn1yFeyO3. Concentration dependence of electrical resistivity at 295 K is shown in insert. 488 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін. чи слабкопровідного стану до металічного. Зовнішнє магнітне поле збільшує ступінь кореляції між магнітними моментами сусідніх йонів, що, в свою чергу, збільшує ймовірність перенесення заряду між цими йонами, а отже, призводить до появи значного від’ємного магнітоопору [11, 19]. Слід зазначити, що одержані при 295 К величини магнітоопору в зразках La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 не є настільки значними, щоб призво- Рис. 8. Залежність магнітоопору MR від магнітного поля H за температури 295 К. Fig. 8. Dependence of magnetoresistance MR on magnetic field H at the tem- perature of 295 K. Рис. 9. Залежності нормованої температури Кюрі, обчислені за результа- тами дослідження різних систем (La, Sr)Mn1yFeyO3. Fig. 9. Dependences of normalized Curie temperature, calculated with use the results of studies of different systems (La, Sr)Mn1yFeyO3. КРИСТАЛОГРАФІЧНІ, МАГНІТНІ ТА МАГНІТОРЕЗИСТИВНІ ВЛАСТИВОСТІ 489 дити до додаткових високочастотних енергетичних втрат у наноча- стинках з діяметром у декілька десятків нанометрів [5]. На рисунку 9 показано залежності відносної температури Кюрі, побудовані на основі результатів дослідження цієї системи та даних з літератури, одержаних на зразках, виготовлених методом твердо- фазного синтезу. Бачимо, що характер залежностей є досить близь- ким. Слід однак зазначити, що золь—ґель-метода дозволяє одержати однофазний продукт з малими розмірами зерен та їх вузьким роз- поділом за розмірами, а також характеризується кращою відтво- рюваністю параметрів синтезованих матеріялів, порівняно з твер- дофазним синтезом. Це надає йому додаткові переваги. 4. ВИСНОВКИ За методою золь—ґель-синтезу було одержано серію гетерозаміще- них лантан-стронційових манганітів, леґованих залізом, і виготов- лено керамічні зразки шляхом спікання одержаних порошків при 1613 К. Було виконано повнопрофільний рентґеноструктурний аналіз та низку магнітних та магніторезистивних вимірювань. Ре- зультати рентґеноструктурного аналізу показали, що всі зразки є структурно однофазними і кристалізуються в кристалічній струк- турі перовськіту з просторовою групою R—3c. За Рітвельдовим ме- тодом було розраховано кристалографічні параметри і встановлено, що зі збільшенням вмісту заліза об’єм елементарної комірки змен- шується, що вказує на часткове ізовалентне заміщення Mn3 на Fe3. Внаслідок дослідження магнітних та магніторезистивних влас- тивостей зразків серії La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 (y  0—0,1) було встанов- лено, що за кімнатної температури зразки з y  0,04 є феромагніт- ними, а зразки з y  0,04 – парамагнітними. Досліджено характер зміни намагнетованости та температури Кюрі зі зміною y. Показа- но, що температура Кюрі зразків серії La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 майже лінійно зменшується зі збільшенням вмісту заліза. Одержані результати дозволяють надійно прогнозувати магнітні параметри системи La0,77Sr0,23Mn1yFeyO3 в області невеликих зна- чень y (y  0—0,1), що є важливим для застосування цих матеріялів у медицині, зокрема, в магнітних рідинах при створенні індукторів гіпертермії. Роботу підтримано за рахунок проекту 7-15 цільової комплексної програми фундаментальних досліджень НАН України «Фундамен- тальні проблеми створення нових речовин і матеріалів хімічного виробництва» та проектом науково-дослідних робіт молодих уче- них НАН України на 2015 р. (постанова Президії НАН України від 17.06.2015 № 168). 490 Т. І. ПОЛЕК, О. І. ТОВСТОЛИТКІН, А. М. ПОГОРІЛИЙ та ін. ЦИТОВАНА ЛІТЕРАТУРА–REFERENCES 1. N. A. Frey, S. Peng, K. Cheng, and S. Sun, Chem. Soc. Rev., 38: 2532 (2009). 2. A. Ito, M. Shinkai, H. Honda, and T. Kobayashi, J. Biosci. Bioeng., 100: 1 (2005). 3. G. Reiss and A. Hütten, Nature Materials, 4, No. 10: 725 (2005). 4. S. Solopan, А. Belous, A. Yelenich, L. Bubnovskaya, A. Kovelskaya, A. Podoltsev, I. Kondratenko, and S. Osinsky, Exp. Oncol., 33: 131 (2011). 5. V. M. Kalita, A. I. Tovstolytkin, S. M. Ryabchenko, O. V. Yelenich, S. O. Solopan, and A. G. Belous, Phys. Chem. Chem. Phys., 17: 18087 (2015). 6. A. Jordan, R. Scholz, P. Wust, H. Fachling, and R. Felix, J. Magn. Magn. Mater., 201: 413 (1999). 7. V. N. Nikiforov, Yu. A. Koksharov, S. N. Polyakov, A. P. Malakho, A. V. Volkov, M. A. Moskvina, G. B. Khomutov, and V. Yu. Irkhin, J. Alloy Compd., 569: 58 (2013). 8. A. A. Kuznetsov, O. A. Shlyakhtin, N. A. Brusentsov, and O. A. Kuznetsov, Eur. Cells Mater., 3: 75 (2002). 9. C. Zener, Phys. Rev., 82: 403 (1951). 10. S. L. Young, Y. C. Chen, H. Z. Chen, L. Horng, and J. F. Hsueh, J. Appl. Phys., 91, No. 10: 8915 (2002). 11. K. Dörr, J. Phys. D: Appl. Phys., 39: 125 (2006). 12. C. P. Bean and J. D. Livingston, J. Appl. Phys., 30: 120S (1959). 13. S. O. Solopan, O. I. V’yunov, A. G. Belous , T. I. Polek, and A. I. Tovstolytkin, Solid State Sci., 14, No. 4: 501 (2012). 14. A. G. Belous, O. I. Vyunov, E. V. Pashkova, O. Z. Yanchevskii, A. I. Tovstolytkin, and A. N. Pogorily, Inorg. Mater., 39, No. 2: 161 (2003). 15. O. Z. Yanchevskii, A. I. Tovstolytkin, O. I. V’yunov, and A. G. Belous, Low Temp. Phys., 32, No. 2: 134 (2006). 16. A. R. Denton and N. W. Ashcroft, Phys. Rev., 43: 3161 (1991). 17. A. K. Pradhan, R. Bah, R. B. Konda, R. Mundle, H. Mustafa, O. Bamiduro, and R. R. Rakhimov, J. Appl. Phys., 103, No. 7: 07F704 (2008). 18. A. I. Tovstolytkin, A. N. Pogorilyi, E. V. Shypil, and D. I. Podyalovski, Phys. Met. Metallogr., 91, Suppl. 1: 214 (2001). 19. E. Dagotto, T. Hotta, and A. Moreo, Phys. Rep., 344, Iss. 1—3: 1 (2001). 20. A. I. Tovstolytkin, A. N. Pogorily, S. V. Cherepov, G. V. Bondarkova, and V. I. Silantiev, Metallofiz. Noveishie Tekhnol., 22, No. 11: 23 (2000). 21. J. Hua, C. Jia, H. Qina, J. Chena, Y. Haob, and Y. Lib, J. Magn. Magn. Mater., 241: 271 (2002). 22. J. M. Barandiaran, J. M. Greneche, T. Hernandez, F. Plazaola, and T. Rojo, J. Phys.: Condens. Matter, 14, No. 47: 12563 (2002). Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4_AKADEMPERIODYKA_.pdf Cover_MFiNT-2016_4 Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4 MFiNT_First_Page Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp. I-IV_Contents MFiNT_INFORMATION_V-X Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.427-454_Shapovalov et al Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.455-475_Gavriljuk et al Blank page_476 Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.477-490_Polek et al Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.491-508_Kudryavtsev et al Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.509-517_Bulyk et al Blank page_518 Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.519-529_Tytarenko et al Blank page_530 Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.531-544_Zaulychny et al Metallofiz. Noveishie Tekhnol. 2016, vol. 38, No. 4, pp.545-563_Vasyliev et al Blank page_564 MFiNT_Last_Page << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <FEFF005500740069006c006900730065007a00200063006500730020006f007000740069006f006e00730020006100660069006e00200064006500200063007200e900650072002000640065007300200064006f00630075006d0065006e00740073002000410064006f00620065002000500044004600200070006f0075007200200075006e00650020007100750061006c0069007400e90020006400270069006d007000720065007300730069006f006e00200070007200e9007000720065007300730065002e0020004c0065007300200064006f00630075006d0065006e00740073002000500044004600200063007200e900e90073002000700065007500760065006e0074002000ea0074007200650020006f007500760065007200740073002000640061006e00730020004100630072006f006200610074002c002000610069006e00730069002000710075002700410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e0030002000650074002000760065007200730069006f006e007300200075006c007400e90072006900650075007200650073002e> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <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> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Кристалографічні, магнітні та магніторезистивні властивості кераміки La₀,₇₇Sr₀,₂₃Mn₁₋yFeyO₃

Репозитарії

Схожі ресурси