Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики

Исследуются особенности реакции термохалинной циркуляции Северной Атлантики на мгновенные, периодические и стохастические внешние воздействия в рамках четырехбоксовой модели. Типичные вариации граничных условий оценены на основе современных массивов данных. Показано, что термохалинная циркуляция в...

Повний опис

Збережено в:

Бібліографічні деталі
Дата:	2014
Автори:	Полонский, А.Б., Базюра, Е.А., Санников, В.Ф.
Формат:	Стаття
Мова:	Russian
Опубліковано:	Видавничий дім "Академперіодика" НАН України 2014
Назва видання:	Доповіді НАН України
Теми:	Науки про Землю
Онлайн доступ:	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/88441
Теги:	Додати тег Немає тегів, Будьте першим, хто поставить тег для цього запису!
Назва журналу:	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
Цитувати:	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики / А.Б. Полонский, Е.А. Базюра, В.Ф. Санников // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2014. — № 10. — С. 99-105. — Бібліогр.: 15 назв. — рос.

Репозитарії

Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine

id	irk-123456789-88441
record_format	dspace
spelling	irk-123456789-884412015-11-15T03:02:15Z Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики Полонский, А.Б. Базюра, Е.А. Санников, В.Ф. Науки про Землю Исследуются особенности реакции термохалинной циркуляции Северной Атлантики на мгновенные, периодические и стохастические внешние воздействия в рамках четырехбоксовой модели. Типичные вариации граничных условий оценены на основе современных массивов данных. Показано, что термохалинная циркуляция в настоящее время характеризуется устойчивым квазипериодическим осцилляционным режимом. Развитие термохалинной катастрофы (под которой понимается резкое ослабление меридиональной океанической циркуляции) при этом маловероятно. Дослiджуються особливостi реакцiї термохалiнної циркуляцiї Пiвнiчної Атлантики на миттєвi, перiодичнi та стохастичнi зовнiшнi впливи в межах чотирибоксової моделi. Типовi варiацiї граничних умов оцiненi на основi сучасних масивiв даних. Показано, що термохалiнна циркуляцiя в сучасну клiматичну епоху характеризується стiйким квазiперiодичним осциляцiйним режимом. Розвиток термохалiнної катастрофи (пiд якою розумiється рiзке ослаблення меридiональної океанiчної циркуляцiї) при цьому малоймовiрний. Features of the North Atlantic thermohaline circulation response to instantaneous, periodic, and stochastic forces within the four-box model are studied. Typical variations of the boundary conditions are estimated by the modern data sets. It is shown that the thermohaline circulation in the modern climate epoch is characterized by a quasi periodic stable oscillation regime. The thermohaline catastrophe (dramatic weakening of the meridional ocean circulation) is improbable. 2014 Article Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики / А.Б. Полонский, Е.А. Базюра, В.Ф. Санников // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2014. — № 10. — С. 99-105. — Бібліогр.: 15 назв. — рос. 1025-6415 http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/88441 551.465:551.5 ru Доповіді НАН України Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
institution	Digital Library of Periodicals of National Academy of Sciences of Ukraine
collection	DSpace DC
language	Russian
topic	Науки про Землю Науки про Землю
spellingShingle	Науки про Землю Науки про Землю Полонский, А.Б. Базюра, Е.А. Санников, В.Ф. Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики Доповіді НАН України
description	Исследуются особенности реакции термохалинной циркуляции Северной Атлантики на мгновенные, периодические и стохастические внешние воздействия в рамках четырехбоксовой модели. Типичные вариации граничных условий оценены на основе современных массивов данных. Показано, что термохалинная циркуляция в настоящее время характеризуется устойчивым квазипериодическим осцилляционным режимом. Развитие термохалинной катастрофы (под которой понимается резкое ослабление меридиональной океанической циркуляции) при этом маловероятно.
format	Article
author	Полонский, А.Б. Базюра, Е.А. Санников, В.Ф.
author_facet	Полонский, А.Б. Базюра, Е.А. Санников, В.Ф.
author_sort	Полонский, А.Б.
title	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики
title_short	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики
title_full	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики
title_fullStr	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики
title_full_unstemmed	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики
title_sort	об устойчивости термохалинной циркуляции северной атлантики
publisher	Видавничий дім "Академперіодика" НАН України
publishDate	2014
topic_facet	Науки про Землю
url	http://dspace.nbuv.gov.ua/handle/123456789/88441
citation_txt	Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики / А.Б. Полонский, Е.А. Базюра, В.Ф. Санников // Доповiдi Нацiональної академiї наук України. — 2014. — № 10. — С. 99-105. — Бібліогр.: 15 назв. — рос.
series	Доповіді НАН України
work_keys_str_mv	AT polonskijab obustojčivostitermohalinnojcirkulâciisevernojatlantiki AT bazûraea obustojčivostitermohalinnojcirkulâciisevernojatlantiki AT sannikovvf obustojčivostitermohalinnojcirkulâciisevernojatlantiki
first_indexed	2025-07-06T16:14:19Z
last_indexed	2025-07-06T16:14:19Z
_version_	1836914793567485952
fulltext	УДК 551.465:551.5 Член-корреспондент НАН Украины А.Б. Полонский, Е. А. Базюра, В.Ф. Санников Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики Исследуются особенности реакции термохалинной циркуляции Северной Атлантики на мгновенные, периодические и стохастические внешние воздействия в рамках четырех- боксовой модели. Типичные вариации граничных условий оценены на основе современ- ных массивов данных. Показано, что термохалинная циркуляция в настоящее время характеризуется устойчивым квазипериодическим осцилляционным режимом. Разви- тие термохалинной катастрофы (под которой понимается резкое ослабление меридио- нальной океанической циркуляции) при этом маловероятно. Одним из важнейших климатообразующих механизмов является термохалинная циркуля- ция (ТХЦ) — часть крупномасштабной циркуляции Мирового океана. Она обусловлена гло- бальными меридиональными градиентами плотности, создаваемыми потоками тепла и вла- ги на поверхности океана. ТХЦ способствует смягчению термических контрастов между экватором и полюсом и регулирует климатическую изменчивость на масштабах от десяти- летий до тысячелетий [1–4]. Меридиональная циркуляционная ячейка в современную климатическую эпоху выгля- дит следующим образом [5–7]. В северной части Северной Атлантики формируются отно- сительно холодные и плотные Североатлантические глубинные воды (САГВ). Скорость их продукции — (18 ± 5) Св (1 Св = 106 м3/c). В Южном океане образуются еще более холо- дные и плотные Антарктические придонные воды (АДВ). Скорость продукции их в Атлан- тическом секторе составляет 2–5 Св. АДВ распространяются на север в абиссальной зоне океана, а САГВ — на юг в слое 2,5–3,5 км, расположенном над АДВ. Из-за большей (по сравнению с АДВ) скорости продукции САГВ в верхнем бароклинном слое формируется компенсационный перенос, направленный на север. Вместе с тем анализ различных типов палеоданных показывает, что в Атлантическом океане в последние десятки-сотни тысяч лет реализовывались и другие режимы ТХЦ [8]. Например, режим с мелкой циркуляционной ячейкой, при котором САГВ формируются в расположенной южнее Гренландии области субполярной Северной Атлантики и не про- никают глубже 2 км, или режим Хайнриха, при котором в Северной Атлантике САГВ во- обще не формируются. Эти режимы (особенно, последний из них) сопровождались резким похолоданием климата, наиболее выраженным в Атлантико-Европейском регионе. Поэтому переход от современного режима к одному из более холодных режимов называют термо- халинной катастрофой (ТХК). Интерес к исследованию ТХК значительно возрос в свя- зи с проблемой глобального потепления антропогенного происхождения, поскольку из-за таяния льдов происходит опреснение поверхности океана в высоких широтах, что может привести к ослаблению интенсивности ТХЦ или даже к ТХК [9]. Для количественного описания различных циркуляционных режимов и оценки вероят- ности ТХК в различные климатические эпохи широко используют боксовые модели. Они © А.Б. Полонский, Е. А. Базюра, В.Ф. Санников, 2014 ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2014, №10 99 Рис. 1. Схема боксовой модели Северной Атлантики: 1, 2 — поверхностные боксы; 3, 4 — глубинные (а) (стрелками показано положительное направление термохалинной циркуляции (термический режим)). Географическое расположение боксов (б ) представляют собой упрощенные физические модели, в которых океан разбивается на не- сколько однородных боксов, обмен между которыми контролируется меридиональными гра- диентами плотности. Результаты моделирования ТХЦ в рамках различных моделей доста- точно противоречивы [8–10]. В настоящей работе для оценки возможности реализации ТХК в современную климатическую эпоху используются модифицированная четырехбоксовая модель Северной Атлантики [10] и типичные вариации граничных условий, оцененные на основе современных массивов данных. Модель представлена двумя поверхностными и двумя глубинными боксами. В южном поверхностном боксе вода относительно теплая и соленая, а в северном — относительно холодная и пресная. Изменения тепла и соли в каждом боксе обусловлены адвективным обменом с соседними боксами и потоками тепла и соли через поверхность в первых двух боксах (рис. 1). Предполагается, что океан получает тепло из атмосферы в первом (южном) боксе и отдает во втором (северном) с нулевым интегральным балансом. Кроме того, счи- тается, что осадки, выпадающие над вторым боксом, формируются в результате испарения в первом. Изменения температуры и солености в каждом боксе (при U > 0) описываются следую- щими дифференциальными уравнениями: • T1 = U δV (T3 − T1) + F1T , • S1 = U δV (S3 − S1) + F1S , • T2 = U δεV (T1 − T2) + F2T , • S2 = U δεV (S1 − S2) + F2S , • T3 = U V (T4 − T3), • S3 = U V (S4 − S3), • T4 = U εV (T2 − T4), • S4 = U εV (S2 − S4), (1) где U — скорость объемного переноса; T1−4 и S1−4 — температура и соленость боксов; ε и δ — безразмерные геометрические параметры (см. рис. 1); V — объем третьего бокса; T ∗ 1 , T ∗ 2 , S∗ 1 , S∗ 2 — эффективные температуры и солености; определяющие величину потоков тепла и соли на поверхности океана. Потоки тепла на поверхности океана считались пропорциональными разности эффективной температуры воздуха и температуры воды, т. е. FiT = γT (T ∗ i − Ti). При решении стационарной и нестационарной задач для потоков соли использовались усло- 100 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2014, №10 вия FiS = γS(S ∗ i−Si) и FiS = γS(S ∗ i−Si) соответственно, где Si — среднее значение солености боксов. Здесь γ−1 T , γ−1 S — время релаксации температуры и солености. Меридиональная циркуляция в боксовой модели обусловлена горизонтальным гради- ентом давления между севером и югом, который в гидростатическом приближении про- порционален градиенту плотности. Охлаждение океана на севере увеличивает плотность и обуславливает ТХЦ в верхнем слое, направленную от первого бокса ко второму. Объем- ный транспорт определяется как U = U0 ρ0 [δ(ρ2 − ρ1)− (ρ4 − ρ3)]. Плотность определяется из уравнения состояния, записанного в линейном приближении: для поверхностных боксов — ρi = ρ0[1− αs(Ti − T0s) + βs(Si − S0s)]; для глубинных — ρi = ρ0[1− αd(Ti − T0d) + βd(Si − S0d)]. Параметры модели. Для оценки параметров модели и характеристик боксов исполь- зовались: 1) среднемесячные данные по температуре и солености из ре-анализа ECMWF Оperational Ocean Reanalysis System 3 (ORA-S3) за 1959–2011; 2) среднемесячные осадки, турбулентные явные и скрытые (H + LE) потоки тепла, суммарная коротковолновая (SW) и длинноволновая радиации (LW) из атмосферного ре-анализа NCEP/NCAR за 1959-2011; 3) данные глобальной цифровой модели рельефа (Gridded Global Relief Data-ETOPO2v2) с двухминутным разрешением. Для каждой характеристики бокса, а также для T ∗ и S∗ были рассчитаны: среднее значение, амплитуда сезонного хода, среднеквадратическое отклонение (СКО) ряда, в ко- тором предварительно удалялся линейный тренд, уровень белого шума (только для T ∗ и S∗). С помощью стандартной методики с использованием быстрого преобразования Фу- рье для каждого параметра бокса была построена периодограмма, определены значимые пики в спектре и рассчитаны амплитуды соответствующих колебаний. Кроме регулярного внутригодового хода выделены колебания с периодами около 20, 10 и 5 лет, которые харак- терны для Тихоокеанской декадной осцилляции, Североатлантического колебания и Эль Ниньо–Южного колебания [11]. Южная граница южного бокса в модели была выбрана на экваторе. Северные боксы со- ответствуют области формирования САГВ с границей на 65◦ с.ш. Граница 47.5◦ с.ш. между северными и южными боксами выбиралась по минимуму среднеквадратических отклонений (СКО) в меридиональных распределениях температуры и солености. Аналогично установ- лена граница (300 м) между глубинными и придонными боксами. Нижняя граница модели ограничена глубиной распространения САГВ (3500 м). При таких границах объем третьего бокса V = 9,22 · 1016 м3. Параметр ε = 0,2393 определялся как отношение площадей север- ного и южного боксов, а δ = 0,0938 — как отношение глубин поверхностных и глубинных боксов. Коэффициенты уравнения состояния αs = 2,286 · 10−4 K−1, αd = 1,556 · 10−4 K−1, βs = 7,381 · 10−4(%�)−1, βd = 7,463 · 10−4(%�)−1 ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2014, №10 101 Рис. 2. Связь интенсивности ТХЦ (U) и потока соли во 2-м боксе (F2). Сплошная линия — неустойчивый режим, штриховая — устойчивый режим; буквами показаны стационар- ные решения (пояснения см. в тексте) рассчитаны на основании уравнения состояния TEOS-10 [12]. Времена релаксации γ−1 S = = 300 сут и γ−1 T = 180 сут выбирались в соответствие с рекомендациями авторов работы [10]. Эффективные температуры и солености (T ∗ 1 = 19,13 ◦С, T ∗ 2 = 2,50 ◦С и S∗ 1 = 36,08%�, S∗ 2 = 34,79%�) оценивались по климатическим потокам тепла и солей с учетом меридио- нального переноса тепла (МПТ) на Южной границе модели (использована оценка МПТ на экваторе из [13]). По заданным климатическим величинам интенсивности ТХЦ, темпера- туры и солености боксов определялся коэффициент U0. Стационарное решение. Введем следующие обозначения: U — стационарное значе- ние скорости объемного переноса, а T 1−4 и S1−4 — стационарные значения температуры и солености боксов. Стационарное решение определяется приравниванием нулю правых частей уравнений (1) при условии, что T 2 = T 3 = T 4 = T < T 1 и S2 = S3 = S4 = S < S1. При заданной интенсивности термохалинной циркуляции (17,0 Св) получены следующие стационарные режимы ТХЦ, отмеченные буквами на рис. 2: a — термический устойчивый режим: U = 15,27, разность между U и левой границей устойчивости 0,96 Св, T 1 = 18,63 ◦C, T = 4,58 ◦C, S1 = 36,03%�, S = 35,18%�; b — неустойчивый режим: U = 3,65 Св, T 1 = 18,99 ◦C, T = 3,06 ◦C, S1 = 38,96, S = 34,83; c — халинный устойчивый режим: U = −2,70 Св, T 1 = 19,03 ◦C, T = 2,92 ◦C, S1 = = 35,19%�S = 29,61%�. Отметим, что современное климатическое состояние ТХЦ описывается режимом a. При этом величина U находятся в пределах разброса оценок интенсивности ТХЦ в современную климатическую эпоху (см. выше, а также [14]). Анализ устойчивости ТХЦ при современных климатических условиях. Иссле- довался термический устойчивый режим, соответствующий современному климату. Вне- шнее воздействие (форсинг) задавалось в виде мгновенных возмущений (изменением на- чальных значений), белого гауссового шума и осцилляций с периодами 20, 10, 5 лет и 1 год (добавлением соответствующих слагаемых к T ∗ 1,2 и S∗ 1,2). Расчеты проводились для времен- ного промежутка 2000 лет. В расчетах при выбранном периоде внешних воздействий варьировались амплитуды (для различных фаз) периодических возмущений, начиная с больших значений, при кото- 102 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2014, №10 Рис. 3. Эволюция меридионального объемного переноса U при смене циркуляционного режима (ТХК). Варианты форсинга: a — периодические колебания эффективной солености во 2-м боксе с амплиту- дой 0,47%� и периодом 20 лет; б — мгновенное уменьшение эффективной солености во 2-м боксе на 2,47%�. U = UT + US , US и UT — объемные переносы, определяемые меридиональными перепадами солености и температуры соответственно рых достаточно быстро происходит смена режима циркуляции. Затем амплитуды посте- пенно уменьшались с целью установления пороговых значений. Аналогично определялись величины пороговых значений уровня белого шума и мгновенных возмущений. Пороговые значения задаваемых внешних воздействий для солености приведены в табл. 1. Хорошо видно, что эти величины на 1–2 порядка превышают наблюдаемые при современном кли- мате амплитуды квазипериодических возмущений при любой начальной фазе задаваемого возмущения. Численные эксперименты показали, что модель относительно менее чувстви- тельна к возмущениям эффективной температуры, по сравнению с эффективной солено- стью. Другими словами, при современных значениях уровня случайных воздействий и ам- плитуде квазипериодических осцилляций потоков тепла и солей на поверхности океана ТХК не реализуется на исследуемом временном промежутке. ТХК возникает (рис. 3) при мгновенном изменении эффективной солености в север- ном поверхностном боксе на 2,47%�, что эквивалентно добавлению пресной воды в объе- ме 5,49 · 1013 м3 (т. е. при мгновенном таянии 2,1% Гренландского ледника) [15]). Мгновен- ные возмущения солености такого масштаба абсолютно нереальны. Задание высокоампли- тудных мгновенных возмущений эффективных температур северного поверхностного бокса (до нескольких десятков градусов) не приводит к ТХК. Следовательно, в современном кли- мате возникновение ТХК очень маловероятно. Отметим, что при задании различных возмущений на поверхности океана в исследуе- мой системе возникают собственные колебания с периодом около 100 лет. Эти колебания Таблица 1. Пороговые значения задаваемых внешних возмущений эффективной солености, при которых происходит смена циркуляционного режима (ТХК) Эффективная соленость, %� τ , лет СКО белого шума Мгновенные возмущения20 10 5 1 S∗ 1 0,24 ± 0,06 0,53 ± 0,16 1,08 ± 0,33 5,361 ± 1,592 0,32 ± 0,02 4,51 (0,05) (0,01) (0,02) (0,02) (0,02) S∗ 2 0,46 ± 0,01 0,97 ± 0,01 1,97 ± 0,02 10,00 ± 0,01 0,93 ± 0,01 −2,47 (0,02) (0,02) (0,04) (0,011) (0,07) П р и м е ч а н и е . Разброс значений указан для всего диапазона начальных фаз задаваемых возмущений. В скобках приведены соответствующие типичные величины изменчивости при современном климате. ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2014, №10 103 можно соотнести с Атлантической Мультидекадной осцилляцией — квазипериодическими изменениями температуры поверхности океана с характерным временным масштабом от 50 до 100 лет, наблюдаемыми в Северной Атлантике и вызывающие климатические вариации соответствующего масштаба [9]. Таким образом, в системе с параметрами, максимально близкими к современному кли- матическому состоянию, в принципе возможны три режима ТХЦ: термический устойчивый; неустойчивый; халинный устойчивый. Первый из них характеризует современный климат. ТХЦ устойчива к наблюдаемым типичным возмущениям граничных условий на поверхно- сти океана. В модели возникают собственные колебания с периодом около 100 лет, кото- рые можно соотнести с Атлантической мультидекадной осцилляцией. Следовательно, для ТХЦ в современную климатическую эпоху характерен квазипериодический осцилляцион- ный режим, проявляющийся в естественных колебаниях климата. Развитие ТХК при этом маловероятно. 1. Clark P.U., Pisias N.G., Stocker T. F., Weaver A. J. The role of the thermohaline circulation in abrupt climate change // Nature. – 2002. – 415. – P. 863–869. 2. Navarra A. (ed.). Beyond El Nino: Decadal and interdecadal climate variability. (Rahmstorf S. Decadal variability of the thermohaline ocean circulation. – P. 309–332). – Berlin: Springer, 1999. – 374 p. 3. Stocker T. F. Past and future reorganizations in the climate system // Quaternary Sci. Rev. – 2000. – 19. – P. 301–319. 4. Broecker W. S. Thermohaline circulation, the Achilles heel of our climate system: Will manmade CO2 upset the current balance? // Science. – 1997. – 278. – P. 1582–1588. 5. Talley L.D., Reid J. L., Robbins P. E. Data-based meridional overturning streamfunctions for the global ocean // J. Climate. – 2003. – 16, No 19. – P. 3213–3226. 6. Jacobs S. S. Bottom water production and its links with the thermohaline circulation // Antarctic Sci. – 2004. – 16, No 4. – P. 427–437. 7. Orsi A.H., Johnson G.C., Bullister J. L. Circulation, mixing, and the production of Antarctic Bottom Water // Progr. Oceanography. – 1999. – 43, No 1. – P. 55–109. 8. Rahmstorf S. Ocean circulation and climate during the past 120000 years // Nature. – 2002. – 419, No 6903. – P. 207–214. 9. Полонский А.Б. Глобальное потепление, крупномасштабные процессы в системе океан – атмосфера, термохалинная катастрофа и их влияние на климат Атлантико-Европейского региона. – Севастополь: НПЦ “ЭКОСИ-Гидрофизика”, 2008. – 45 с. 10. Griffies S.M., Tziperman E. A linear thermohaline oscillator driven by stochastic atmospheric forcing // J. Climate. – 1995. – 8. – P. 2440–2453. 11. Полонский А.Б. Роль океана в изменениях климата. – Киев: Наук. думка, 2008. – 183 с. 12. McDougall T. J. Getting started with TEOS-10 and the Gibbs Seawater (GSW) // Oceanogr. Toolbox. – 2011. – 7. – P. 363–387. 13. Тимофеев Н.А., Юровский А.В. Радиационные и тепло- и водобалансовые режимы океанов. Климат и изменчивость. – Севастополь: ЭКОСИ-Гидрофизика, 2004. – 256 с. 14. Solomon, Susan, et al. IPCC 2007. – Climate Change 2007. – The Physical Science Basis. Contribution of Working Group I to the Fourth Assessment Report of the Intergovernmental Panel on Climate Change / Ed. S.D. Salomon. – Cambridge: Cambridge Univ. Press. – 2007. – 996 p. 15. Котляков В.М., Глазовский А.Ф., Фролов И.Е. Оледенение в Арктике. Причины и следствия гло- бальных изменений // Вестн. РАН. – 2010. – 80, № 3. – С. 225–234. Поступило в редакцию 09.06.2014Морской гидрофизический институт НАН Украины, Севастополь 104 ISSN 1025-6415 Reports of the National Academy of Sciences of Ukraine, 2014, №10 Член-кореспондент НАН України О.Б. Полонський, К.А. Базюра, В.Ф. Саннiков Про стiйкiсть термохалiнної циркуляцiї Пiвнiчної Атлантики Дослiджуються особливостi реакцiї термохалiнної циркуляцiї Пiвнiчної Атлантики на миттєвi, перiодичнi та стохастичнi зовнiшнi впливи в межах чотирибоксової моделi. Ти- повi варiацiї граничних умов оцiненi на основi сучасних масивiв даних. Показано, що термо- халiнна циркуляцiя в сучасну клiматичну епоху характеризується стiйким квазiперiодич- ним осциляцiйним режимом. Розвиток термохалiнної катастрофи (пiд якою розумiється рiзке ослаблення меридiональної океанiчної циркуляцiї) при цьому малоймовiрний. Corresponding Member of the NAS of Ukraine A.B. Polonsky, E. A. Bazyura, V. F. Sannikov Оn a stability of the North Atlantic thermohaline circulation Features of the North Atlantic thermohaline circulation response to instantaneous, periodic, and stochastic forces within the four-box model are studied. Typical variations of the boundary condi- tions are estimated by the modern data sets. It is shown that the thermohaline circulation in the modern climate epoch is characterized by a quasi periodic stable oscillation regime. The thermohali- ne catastrophe (dramatic weakening of the meridional ocean circulation) is improbable. ISSN 1025-6415 Доповiдi Нацiональної академiї наук України, 2014, №10 105

Об устойчивости термохалинной циркуляции Северной Атлантики

Репозитарії

Схожі ресурси