Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd

Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимости от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происходит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16...

Ausführliche Beschreibung

Gespeichert in:

Bibliographische Detailangaben
Datum:	2012
Hauptverfasser:	Ткач, Е.П., Однодворец, Л.В., Проценко, И.Е.
Format:	Artikel
Sprache:	Russian
Veröffentlicht:	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України 2012
Schriftenreihe:	Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
Online Zugang:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/75212
Tags:	Tag hinzufügen Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Zitieren:	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd / Е.П. Ткач, Л.В. Однодворец, И.Е. Проценко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 1. — С. 69-76. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.

Institution

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-75212
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-752122015-01-28T03:01:48Z Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd Ткач, Е.П. Однодворец, Л.В. Проценко, И.Е. Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимости от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происходит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. При изменении толщины немагнитной Pd-прослойки в свежесконденсированных образцах МС увеличивается на 0,6—1,4%, а в отожжённых – на 0,5—0,03%. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% общей толщины мультислоёв, приводит к понижению величины магнитного поля насыщения на 0,3 Тл. Досліджено магнеторезистивний ефект мультишарів Pd/Fe залежно від кількости фраґментів (до 10) і товщини шару Pd (0,4—1,4 нм). Показано, що при зміні кількости фраґментів від 3 до 10 відбувається збільшення магнетоопору на 0,05—0,19%, а у відпалених до 780 К зразках – на 0,02—0,16%. При зміні товщини немагнетного Pd-прошарку в щойносконденсованих зразках МО збільшується на 0,6—1,4%, а у відпалених – на 0,5—0,03%. Додатковий шар Cu, товщина якого становить 10% загальної товщини мультишарів, призводить до зниження величини магнетного поля наситу на 0,3 Тл. Magnetoresistance (MR) of the Pd/Fe multilayers depending on the number of fragments (up to 10 ones) and the thickness of Pd layer (0.4—1.4 nm) is investigated. As shown, the change in a number of fragments from 3 to 10 results in increase of the magnetoresistance by 0.05—0.19%, and by 0.02—0.16% in samples annealed to 780 K. When the thickness of the nonmagnetic layer in the Pd samples increases, MR of just condensed samples increases by 0.6—1.4%, and MR of annealed samples increases by 0.50—0.03%. Additional Cu layer with the thickness of 10% of the total thickness of multilayers leads to the decrease of the magnetic-field saturation by 0.3 T. 2012 Article Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd / Е.П. Ткач, Л.В. Однодворец, И.Е. Проценко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 1. — С. 69-76. — Бібліогр.: 18 назв. — рос. 1816-5230 PACS numbers: 68.65.Ac, 73.40.Jn, 75.47.Np, 75.70.Cn http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/75212 ru Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
description	Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимости от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происходит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. При изменении толщины немагнитной Pd-прослойки в свежесконденсированных образцах МС увеличивается на 0,6—1,4%, а в отожжённых – на 0,5—0,03%. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% общей толщины мультислоёв, приводит к понижению величины магнитного поля насыщения на 0,3 Тл.
format	Article
author	Ткач, Е.П. Однодворец, Л.В. Проценко, И.Е.
spellingShingle	Ткач, Е.П. Однодворец, Л.В. Проценко, И.Е. Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
author_facet	Ткач, Е.П. Однодворец, Л.В. Проценко, И.Е.
author_sort	Ткач, Е.П.
title	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_short	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_full	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_fullStr	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_full_unstemmed	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd
title_sort	магниторезистивные свойства мультислоёв fe/pd
publisher	Інститут металофізики ім. Г.В. Курдюмова НАН України
publishDate	2012
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/75212
citation_txt	Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd / Е.П. Ткач, Л.В. Однодворец, И.Е. Проценко // Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології: Зб. наук. пр. — К.: РВВ ІМФ, 2012. — Т. 10, № 1. — С. 69-76. — Бібліогр.: 18 назв. — рос.
series	Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології
work_keys_str_mv	AT tkačep magnitorezistivnyesvojstvamulʹtisloëvfepd AT odnodvoreclv magnitorezistivnyesvojstvamulʹtisloëvfepd AT procenkoie magnitorezistivnyesvojstvamulʹtisloëvfepd
first_indexed	2025-07-05T23:30:26Z
last_indexed	2025-07-05T23:30:26Z
_version_	1836851634733318144
fulltext	69 PACS numbers: 68.65.Ac, 73.40.Jn, 75.47.Np, 75.70.Cn Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd Е. П. Ткач, Л. В. Однодворец, И. Е. Проценко Сумской государственный университет, ул. Римского-Корсакова, 2, 40007 Сумы, Украина Исследован магниторезистивный эффект мультислоёв Pd/Fe в зависимо- сти от количества фрагментов (до 10) и толщины слоя Pd (0,4—1,4 нм). Показано, что при изменении количества фрагментов от 3 до 10 происхо- дит увеличение магнитосопротивления на 0,05—0,19%, а в отожжённых до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. При изменении толщины немагнит- ной Pd-прослойки в свежесконденсированных образцах МС увеличивает- ся на 0,6—1,4%, а в отожжённых – на 0,5—0,03%. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% общей толщины мультислоёв, при- водит к понижению величины магнитного поля насыщения на 0,3 Тл. Досліджено магнеторезистивний ефект мультишарів Pd/Fe залежно від кількости фраґментів (до 10) і товщини шару Pd (0,4—1,4 нм). Показано, що при зміні кількости фраґментів від 3 до 10 відбувається збільшення магнетоопору на 0,05—0,19%, а у відпалених до 780 К зразках – на 0,02— 0,16%. При зміні товщини немагнетного Pd-прошарку в щойносконден- сованих зразках МО збільшується на 0,6—1,4%, а у відпалених – на 0,5— 0,03%. Додатковий шар Cu, товщина якого становить 10% загальної то- вщини мультишарів, призводить до зниження величини магнетного поля наситу на 0,3 Тл. Magnetoresistance (MR) of the Pd/Fe multilayers depending on the number of fragments (up to 10 ones) and the thickness of Pd layer (0.4—1.4 nm) is in- vestigated. As shown, the change in a number of fragments from 3 to 10 re- sults in increase of the magnetoresistance by 0.05—0.19%, and by 0.02— 0.16% in samples annealed to 780 K. When the thickness of the nonmagnetic layer in the Pd samples increases, MR of just condensed samples increases by 0.6—1.4%, and MR of annealed samples increases by 0.50—0.03%. Additional Cu layer with the thickness of 10% of the total thickness of multilayers leads to the decrease of the magnetic-field saturation by 0.3 T. Ключевые слова: мультислои, магнитосопротивление, немагнитная про- слойка, дополнительный слой Cu, поле насыщения. Наносистеми, наноматеріали, нанотехнології Nanosystems, Nanomaterials, Nanotechnologies 2012, т. 10, № 1, сс. 69—76 © 2012 ІМФ (Інститут металофізики ім. Г. В. Курдюмова НАН України) Надруковано в Україні. Фотокопіювання дозволено тільки відповідно до ліцензії 70 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО (Получено 1 июля 2011 г.) 1. ВВЕДЕНИЕ С развитием новейших технологий актуальными остаются вопросы исследования магниторезистивных свойств тонкопленочных мате- риалов с точки зрения возможности их практического применения. После открытия эффекта гигантского магнитосопротивления (ГМС) в тонкопленочной системе Fe/Cr [1, 2], происходит постоянный по- иск новых материалов со спин-зависимым антиферромагнитным (АФ) рассеиванием электронов и магнитной перпендикулярной анизотропией для создания носителей со сверхплотной магнитною записью с высокостабильными температурными характеристика- ми. Это требует создания новых многофункциональных материа- лов, к которым можно отнести материалы с высокой магнитной анизотропией: FePd, FePt, CoPt, CoPd [3—4]. Упорядоченные спла- вы FePd, FePt со структурой L10 при определенных условиях про- являют перпендикулярную магнитную анизотропию, благодаря чему, становятся претендентами для создания новых носителей магнитной записи с перпендикулярной ориентацией. В работах [5, 6] указано на незначительное АФ взаимодействие в трехслойной пленочной системе Fe/Pd при толщине Pd в 12—16 мо- нослоев. Слои Pd проявляют ферромагнитные свойства при толщи- нах меньше 6 монослоев и незначительные антиферромагнитные свойства, что обусловлено высокой плотностью состояний, которые находятся чуть ниже уровня Ферми. Подобная ситуация наблюда- ется и в случае Cr, но его плотность состояний находится чуть выше уровня Ферми, и, как известно, приводит к АФ взаимодействию в системе Fe/Cr. Палладий, являясь немагнитным металлом, облада- ет высокой парамагнитной восприимчивостью и проявляет гигант- ский магнитный момент до 10μВ [7] в соединениях с Fe и Co. Цель данной работы состоит в исследовании влияния температу- ры на величину магнитосопротивления в мультислоях Fe/Pd, его зависимость от количества фрагментов многослойной пленочной системы, толщины промежуточного слоя и слоя Cu с общей концен- трацией 10 ат.%. 2. МЕТОДИКА И ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА Мультислои получали методом термического испарения в высоко- вакуумной установке (давление остаточных газов – 10 −7 Па). В ка- честве подложки использовали стекло и кремний с 100 нм толщи- ной оксида. Контроль толщины осуществлялся методом кварцевого резонатора в реальном времени с использованием программного МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИСЛОЁВ Fe/Pd 71 обеспечения LabView. Для этой цели был смонтирован электриче- ский колебательный контур, состоящий из генератора с рабочей ча- стотой 1 МГц, кварца и измерителя частоты (электронно-счетный универсальный частотомер Hewlett-Packard 5328A). Вся система состояла из трех кварцев: одного эталонного, который находился в месте образца, и двух боковых кварцевых пластин для калибровки. Для обеспечения температурной стабильности применялась систе- ма водяного охлаждения и кристалл с низким температурным ко- эффициентом расширения при комнатной температуре. Измерение магниторезистивных свойств выполняли при ком- натной температуре в трех геометриях: перпендикулярной (напря- женность магнитного поля перпендикулярна току и образцу), па- раллельной (поле параллельно току и образцу) и поперечной (поле перпендикулярно току и параллельно образцу). Контроль величины магнитного поля осуществлялся при помо- щи магнитометра DC magnetic field meter HTM-11S, максимальное значение магнитного поля, создаваемого катушками индуктивно- сти, составляло 1,2 Тл. Измерение магнитосопротивления (МС) вы- полняли в автоматизированном режиме по четырехточечной схеме: на внешние контакты подавался постоянный ток величиной 1 мА, а с внутренних с помощью вольтметра HP 34401A снималось падение напряжения. При таком подключении сопротивление проводов су- щественно не влияет на величину сопротивления образца. Оборудо- вание соединялось с персональным компьютером через порт GPIB и интерфейс RS232. Для исследования магниторезистивных свойств были получены мультислои Fe/Pd с толщиной отдельных слоев 0,9 нм (Fe) и 1,1 нм (Pd) и количеством фрагментов n = 3—10. Расчет магнитосопротивления (МС) осуществлялся по формуле: ( ) (0) MC (0) (0) R R B R R R Δ −= = , где R(B) и R(0) – сопротивление образца во внешнем магнитном поле и размагниченного образца (в поле коэрцитивной силы). 3. РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ Типичные зависимости сопротивления от магнитного поля для об- разцов [Pd(1,1 нм)/Fe(0,9 нм)]n/П (n = 3, 5, 10) представлены на рис. 1. Увеличение количества повторяемых слоев сопровождается ин- терфейсным рассеиванием электронов, что приводит к возрастанию МС в интервале от 0,05 до 0,25%. Перпендикулярная составляющая для n = 3 и 5 имеет подобный характер и практически одинаковое значение МС = 0,06%, при n = 10 оно возрастает до 1,1%, и для всех 72 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО случаев при магнитных полях порядка 0,5 Тл начинает выходить на насыщение. В данной системе реализуется отрицательное МС – уменьшение электрического сопротивления при влиянии внешнего магнитного поля, что говорит о наличии признаков ГМС. После тер- мического отжига образцов [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П до 780 К МС возрас- тает (рис. 2) от 0,2 до 0,4%, и на зависимостях можно наблюдать пи- ки, которые возникают в процессе перемагничивания и соответству- ют полю коэрцитивности. При термообработке увеличивается средний размер кристаллитов, активизируются диффузионные процессы, и происходит переход двухкомпонентной системы в неупорядоченную ГЦК или упорядо- ченную ГЦТ-фазу FePd (L10). Атомы Pd диффундируют в слои Fe, и увеличивается спин-зависимое рассеивание электронов на границах зерен, что и обуславливает некоторое увеличение МС в образце. Обобщающая зависимость МС для многослойных образцов [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П от количества повторяемости слоев представле- на на рис. 3. Величина МС свежесконденсированных образцов с уве- личением n возрастает в 3—4 раза. Подобная зависимость наблюдает- а б в Рис. 1. Зависимость МС для [Pd(1,1)/Fe(0,9)]3/П (а), [Pd(1,1)/Fe(0,9)]5/П (б) и [Pd(1,1)/Fe(0,9)]10/П (в). Геометрия измерений: перпендикулярная (), параллельная () и поперечная (). а б в Рис. 2. Зависимость МС для [Pd(1,1)/Fe(0,9)]3/П (а), [Pd(1,1)/Fe(0,9)]5/П (б) и [Pd(1,1)/Fe(0,9)]10/П (в) после термического отжига до Т = 780 К. Обо- значения такие же, как на рис. 1. МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИСЛОЁВ Fe/Pd 73 ся и в отожженных системах для параллельной и поперечной состав- ляющих МС, кроме перпендикулярной, величина которой осцилли- рует в интервале 0,24—0,30%. Необходимо отметить, что влияние температуры больше сказывается на образцах с меньшим количе- ством повторяемости слоев n = 3, 5, МС для которых увеличивается в 2—8 раза, чем для n = 10, когда прирост МС составляет 0,9—2 раза. Известно [8—11], что максимальное обменное взаимодействие между магнитными слоями многослойных пленочных систем (как следствие и величина МС) достигается при определенном соотноше- нии толщин отдельных магнитных слоев и немагнитных слоев. Эф- фект также усиливается при увеличении количества фрагментов многослойника, понижении температуры и при изменении геомет- рии измерения сопротивления от продольной к перпендикулярной геометрии. В работе [8] исследовалось влияние толщины немагнитного слоя Cu на величину МС для многослойной пленочной системы [Fe(1,5)/Cu(dCu)]60/П. При увеличении медной прослойки обменное взаимодействие между слоями железа постепенно уменьшается, при этом эта зависимость носит затухающий осциллирующий характер. Влияние немагнитной Pd прослойки на МС образцов с постоян- ной толщиной Fe в 0,6 нм представлено на рис. 4. При увеличении толщины Pd в интервале х = 0,4—1,4 нм и после термического отжи- га МС системы [Pd(х)/Fe(0,6)]10/П увеличивает свое значение, при этом перпендикулярная составляющая выходит на насыщение, а зависимость МС от толщины Pd в параллельной и поперечной гео- метрии имеет экспоненциальный характер. Согласно диаграмме состояния для (Fe—Pd) [12], Fe и Pd имеют неограниченную растворимость в жидком состоянии, а при охла- ждении происходит кристаллизация с образованием ГЦК-твердого раствора (γ-Fe, Pd). При концентрациях Pd 43—60% в зависимости а б Рис. 3. Зависимость МС от количества повторяемости слоев n для системы [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П при Т = 300К (а) и после отжига до 780К (б). 74 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО от величины температуры происходит упорядочение сплава с обра- зованием фазы L10 типа AuCu с ГЦТ-решеткой. В неупорядоченном состоянии сплав Fe—Pd имеет ГЦК-решетку типа AuCu3. Отношение с/а ≅ 1, но, несмотря на это, магнитные свойства для ГЦК- и ГЦТ- FePd фазы отличаются, в частности, температура Кюри (θС) [13, 14]. Соответственно [13] для – FePd θС = 756 (50 ат.% Pd) или 623 К (60 ат.% Pd), в тот же момент для фазы L10 θС = 723 К или 593 К при тех же атомных концентрациях Pd. Для понижения температуры упорядочения сплава при получе- нии фазы L10, уменьшения коэрцитивности и температуры Кюри к исследуемым материалам добавляют небольшое количество Cu, Ag, Au, Ni [10—18]. Атом Cu, растворяясь в системе FePd, замещает один из атомов Fe или Pd в элементарной ячейке; при этом понижается температура упорядочения и снижается величина магнитного поля насыщения. Значительное влияние на величину МС оказывает до- а б Рис. 4. Зависимость магнитосопротивления от толщины Pd для системы [Pd(х)/Fe(0,6)]10/П при Т = 300 К (а) и после отжига до 780 К (б). а б Рис. 5. Зависимость МС для [Cu(0,2)/Fe(0,9)/Pd(1,1)/]5/П при Т = 300 К (а) и после отжига до 780 К (б). МАГНИТОРЕЗИСТИВНЫЕ СВОЙСТВА МУЛЬТИСЛОЁВ Fe/Pd 75 бавление 10% Cu для образца [Cu(0,2)/Fe(0,9)/Pd(1,1)]5/П (рис. 5). Величина МС для свежесконденсированных образцов, с добавлени- ем Cu и без, отличается практически в два раза в пользу примеси. Термический отжиг приводит к возрастанию магниторезистивных свойств в 1,2—1,4 раза; при этом параллельная и поперечная компо- ненты имеют практически одинаковый характер кривой и подоб- ные значения МС. Авторами работы [16] выполнены исследования влияния кон- центрации примеси Cu на образование фазы L10 в системе FePt. По- лученные результаты показали, что при увеличении концентрации Сu в пределах 1—13 ат.% упорядоченность увеличивается в 20 раз и наблюдается уменьшение коэрцитивной силы. 4. ВЫВОДЫ Изменение количества фрагментов в мультислоях [Pd(1,1)/Fe(0,9)]n/П от 3 до 10 приводит к увеличению МС на 0,05—0,19%, а в отожженных до 780 К образцах – на 0,02—0,16%. Антиферромагнитное обменное взаимодействие при изменении толщины немагнитной Pd прослойки в интервале от 0,4 до 1,4 нм не наблюдается; при этом в свежесконденсированных образцах МС уве- личивается на 0,6—1,4%, а в отожженных до 780 К – на 0,5—0,03%. Наименьшее значение МС имеет перпендикулярная составляющая для обоих случаев. Дополнительный слой Cu, толщина которого составляет 10% об- щей толщины мультислоев, приводит к понижению величины маг- нитного поля насыщения до 0,7 Тл, что на 0,3 Тл меньше, чем для образцов без слоя меди. Работа выполнена в рамках международного научно-технического проекта между Сумским государственным университетом и Инсти- тутом ядерной физики ПАН (Краков, Польша). ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА 1. S. S. Parkin, Annu. Rev. Sci., 25: 357 (1995). 2. L. Anghinolfi, F. Bisio, M. Canepa, and L. Mattera, Phys. Rev. B, 81: P224427 (2010). 3. H. Shima, K. Oikawa, A. Fujita, K. Fukamichi, K. Ishida, and A. Sakuma, Phys. Rev. B, 70: 22440 (2004). 4. J.-G. Kang, J.-G. Ha, J.-H. Koh, S.-M. Koo, M. Kamiko, S. Mitani, Y. Sa- kuraba, K. Takanashi, S.-T. Bae, and H.-J. Yeome, Physica B, 405: 3149 (2010). 5. Z. Celinski and B. Heirnrich, J. Magn. Magn. Mater., 99: L25 (1999). 6. Z. Celinski, B. Heinrich, and J. F. Cochran, J. Appl. Phys., 70: 5870 (1991). 7. Y. Takahashi, J. Appl. Phys., 85: 5744 (1999). 76 Е. П. ТКАЧ, Л. В. ОДНОДВОРЕЦ, И. Е. ПРОЦЕНКО 8. M. S. Rogalski, M. M. Pereira de Azevedo, and J. B. Sousa, J. Magn. Magn. Mater., 163: L257 (1996). 9. A. Barthelemy, V. Cros, and J. L. Duvail, Nanostr. Mater., 6: 217 (1995). 10. T. Sakai, G. Oomi, and K. Okada, Physica B, 237: 275 (1997). 11. V. Vovk and G. Schmitz, Ultramicroscopy, 109: 637 (2009). 12. Н. П. Лякишев, Диаграммы состояния двойных металлических систем (Москва: Машиностроение: 1997). 13. D. Laughlin, K. Srinivasan, M. Tanase, and L. Wang, Scripta Materialia, 53: 383 (2005). 14. L. Wang, Z. Fan, A. Roy, and D. Laughlin, J. Appl. Phys., 95: 7483 (2004). 15. H. Naganuma, K. Sato, and Y. Hirotsu, J. Appl. Phys., 99: 706 (2006). 16. M. L.Yan, Y. F. Xu, and D. J. Sellmyer, J. Appl. Phys., 99: 08G903 (2006). 17. H. Naganuma, K. Sato, and Y. Hirotsu, J. Appl. Phys., 100: 074914 (2006). 18. Jun-Goo Kang and Jae-Geun Ha, J. Korean Phys. Soc., 55: 10 (2009).

Магниторезистивные свойства мультислоёв Fe/Pd

Institution

Ähnliche Einträge