Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью

Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью

Эффект безотражательного нормального прохождения электромагнитных волн через симметричные трехслойные структуры, содержащие слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью, вызывает большой интерес. Это обусловлено как необычным характером этого эффекта, так и его уникальными техническими прилож...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:
Bibliographische Detailangaben
Datum:2017
1. Verfasser: Белецкий, Н.Н.
Format: Artikel
Sprache:Russian
Veröffentlicht: Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України 2017
Schriftenreihe:Радіофізика та електроніка
Schlagworte:
Радиофизика твердого тела и плазмы
Online Zugang:http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/130141
Tags: Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью / Н.Н. Белецкий, С.А. Борисенко // Радіофізика та електроніка. — 2017. — Т. 22, № 2. — С. 66-71. — Бібліогр.: 7 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
id irk-123456789-130141
record_format dspace
spelling irk-123456789-1301412018-02-07T03:03:00Z Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью Белецкий, Н.Н. Радиофизика твердого тела и плазмы Эффект безотражательного нормального прохождения электромагнитных волн через симметричные трехслойные структуры, содержащие слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью, вызывает большой интерес. Это обусловлено как необычным характером этого эффекта, так и его уникальными техническими приложениями. Вместе с тем эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн исследован еще недостаточно хорошо и не все его особенности найдены и описаны. К настоящему времени эффект безотражательного прохождения рассмотрен лишь для некоторых конкретных значений диэлектрических проницаемостей и толщин симметричной трехслойной структуры. В данной работе использован общий подход, основанный на введении безразмерных толщин слоев структуры. Он позволяет исследовать эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн безотносительно к какому-то конкретному диапазону длин волн. Показано, что наличие в трехслойной структуре слоя с отрицательной диэлектрической проницаемостью приводит к существенному изменению спектра отражения электромагнитных волн. Найдено, что в спектре отражения электромагнитных волн существуют широкие области слабого отражения. Шириной этих областей можно эффективно управлять, изменяя величину отрицательной диэлектрической проницаемости среднего слоя трехслойной структуры. Изучено влияние потерь энергии в среднем слое трехслойной структуры на спектр отражения электромагнитных волн. Полученные результаты имеют важное прикладное значение для создания новых устройств электроники, фотоники и фотовольтаики. Ефект безвідбивного нормального проходження електромагнітних хвиль крізь симетричні тришарові структури, що містять шари з від’ємною діелектричною проникністю, викликає велику зацікавленість. Це зумовлено як незвичайним характером цього ефекту, так і його унікальними технічними застосуваннями. Разом з цим ефект безвідбивного проходження електромагнітних хвиль досліджений ще недостатньо добре і не всі його особливості знайдені та описані. До теперішнього часу ефект безвідбивного проходження розглянутий лише для деяких конкретних значень діелектричної проникності та товщини симетричної тришарові структури. У цій роботі використовується більш загальний підхід, що базується на введенні безрозмірних значень товщини шарів структури. Цей підхід дозволяє досліджувати ефект безвідбивного проходження електромагнітних хвиль безвідносно до якогось конкретного діапазону довжин хвиль. Показано, що наявність у тришаровій структурі шару з від'ємною діелектричною проникністю викликає істотну зміну спектру відображення електромагнітних хвиль. Знайдено, що в спектрі відображення елект-ромагнітних хвиль існують широкі області слабкого відображення. Шириною цих областей можна ефективно керувати, обираючи значення від'ємної діелектричної проникності середнього шару тришарової структури. Вивчено вплив утрати енергії в середньому шарі тришарової структури на спектр відображення електромагнітних хвиль. Отримані результати мають важливе прикладне значення для створення нових приладів електроніки, фотоніки та фотовольтаїки. The effect of reflectionless normal transit of electromagnetic waves through symmetric three-layered structures containing negative-permittivity layers excites considerable interest. It is stipulated by both an unusual nature of the effect and its unique technical applications. Moreover the electromagnetic-wave reflectionless transit effect has been investigated not enough and not all the peculiarities of the effect have been found and described yet. By now the reflectionless transit effect has been considered only for some concrete values of the permittivity and thickness of a symmetric three-layered structure. In this paper a more general approach based on entering dimentionless values of the thickness of the structure layers is used. This approach makes it possible to study the reflectionless transit effect irrelatively to some concrete wave band. It is shown that the presence of a negative-permittivity layer in a three-layered structure leads to a considerable change in the reflection spectrum of electromagnetic waves. It has been found that in the reflection spectrum of the electromagnetic waves there are wide regions of a weak reflection. The width of these regions can be controlled efficiently by matching a value of the negative permittivity of the middle layer in the three-layered structure. The influence of the energy losses in the middle layer of the three-layered structure on the reflection spectrum of the electromagnetic waves is studied. The obtained results are of great practical importance for developing new devices of electronics, photonics, and photovoltaics. 2017 Article Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью / Н.Н. Белецкий, С.А. Борисенко // Радіофізика та електроніка. — 2017. — Т. 22, № 2. — С. 66-71. — Бібліогр.: 7 назв. — рос. 1028-821X PACS: 41.20.Jb DOI: doi.org/10.15407/rej2017.02.066 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/130141 537.811:539.2 ru Радіофізика та електроніка Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
institution Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection DSpace DC
language Russian
topic Радиофизика твердого тела и плазмы
Радиофизика твердого тела и плазмы
spellingShingle Радиофизика твердого тела и плазмы
Радиофизика твердого тела и плазмы
Белецкий, Н.Н.
Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
Радіофізика та електроніка
description Эффект безотражательного нормального прохождения электромагнитных волн через симметричные трехслойные структуры, содержащие слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью, вызывает большой интерес. Это обусловлено как необычным характером этого эффекта, так и его уникальными техническими приложениями. Вместе с тем эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн исследован еще недостаточно хорошо и не все его особенности найдены и описаны. К настоящему времени эффект безотражательного прохождения рассмотрен лишь для некоторых конкретных значений диэлектрических проницаемостей и толщин симметричной трехслойной структуры. В данной работе использован общий подход, основанный на введении безразмерных толщин слоев структуры. Он позволяет исследовать эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн безотносительно к какому-то конкретному диапазону длин волн. Показано, что наличие в трехслойной структуре слоя с отрицательной диэлектрической проницаемостью приводит к существенному изменению спектра отражения электромагнитных волн. Найдено, что в спектре отражения электромагнитных волн существуют широкие области слабого отражения. Шириной этих областей можно эффективно управлять, изменяя величину отрицательной диэлектрической проницаемости среднего слоя трехслойной структуры. Изучено влияние потерь энергии в среднем слое трехслойной структуры на спектр отражения электромагнитных волн. Полученные результаты имеют важное прикладное значение для создания новых устройств электроники, фотоники и фотовольтаики.
format Article
author Белецкий, Н.Н.
author_facet Белецкий, Н.Н.
author_sort Белецкий, Н.Н.
title Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
title_short Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
title_full Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
title_fullStr Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
title_full_unstemmed Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
title_sort безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью
publisher Інститут радіофізики і електроніки ім. А.Я. Усикова НАН України
publishDate 2017
topic_facet Радиофизика твердого тела и плазмы
url http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/130141
citation_txt Безотражательное прохождение электромагнитных волн при нормальном падении на симметричную трехслойную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью / Н.Н. Белецкий, С.А. Борисенко // Радіофізика та електроніка. — 2017. — Т. 22, № 2. — С. 66-71. — Бібліогр.: 7 назв. — рос.
series Радіофізика та електроніка
work_keys_str_mv AT beleckijnn bezotražatelʹnoeprohoždenieélektromagnitnyhvolnprinormalʹnompadeniinasimmetričnuûtrehslojnuûstrukturusoderžaŝuûslojsotricatelʹnojdiélektričeskojpronicaemostʹû
first_indexed 2025-07-09T12:57:00Z
last_indexed 2025-07-09T12:57:00Z
_version_ 1837174181311021056
fulltext РРААДДІІООФФІІЗЗИИККАА ТТВВЕЕРРДДООГГОО ТТІІЛЛАА ТТАА ППЛЛААЗЗММИИ _________________________________________________________________________________________________________________ __________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 © М. М. Білецький, С. А. Борисенко, 2017 УДК 537.811:539.2 PACS: 41.20.Jb Н. Н. Белецкий, С. А. Борисенко Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины 12, ул. Акад. Проскуры, Харьков, 61085, Украина E-mail: beletski@ire.kharkov.ua БЕЗОТРАЖАТЕЛЬНОЕ ПРОХОЖДЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН ПРИ НОРМАЛЬНОМ ПАДЕНИИ НА СИММЕТРИЧНУЮ ТРЕХСЛОЙНУЮ СТРУКТУРУ, СОДЕРЖАЩУЮ СЛОЙ С ОТРИЦАТЕЛЬНОЙ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТЬЮ Эффект безотражательного нормального прохождения электромагнитных волн через симметричные трехслойные струк- туры, содержащие слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью, вызывает большой интерес. Это обусловлено как не- обычным характером этого эффекта, так и его уникальными техническими приложениями. Вместе с тем эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн исследован еще недостаточно хорошо и не все его особенности найдены и описаны. К насто- ящему времени эффект безотражательного прохождения рассмотрен лишь для некоторых конкретных значений диэлектрических проницаемостей и толщин симметричной трехслойной структуры. В данной работе использован общий подход, основанный на введении безразмерных толщин слоев структуры. Он позволяет исследовать эффект безотражательного прохождения электромаг- нитных волн безотносительно к какому-то конкретному диапазону длин волн. Показано, что наличие в трехслойной структуре слоя с отрицательной диэлектрической проницаемостью приводит к существенному изменению спектра отражения электромагнитных волн. Найдено, что в спектре отражения электромагнитных волн существуют широкие области слабого отражения. Шириной этих областей можно эффективно управлять, изменяя величину отрицательной диэлектрической проницаемости среднего слоя трех- слойной структуры. Изучено влияние потерь энергии в среднем слое трехслойной структуры на спектр отражения электромагнит- ных волн. Полученные результаты имеют важное прикладное значение для создания новых устройств электроники, фотоники и фотовольтаики. Ил. 6. Библиогр.: 7 назв. Ключевые слова: безотражательное прохождение, трехслойная структура, среда с отрицательной проницаемостью. Безотражательное прохождение электро- магнитных волн при их нормальном падении на слоистые диэлектрические структуры, содержа- щие слои с отрицательной диэлектрической про- ницаемостью, представляет большой интерес для физиков [1–5]. Исследование этого эффекта имеет большое значение как для понимания физическо- го механизма безотражательного прохождения электромагнитных волн через непрозрачные сре- ды, так и для создания новых высокочастотных устройств с уникальными характеристиками. В работах [1, 2] рассмотрены два случая безотражательного прохождения электромагнит- ных волн через симметричную трехслойную ди- электрическую структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью. В них было показано, что при увеличении тол- щины слоя с отрицательной диэлектрической проницаемостью происходит исчезновение эф- фекта безотражательного прохождения электро- магнитных волн. Физической причиной возник- новения эффекта безотражательного прохожде- ния электромагнитных волн через симметричную трехслойную диэлектрическую структуру, содер- жащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью, является интерференция электро- магнитных волн, отраженных от границ слоев трехслойной структуры [2]. Этот вывод был под- твержден в работе [3], в которой была установле- на периодичность эффекта безотражательного прохождения электромагнитных волн при изме- нении толщин диэлектрических слоев, примыка- ющих к слою с отрицательной диэлектрической проницаемостью. Отметим, что в работах [4, 5] рассматривался эффект безотражательного про- хождения электромагнитных волн через различ- ные типы симметричных и несимметричных трехслойных структур, содержащих слои с отри- цательной диэлектрической проницаемостью. При этом эффект безотражательного прохожде- ния был рассмотрен лишь в определенном час- тотном интервале для некоторых значений ди- электрических проницаемостей слоев и их тол- щин. В настоящей работе приведены новые данные об особенностях эффекта безотражатель- ного нормального прохождения электромагнит- ных волн через симметричные трехслойные структуры, содержащие слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью. Все результа- ты получены с использованием безразмерных толщин трехслойной структуры. Использование этих безразмерных величин позволило нам ис- следовать эффект безотражательного прохожде- ния электромагнитных волн безотносительно к какому-либо конкретному диапазону длин волн. Изучено влияние параметров слоя с от- рицательной диэлектрической проницаемостью на условия возникновения эффекта безотража- тельного прохождения электромагнитных волн. Показано, что наличие в трехслойной структуре слоя с отрицательной диэлектрической проница- емостью приводит к существенному изменению спектра отражения электромагнитных волн. Прежде всего это проявляется в появлении ши- роких областей слабого отражения электромаг- mailto:beletski@ire.kharkov.ua Н. Н. Белецкий, С. А. Борисенко / Безотражательное прохождение электромагнитных… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 67 нитных волн от трехслойной структуры. Шири- ной этих областей можно эффективно управлять, подбирая значение отрицательной диэлектриче- ской проницаемости среднего слоя трехслойной структуры. Изучено влияние потерь энергии в сред- нем слое трехслойной структуры на спектр отра- жения электромагнитных волн. Указаны области возможного практического применения эффекта безотражательного прохождения электромагнит- ных волн через симметричные трехслойные структуры со слоем с отрицательной диэлектри- ческой проницаемостью. 1. Постановка задачи. Пусть плоская симметричная трехслойная структура, изобра- женная на рис. 1, расположена в свободном про- странстве (среде с единичной диэлектрической проницаемостью). Плоская электромагнитная волна распространяется вдоль оси z по нормали к рассматриваемой структуре. Слой с диэлектриче- ской проницаемостью 02 <ε толщины 2d распо- ложен между двумя одинаковыми диэлектриче- скими с лоями с проницаемостями 01 >ε и тол- щинами 1d . d1 d1 d2 d1 ε1 ε1ε2 z Рис. 1. Геометрия задачи При нормальном падении электромаг- нитных волн на рассматриваемую структуру век- торы напряженностей электрического E  и маг- нитного H  полей направлены вдоль границ раз- дела сред. Зависимость электромагнитных полей от координаты z и времени t будем описывать экспоненциальным множителем ( )[ ]tzki zi ω−exp . Здесь 1=i для сред с диэлектрической проницае- мостью 01 >ε и 2=i для среды с 02 <ε . Величи- ны ω и izi kk ε0= − частота и волновое число электромагнитных волн ( λπ /20 =k , λ − длина электромагнитной волны в свободном пространстве). 2. Исследование коэффициента отраже- ния электромагнитных волн. Введем следующие обозначения: 11 ε=n , 22 ε−=n . Тогда 101 nkkz = , 202 nikkz = . Очевидно, что величина 2zk является чисто мнимой величиной и через одиноч- ный слой с 02 <ε безотражательного прохожде- ния электромагнитных волн быть не может. Тем не менее, как будет показано ниже, электромагнит- ная волна при определенных условиях может про- ходить без отражения через слоистую симметрич- ную структуру, содержащую слой с отрицательной диэлектрической проницаемостью. Используя метод матрицы распростране- ния [6, 7], для коэффициента отражения электро- магнитных волн R от исследуемой структуры находим следующее выражение: 2 ++ − + = ba bR , (1) где ( )         − − =+ 21 2 2 2 1 2121 1 sinh2sin cosh2cos2 2 ϕϕ ϕϕ nn nn ina ; (2) ( ) ( )( ) ( )( ) ;sinh 1 2cos1 cosh2sin12 22 2 2 1 2 1 1 2 2 2 1 2 1 21 2 121 ϕ ϕ ϕϕ         +− −± + +±=± nnn nnn nnnb  (3) ., 22021101 dnkdnk == ϕϕ (4) Очевидно, что эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн через рас- сматриваемую структуру будет иметь место, если 0=−b . Рассмотрим вначале случай, когда слой с 02 <ε отсутствует, т. е. 02=d . При этом 02 =ϕ и условие 0=−b выполняется, если 02sin 1 =ϕ . Это означает, что эффект безотражательного прохож- дения электромагнитных волн имеет место вся- кий раз, когда на оптической толщине структуры 112 dn укладывается целое число полуволн, то есть когда ,2/2 11 λmdn = где Nm∈ . Введем безразмерные толщины слоев рассматриваемой структуры λ/11 dnx = и λ/22dny = . С учетом введенных величин xπϕ 21 = , yπϕ 22 = . Если 02 =d ( 02 == yϕ ), то эффект безотражательного прохождения электро- магнитных волн будет иметь место при 4/mx = , где Nm∈ . На рис. 2 изображены зависимости )(xR для 14,21 =n (кварц), 0,42 =n при различных значениях величины y. Из этого рисунка видно, что при 0=y точки безотражательного прохож- дения электромагнитных волн расположены пе- риодически на оси x на расстоянии 0,25 друг от друга. С увеличением y вид зависимостей )(xR Н. Н. Белецкий, С. А. Борисенко / Безотражательное прохождение электромагнитных… _________________________________________________________________________________________________________________ 68 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 существенным образом изменяется. Точки безот- ражательного прохождения на зависимости )(xR уже располагаются неравномерно. Они начинают попарно смещаться друг к другу, формируя ши- рокие области слабого отражения от рассматри- ваемой структуры (кривые 05,0=y и 1,0=y ). Области слабого отражения периодически распо- ложены по оси x с периодом 0,5. Отметим, что существуют такие значения y, при которых 0≈R в широкой области значений x (кривая 1,0=y на рис. 2). Рис. 2. Графики зависимости R(x) при различных значениях величины y При некотором значении maxyy = точки безотражательного прохождения электромагнит- ных волн в каждой области слабого отражения совпадают. При этом зависимости )(xR пред- ставляют собой ряд нулевых минимумов. Каждый последующий минимум соответствует измене- нию оптической длины двух слоев с 01 >ε на ве- личину, равную длине волны .λ При дальней- шем увеличении y эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн исчезает. На рис. 2 этому случаю соответствует кривая 12,0=y . Видно, что для этого случая минималь- ное значение коэффициента отражения уже от- лично от нуля. Отметим, что как следует из рис. 2, наличие слоя с 02 <ε приводит к появле- нию областей, характеризующихся большими значениями коэффициента отражения. Таким образом, для симметричной трех- слойной структуры, содержащей слой с отрица- тельной диэлектрической проницаемостью, су- ществует максимальное значение параметра maxyy = , больше которого эффект безотражатель- ного прохождения электромагнитных волн при их нормальном падении на структуру отсутствует. При фиксированных значениях 1n , 2n и λ вели- чина maxy определяет максимальное значение 2d , при котором еще может наблюдаться эффект без- отражательного прохождения через симметрич- ную трехслойную структуру со слоем с отрица- тельной диэлектрической проницаемостью. Покажем теперь, как смещаются точки безотражательного прохождения электромагнит- ных волн при изменении величины y. При этом мы ограничимся лишь первой областью слабого отражения электромагнитных волн, соответству- ющей наименьшим значениям параметра x. На рис. 3 изображена зависимость )(yx , соответст- вующая безотражательному прохождению электро- магнитных волн в случае, когда 14,21 =n , 0,42 =n . Эта зависимость состоит из двух ветвей, которые при увеличении y сближаются и сопри- касаются в точке с координатами conxy ,max . Об- ласть между двумя ветвями соответствует малым значениям коэффициента отражения электромаг- нитных волн. При maxyy > эффект безотража- тельного прохождения через рассматриваемую симметричную трехслойную структуру отсутст- вует. Рис. 3. Графики зависимости x(y), при которых наблюдается эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн Рассмотрим теперь, как зависят предель- ные величины maxy и conx от величины 2n . На рис. 4 представлены зависимости )( 2max ny и )( 2nxcon при 14,21 =n . Из него видно, что с уве- личением 2n величина maxy уменьшается. В то же время величина conx растет. Это означает, что для существования эффекта безотражательного прохождения электромагнитных волн при увели- чении абсолютной величины диэлектрической проницаемости 2ε необходимо или уменьшать 2d или увеличивать λ . При этом, как следует из за- висимости )( 2nxcon , необходимо увеличивать величину 1d . 0,9 0,8 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 0,2 0,1 0,0 0,25 0,50 0,75 1,00 1,25 x y = 0,00 y = 0,05 y = 0,10 y = 0,12 R 0,00 0,02 0,04 0,06 0,08 0,10 0,12 y 0,25 0,20 0,15 0,10 0,05 0,00 x (ymax, xcon) Н. Н. Белецкий, С. А. Борисенко / Безотражательное прохождение электромагнитных… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 69 Рис. 4. Графики зависимости ymax(n2) и xcon(n2), соответствую- щие исчезновению эффекта безотражательного прохождения электромагнитных волн Следует отметить, что величина maxy за- висит не только от 2n , но и от .1n При фиксиро- ванном значении 2n величина maxy растет с уве- личением 1n . Таким образом, мы можем осу- ществлять безотражательное прохождение электро- магнитных волн через рассматриваемую структу- ру в заданном диапазоне длин волн, подбирая не только геометрические размеры слоев, но и вели- чины их диэлектрических проницаемостей. 3. Учет диссипации энергии в структуре. В заключение рассмотрим, как влияет диссипация энергии в слое с отрицательной диэлектрической проницаемостью на эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн через сим- метричную структуру, изображенную на рис. 1. С этой целью мы будем считать, что величина 2n описывается следующим выражением: ( )δinn r −= 122 , (5) где rn2 – вещественная часть ;2n δ – параметр, связанный с диссипацией энергии в слое с 02 <ε . Предположим, что потери энергии в рас- сматриваемой структуре малы, т. е. 1<δ . В ка- честве безразмерной толщины слоя с 02 <ε бу- дем использовать параметр λ/22 dny rr = . На рис. 5 изображена зависимость )(xR при 14,21 =n , 0,42 =rn , 1,0=δ для различных значений величины ry . Видно, что для малых значений ry эф- фект безотражательного прохождения электро- магнитных волн через рассматриваемую структу- ру сохраняется ).05,0( =ry При этом области слабого отражения становятся несимметричными в силу того, что два минимальных значения R в этих областях уже не равны друг другу. Первый минимум R в областях пониженного отражения является ненулевым, а второй равен нулю ).05,0( =ry С увеличением ry расстояние между минимумами R уменьшается, причем первый ми- нимум исчезает, а второй минимум становится ненулевым ).1,0( =ry Таким образом, наличие потерь энергии в слое с 02 <ε сужает диапазон значений ry , при которых может наблюдаться эффект безотражательного прохождения электро- магнитных волн. При 12,0=ry , как следует из графиков рис. 5, на зависимостях )(xR сущест- вуют периодические одиночные минимумы, со- ответствующие областям слабого отражения электромагнитных волн. Рис. 5. Графики зависимости R(x) для различных значений величины yr при n1 = 2,14, n2r = 4,0, δ = 0,1 Увеличение потерь энергии в рассматри- ваемой структуре приводит к уменьшению верх- ней границы диапазона значений параметра ry , в котором существует эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн, что иллю- стрирует рис. 6. Из него видно, что уже начиная с 05,0=ry величина R не равна нулю, т. е. эффект безотражательного прохождения через рассмат- риваемую структуру отсутствует. Рис. 6. Графики зависимости R(x) для различных значений величины yr при n1 = 2,14, n2r = 4,0, δ = 0,2 0,9 0,8 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 0,2 0,1 0,0 0,25 0,50 0,75 1,00 1,25 x yr = 0,00 yr = 0,05 yr = 0,10 yr = 0,12 R 3 4 5 6 7 8 9 10 n2 0,18 0,16 0,14 0,12 0,10 0,08 0,06 0,04 (y m ax , x co n) ymax xcon 0,9 0,8 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 0,2 0,1 0,0 0,25 0,50 0,75 1,00 1,25 x yr = 0,00 yr = 0,05 yr = 0,10 yr = 0,12 R Н. Н. Белецкий, С. А. Борисенко / Безотражательное прохождение электромагнитных… _________________________________________________________________________________________________________________ 70 ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 Увеличение величины δ приводит также к сужению областей слабого отражения электро- магнитных волн и увеличению минимального значения R в этих областях. Выводы. Введение безразмерных тол- щин x и y симметричной трехслойной структу- ры, содержащей слой с отрицательной диэлект- рической проницаемостью, позволяет исследо- вать эффект безотражательного прохождения электромагнитных волн безотносительно к рабо- чему диапазону длин волн. Эффект безотража- тельного прохождения электромагнитных волн существует в том случае, когда безразмерная толщина непрозрачного слоя y не превосходит некоторого критического значения maxy . При maxyy < зависимость )(xR представляет собой периодическую последовательность областей слабого отражения, которые расположены между двумя нулевыми значениями коэффициента от- ражения R. При этом между областями слабого отражения располагаются области сильного от- ражения от рассматриваемой структуры. Наличие потерь энергии в слое с отрицательной диэлект- рической проницаемостью приводит к уменьше- нию величины maxy и сужению областей слабого отражения электромагнитных волн. Симметричные трехслойные структуры, содержащие слой с отрицательной диэлектриче- ской проницаемостью, могут применяться для создания слабоотражающих устройств в различ- ных диапазонах длин волн. Изменяя параметры слоя с отрицательной диэлектрической проница- емостью, можно изменять величину области сла- бого отражения электромагнитных волн. Это об- стоятельство может быть использовано для уве- личения поглощения электромагнитных волн солнечными элементами и, следовательно, увели- чения их производительности. Библиографический список 1. Zhou Lei, Wen Weijia, Chan C. T., Sheng Ping. Electromag- netic-Wave Tunneling Through Negative-Permittivity Media with High Magnetic Fields. Phys. Rev. Lett. 2006. Vol. 94, N 24. P. 243905 (4 p.). DOI: 10.1103/PhysRevLett.94.243905 2. Hooper I. R., Preist T. W., Sambles J. R. Making Tunnel Barriers (Including Metals) Transparent. Phys. Rev. Lett. 2006. Vol. 97, N 5, P. 053902 (4 p.). DOI: 10.1103/PhysRevLett.97.053902 3. Wei Li. Resonant tunneling condition and transmission perio- dic characteristics for a metal barrier in the Fabry–Perot cavi- ty. Mater. Res. Express. 2016. Vol. 3, N 12. P. 126201 (7 p.). DOI: 10.1088/2053-1591/3/12/126201 4. Cojcaru E. Electromagnetic tunneling in lossless trilayer stacks containing single-negative metamaterials. Prog. Electromagn. Res. 2011. Vol. 113. P. 227–249. DOI: 10.2528/PIER11010707 5. Yang Chao, Zhao Hui. Electromagnetic tunneling through a three-layer asymmetric medium containing epsilon-negative slabs. Cent. Eur. J. Phys. 2013. Vol. 11, N 5. P. 594–600. DOI: 10.2478/s11534-013-0251-z 6. Beletskii N. N., Borysenko S. A., Gvozdev N. I. Interaction of plasma and defective modes in one-dimensional layered peri- odic dielectric structures bordering upon plasma-like media. Telecommunications and Radio Engineering. 2015. Vol. 74, N 13. P. 1175–1191. DOI: 10.1615/TelecomRadEng.v74.i13.50 7. Beletskii N. N., Borysenko S. A. On The Spectrum Of Elec- tromagnetic Waves In The One-Dimensional Defective Pho- ton Crystal Bordering On Conducting Medium. Telecommu- nications and Radio Engineering. 2016. Vol. 75, N 16. P. 1457–1465. DOI: 10.1615/TelecomRadEng.v75.i16.40 REFERENCES 1. ZHOU, LEI, WEN, WEIJIA, CHAN, C. T., SHENG, PING, 2006. Electromagnetic-Wave Tunneling Through Negative- Permittivity Media with High Magnetic Fields. Phys. Rev. Lett. June, vol. 94, no. 24, pp. 243905 (4 p.). DOI: 10.1103/PhysRevLett.94.243905 2. HOOPER, I. R., PREIST, T. W., SAMBLES, J. R., 2006. Making Tunnel Barriers (Including Metals) Transparent. Phys. Rev. Lett. Aug., vol. 97, no. 5, pp. 053902 (4 p.). DOI: 10.1103/PhysRevLett.97.053902 3. WEI, LI, 2016. Resonant tunneling condition and transmission periodic characteristics for a metal barrier in the Fabry–Perot cavity. Mater. Res. Express. Dec., vol. 3, no. 12, pp. 126201 (7 p.). DOI: 10.1088/2053-1591/3/12/126201 4. COJCARU, E., 2011. Electromagnetic tunneling in lossless trilayer stacks containing single-negative metamaterials. Prog. Electromagn. Res. Vol. 113. P. 227–249. DOI: 10.2528/PIER11010707 5. YANG, CHAO, ZHAO, HUI, 2013. Electromagnetic tunnel- ing through a three-layer asymmetric medium containing epsi- lon-negative slabs. Cent. Eur. J. Phys. May, vol. 11, no. 5, pp. 594–600. DOI: 10.2478/s11534-013-0251-z 6. BELETSKII, N. N., BORYSENKO, S. A., GVOZDEV, N. I., 2015. Interaction of plasma and defective modes in one- dimensional layered periodic dielectric structures bordering upon plasma-like media. Telecommunications and Radio En- gineering. Vol. 74, no. 13, pp. 1175–1191. DOI: 10.1615/TelecomRadEng.v74.i13.50 7. BELETSKII, N. N., BORYSENKO, S. A., 2016. On the spect- rum of electromagnetic waves in the one-dimensional defec- tive photon crystal bordering on conducting medium. Tele- communications and Radio Engineering. Vol. 75, no. 16, pp. 1457–1465. DOI: 10.1615/TelecomRadEng.v75.i16.40 Рукопись поступила 13.03.2017. N. N. Beletskii, S. A. Borysenko REFLECTIONLESS TRANSIT OF ELECTROMAGNETIC WAVES AT THE NORMAL INCIDENCE ON THE SYMMETRIC THREE-LAYERED STRUCTURE CONTAINING A NEGATIVE-PERMITTIVITY LAYER The effect of reflectionless normal transit of electro- magnetic waves through symmetric three-layered structures con- taining negative-permittivity layers excites considerable interest. It is stipulated by both an unusual nature of the effect and its unique technical applications. Moreover the electromagnetic-wave reflec- tionless transit effect has been investigated not enough and not all the peculiarities of the effect have been found and described yet. By now the reflectionless transit effect has been considered only for some concrete values of the permittivity and thickness of a symmetric three-layered structure. In this paper a more general approach based on entering dimentionless values of the thickness of the structure layers is used. This approach makes it possible to study the reflectionless transit effect irrelatively to some concrete Н. Н. Белецкий, С. А. Борисенко / Безотражательное прохождение электромагнитных… _________________________________________________________________________________________________________________ ISSN 1028−821X. Радіофізика та електроніка. 2017. Т. 22. № 2 71 wave band. It is shown that the presence of a negative-permittivity layer in a three-layered structure leads to a considerable change in the reflection spectrum of electromagnetic waves. It has been found that in the reflection spectrum of the electromagnetic waves there are wide regions of a weak reflection. The width of these regions can be controlled efficiently by matching a value of the negative permittivity of the middle layer in the three-layered struc- ture. The influence of the energy losses in the middle layer of the three-layered structure on the reflection spectrum of the electro- magnetic waves is studied. The obtained results are of great practi- cal importance for developing new devices of electronics, photon- ics, and photovoltaics. Key words: reflectionless transit, three-layered struc- ture, negative-permittivity medium. М. М. Білецький, С. А. Борисенко БЕЗВІДБИВНЕ ПРОХОДЖЕННЯ ЕЛЕКТРОМАГНІТНИХ ХВИЛЬ ПРИ НОРМАЛЬНОМУ ПАДІННІ НА СИМЕТРИЧНУ ТРИШАРОВУ СТРУКТУРУ, ЩО МІСТИТЬ ШАР З ВІД’ЄМНОЮ ДІЕЛЕКТРИЧНОЮ ПРОНИКНІСТЮ Ефект безвідбивного нормального проходження електромагнітних хвиль крізь симетричні тришарові структу- ри, що містять шари з від’ємною діелектричною проникністю, викликає велику зацікавленість. Це зумовлено як незвичайним характером цього ефекту, так і його унікальними технічними застосуваннями. Разом з цим ефект безвідбивного проход- ження електромагнітних хвиль досліджений ще недостатньо добре і не всі його особливості знайдені та описані. До тепе- рішнього часу ефект безвідбивного проходження розглянутий лише для деяких конкретних значень діелектричної проник- ності та товщини симетричної тришарові структури. У цій роботі використовується більш загальний підхід, що базується на введенні безрозмірних значень товщини шарів структури. Цей підхід дозволяє досліджувати ефект безвідбивного про- ходження електромагнітних хвиль безвідносно до якогось конкретного діапазону довжин хвиль. Показано, що наявність у тришаровій структурі шару з від'ємною діелектричною про- никністю викликає істотну зміну спектру відображення елект- ромагнітних хвиль. Знайдено, що в спектрі відображення елект- ромагнітних хвиль існують широкі області слабкого відобра- ження. Шириною цих областей можна ефективно керувати, обираючи значення від'ємної діелектричної проникності се- реднього шару тришарової структури. Вивчено вплив утрати енергії в середньому шарі тришарової структури на спектр відображення електромагнітних хвиль. Отримані результати мають важливе прикладне значення для створення нових приладів електроніки, фотоніки та фотовольтаїки. Ключові слова: шарувато-періодична структура, плазмоподібне середовище, поверхневі електромагнітні хвилі, резонансна взаємодія. Институт радиофизики и электроники им. А. Я. Усикова НАН Украины << /ASCII85EncodePages false /AllowTransparency false /AutoPositionEPSFiles true /AutoRotatePages /None /Binding /Left /CalGrayProfile (Dot Gain 20%) /CalRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CalCMYKProfile (U.S. Web Coated \050SWOP\051 v2) /sRGBProfile (sRGB IEC61966-2.1) /CannotEmbedFontPolicy /Error /CompatibilityLevel 1.4 /CompressObjects /Tags /CompressPages true /ConvertImagesToIndexed true /PassThroughJPEGImages true /CreateJobTicket false /DefaultRenderingIntent /Default /DetectBlends true /DetectCurves 0.0000 /ColorConversionStrategy /CMYK /DoThumbnails false /EmbedAllFonts true /EmbedOpenType false /ParseICCProfilesInComments true /EmbedJobOptions true /DSCReportingLevel 0 /EmitDSCWarnings false /EndPage -1 /ImageMemory 1048576 /LockDistillerParams false /MaxSubsetPct 100 /Optimize true /OPM 1 /ParseDSCComments true /ParseDSCCommentsForDocInfo true /PreserveCopyPage true /PreserveDICMYKValues true /PreserveEPSInfo true /PreserveFlatness true /PreserveHalftoneInfo false /PreserveOPIComments true /PreserveOverprintSettings true /StartPage 1 /SubsetFonts true /TransferFunctionInfo /Apply /UCRandBGInfo /Preserve /UsePrologue false /ColorSettingsFile () /AlwaysEmbed [ true ] /NeverEmbed [ true ] /AntiAliasColorImages false /CropColorImages true /ColorImageMinResolution 300 /ColorImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleColorImages true /ColorImageDownsampleType /Bicubic /ColorImageResolution 300 /ColorImageDepth -1 /ColorImageMinDownsampleDepth 1 /ColorImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeColorImages true /ColorImageFilter /DCTEncode /AutoFilterColorImages true /ColorImageAutoFilterStrategy /JPEG /ColorACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /ColorImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000ColorACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000ColorImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasGrayImages false /CropGrayImages true /GrayImageMinResolution 300 /GrayImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleGrayImages true /GrayImageDownsampleType /Bicubic /GrayImageResolution 300 /GrayImageDepth -1 /GrayImageMinDownsampleDepth 2 /GrayImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeGrayImages true /GrayImageFilter /DCTEncode /AutoFilterGrayImages true /GrayImageAutoFilterStrategy /JPEG /GrayACSImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /GrayImageDict << /QFactor 0.15 /HSamples [1 1 1 1] /VSamples [1 1 1 1] >> /JPEG2000GrayACSImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /JPEG2000GrayImageDict << /TileWidth 256 /TileHeight 256 /Quality 30 >> /AntiAliasMonoImages false /CropMonoImages true /MonoImageMinResolution 1200 /MonoImageMinResolutionPolicy /OK /DownsampleMonoImages true /MonoImageDownsampleType /Bicubic /MonoImageResolution 1200 /MonoImageDepth -1 /MonoImageDownsampleThreshold 1.50000 /EncodeMonoImages true /MonoImageFilter /CCITTFaxEncode /MonoImageDict << /K -1 >> /AllowPSXObjects false /CheckCompliance [ /None ] /PDFX1aCheck false /PDFX3Check false /PDFXCompliantPDFOnly false /PDFXNoTrimBoxError true /PDFXTrimBoxToMediaBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXSetBleedBoxToMediaBox true /PDFXBleedBoxToTrimBoxOffset [ 0.00000 0.00000 0.00000 0.00000 ] /PDFXOutputIntentProfile () /PDFXOutputConditionIdentifier () /PDFXOutputCondition () /PDFXRegistryName () /PDFXTrapped /False /CreateJDFFile false /Description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> /CHS <FEFF4f7f75288fd94e9b8bbe5b9a521b5efa7684002000410064006f006200650020005000440046002065876863900275284e8e9ad88d2891cf76845370524d53705237300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c676562535f00521b5efa768400200050004400460020658768633002> /CHT <FEFF4f7f752890194e9b8a2d7f6e5efa7acb7684002000410064006f006200650020005000440046002065874ef69069752865bc9ad854c18cea76845370524d5370523786557406300260a853ef4ee54f7f75280020004100630072006f0062006100740020548c002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee553ca66f49ad87248672c4f86958b555f5df25efa7acb76840020005000440046002065874ef63002> /CZE <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> /DAN <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> /DEU <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> /ESP <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> /ETI <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> /FRA <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> /GRE <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a stvaranje Adobe PDF dokumenata najpogodnijih za visokokvalitetni ispis prije tiskanja koristite ove postavke. Stvoreni PDF dokumenti mogu se otvoriti Acrobat i Adobe Reader 5.0 i kasnijim verzijama.) /HUN <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> /ITA <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> /JPN <FEFF9ad854c18cea306a30d730ea30d730ec30b951fa529b7528002000410064006f0062006500200050004400460020658766f8306e4f5c6210306b4f7f75283057307e305930023053306e8a2d5b9a30674f5c62103055308c305f0020005000440046002030d530a130a430eb306f3001004100630072006f0062006100740020304a30883073002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000204ee5964d3067958b304f30533068304c3067304d307e305930023053306e8a2d5b9a306b306f30d530a930f330c8306e57cb30818fbc307f304c5fc59808306730593002> /KOR <FEFFc7740020c124c815c7440020c0acc6a9d558c5ec0020ace0d488c9c80020c2dcd5d80020c778c1c4c5d00020ac00c7a50020c801d569d55c002000410064006f0062006500200050004400460020bb38c11cb97c0020c791c131d569b2c8b2e4002e0020c774b807ac8c0020c791c131b41c00200050004400460020bb38c11cb2940020004100630072006f0062006100740020bc0f002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e00300020c774c0c1c5d0c11c0020c5f40020c2180020c788c2b5b2c8b2e4002e> /LTH <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> /LVI <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> /NLD (Gebruik deze instellingen om Adobe PDF-documenten te maken die zijn geoptimaliseerd voor prepress-afdrukken van hoge kwaliteit. De gemaakte PDF-documenten kunnen worden geopend met Acrobat en Adobe Reader 5.0 en hoger.) /NOR <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> /POL <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> /PTB <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> /RUM <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> /RUS <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> /SKY <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> /SLV <FEFF005400650020006e006100730074006100760069007400760065002000750070006f0072006100620069007400650020007a00610020007500730074007600610072006a0061006e006a006500200064006f006b0075006d0065006e0074006f0076002000410064006f006200650020005000440046002c0020006b006900200073006f0020006e0061006a007000720069006d00650072006e0065006a016100690020007a00610020006b0061006b006f0076006f00730074006e006f0020007400690073006b0061006e006a00650020007300200070007200690070007200610076006f0020006e00610020007400690073006b002e00200020005500730074007600610072006a0065006e006500200064006f006b0075006d0065006e0074006500200050004400460020006a00650020006d006f0067006f010d00650020006f0064007000720065007400690020007a0020004100630072006f00620061007400200069006e002000410064006f00620065002000520065006100640065007200200035002e003000200069006e0020006e006f00760065006a01610069006d002e> /SUO <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> /SVE <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> /TUR <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> /UKR <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> /ENU (Use these settings to create Adobe PDF documents best suited for high-quality prepress printing. Created PDF documents can be opened with Acrobat and Adobe Reader 5.0 and later.) >> /Namespace [ (Adobe) (Common) (1.0) ] /OtherNamespaces [ << /AsReaderSpreads false /CropImagesToFrames true /ErrorControl /WarnAndContinue /FlattenerIgnoreSpreadOverrides false /IncludeGuidesGrids false /IncludeNonPrinting false /IncludeSlug false /Namespace [ (Adobe) (InDesign) (4.0) ] /OmitPlacedBitmaps false /OmitPlacedEPS false /OmitPlacedPDF false /SimulateOverprint /Legacy >> << /AddBleedMarks false /AddColorBars false /AddCropMarks false /AddPageInfo false /AddRegMarks false /ConvertColors /ConvertToCMYK /DestinationProfileName () /DestinationProfileSelector /DocumentCMYK /Downsample16BitImages true /FlattenerPreset << /PresetSelector /MediumResolution >> /FormElements false /GenerateStructure false /IncludeBookmarks false /IncludeHyperlinks false /IncludeInteractive false /IncludeLayers false /IncludeProfiles false /MultimediaHandling /UseObjectSettings /Namespace [ (Adobe) (CreativeSuite) (2.0) ] /PDFXOutputIntentProfileSelector /DocumentCMYK /PreserveEditing true /UntaggedCMYKHandling /LeaveUntagged /UntaggedRGBHandling /UseDocumentProfile /UseDocumentBleed false >> ] >> setdistillerparams << /HWResolution [2400 2400] /PageSize [612.000 792.000] >> setpagedevice

Ähnliche Einträge